Շնորհակալություն Nature.com այցելելու համար: Բրաուզերի տարբերակը, որը դուք օգտագործում եք, սահմանափակ աջակցություն ունի CSS-ին: Լավագույն փորձի համար խորհուրդ ենք տալիս օգտագործել թարմացված դիտարկիչ (կամ անջատել համատեղելիության ռեժիմը Internet Explorer-ում): Մինչդեռ շարունակական աջակցությունն ապահովելու համար մենք կայքը կցուցադրենք առանց ոճերի և JavaScript-ի:
Փորձերն իրականացվել են ուղղանկյուն ալիքում, որը արգելափակված է չորս թեք գլանաձև ձողերի լայնակի գծերով: Ճնշումը կենտրոնական ձողի մակերեսի վրա և ճնշման անկումը ալիքի վրա չափվել են՝ փոխելով ձողի թեքության անկյունը: Փորձարկվել են երեք տարբեր տրամագծերի ձողերի հավաքներ: Չափման արդյունքները վերլուծվել են՝ օգտագործելով սկզբունքը և հաշվի են առնվում պարամետրերի կիսամետրերի պահպանման սկզբունքը: ստեղծվում են, որոնք կապում են համակարգի կրիտիկական վայրերում ճնշումը ձողի բնորոշ չափսերի հետ: Անկախության սկզբունքը հաստատված է տարբեր վայրերում ճնշումը բնութագրող Էյլերի թվերի մեծ մասի համար, այսինքն, եթե ճնշումը չափազերծ է՝ օգտագործելով գավազանին նորմալ մուտքի արագության պրոյեկցիան, հավաքածուն անկախ է անկման անկյունից:Ստացված կիսաէմպիրիկ հարաբերակցությունը կարող է օգտագործվել նմանատիպ հիդրավլիկ նախագծման համար:
Ջերմության և զանգվածի փոխանցման սարքերը բաղկացած են մի շարք մոդուլներից, ալիքներից կամ բջիջներից, որոնցով հեղուկներն անցնում են քիչ թե շատ բարդ ներքին կառուցվածքներով, ինչպիսիք են ձողերը, բուֆերները, ներդիրները և այլն: թվային սիմուլյացիաների և սարքերի աճող փոքրացման համար: Ճնշման ներքին բաշխման և կորուստների վերջին փորձարարական ուսումնասիրությունները ներառում են տարբեր ձևերի կողերով կոշտացած ալիքներ 1, էլեկտրաքիմիական ռեակտորի բջիջներ 2, մազանոթների սեղմում 3 և վանդակավոր շրջանակի նյութեր 4:
Ամենատարածված ներքին կառույցները, հավանաբար, գլանաձև ձողեր են միավորային մոդուլների միջով, թե՛ միավորված, թե՛ մեկուսացված: Ջերմափոխանակիչներում այս կոնֆիգուրացիան բնորոշ է կեղևի կողմից: Կեղևի կողմից ճնշման անկումը կապված է ջերմափոխանակիչների, ինչպիսիք են գոլորշու գեներատորները, կոնդենսատորները և գոլորշիացուցիչները: Վերջերս կատարված ուսումնասիրության մեջ Wang et al.5-ը գտել են վերակցման և համակցման հոսքի վիճակներ ձողերի տանդեմ կազմաձևում: Լիուն և ուրիշները 6-ը չափել են ճնշման անկումը ուղղանկյուն ալիքներում՝ ներկառուցված կրկնակի U-աձև խողովակների կապոցներով՝ տարբեր թեքության անկյուններով և չափավորել են թվային մոդել, որը նմանակում է ձողերի կապոցները ծակոտկեն միջավայրով:
Ինչպես և սպասվում էր, կան մի շարք կոնֆիգուրացիայի գործոններ, որոնք ազդում են բալոնների ափի հիդրավլիկ աշխատանքի վրա. դասավորվածության տեսակը (օրինակ՝ աստիճանական կամ գծային), հարաբերական չափերը (օրինակ՝ քայլը, տրամագիծը, երկարությունը) և թեքության անկյունը, ի թիվս այլոց:7-ն առաջարկել է ծակոտկենության արդյունավետ մոդել՝ օգտագործելով միավորի բջիջի երկարությունը որպես հսկիչ պարամետր, օգտագործելով տանդեմ և աստիճանական զանգվածներ և Ռեյնոլդսի թվերը 103-ից 104-ի միջև:9-ն ուսումնասիրել է պատի ճնշման բաշխումը գլանաձև գավազանի շուրջ օդային հոսքի մեջ: Միտյակովը և այլք:10-ը գծագրել է արագության դաշտը թեքված գլանից հետո՝ օգտագործելով ստերեո PIV.Alam et al.11-ը իրականացրել է տանդեմ բալոնների համապարփակ ուսումնասիրություն՝ կենտրոնանալով Ռեյնոլդսի թվի և երկրաչափական հարաբերակցության ազդեցության վրա հորձանուտների արտանետման վրա: Նրանք կարողացել են բացահայտել հինգ վիճակ՝ կողպում, ընդհատվող կողպում, առանց կողպման, ենթաներդաշնակ կողպում և կտրվածքային շերտի վերակցման վիճակներ: բալոններ.
Ընդհանրապես, ակնկալվում է, որ միավորի բջիջի հիդրավլիկ կատարումը կախված կլինի ներքին կառուցվածքի կոնֆիգուրացիայից և երկրաչափությունից, որոնք սովորաբար քանակականացվում են հատուկ փորձարարական չափումների էմպիրիկ հարաբերակցությամբ: Պարբերական բաղադրիչներից կազմված շատ սարքերում հոսքի օրինաչափությունները կրկնվում են յուրաքանչյուր խցում, և այդպիսով, այս բազմամասշտաբ բջիջների հետ կապված տեղեկատվությունը կարող է օգտագործվել՝ արտահայտելու համար սիմմաշտաբային կառուցվածքի ընդհանուր աստիճանը: Հաճախ կարելի է կրճատել պահպանման ընդհանուր սկզբունքները: Տիպիկ օրինակ է բացվածքի ափսեի լիցքաթափման հավասարումը 15: Թեք ձողերի հատուկ դեպքում, լինի դա սահմանափակ, թե բաց հոսքի մեջ, գրականության մեջ հաճախ հիշատակված և դիզայներների կողմից օգտագործվող հետաքրքիր չափանիշը գերիշխող հիդրավլիկ մեծությունն է: Սա հաճախ կոչվում է անկախության սկզբունք և ենթադրում է, որ հոսքի դինամիկան հիմնականում պայմանավորված է ներհոսքի նորմալ բաղադրիչով, և որ առանցքային բաղադրիչի ազդեցությունը, որը համահունչ է մխոցի առանցքին, աննշան է: Անկախ սկզբունքի վավերականության վերաբերյալ ցենտ ուսումնասիրությունները ներառում են հորձանուտից առաջացած թրթռում16 և միաֆազ և երկփուլ միջին քաշք417:
Սույն աշխատանքում ներկայացված են չորս թեք գլանաձողերի լայնակի գծով ալիքում ներքին ճնշման և ճնշման անկման ուսումնասիրության արդյունքները: Չափել տարբեր տրամագծերով երեք ձողերի հավաքներ՝ փոխելով թեքության անկյունը: Անկախության սկզբունքի վավերականությունը գնահատելու իմպուլսը: Վերջապես, ստեղծվում են առանց հարթության կիսաէմպիրիկ հարաբերակցություններ, որոնք կարող են օգտագործվել նմանատիպ հիդրավլիկ սարքեր նախագծելու համար:
Փորձնական կարգավորումը բաղկացած էր ուղղանկյուն փորձնական հատվածից, որն ընդունում էր օդի հոսքը, որն ապահովվում էր առանցքային օդափոխիչով: Փորձնական հատվածը պարունակում է միավոր, որը բաղկացած է երկու զուգահեռ կենտրոնական ձողերից և երկու կիսաձողերից, որոնք տեղադրված են ալիքի պատերին, ինչպես ցույց է տրված Նկար 1e-ում, բոլորը նույն տրամագծով:
a Inlet բաժին (երկարությունը մմ-ով): Ստեղծեք b՝ օգտագործելով Openscad 2021.01, openscad.org. Հիմնական թեստային հատվածը (երկարությունը մմ-ով): Ստեղծված է Openscad 2021.01-ով, openscad.org c Հիմնական թեստային հատվածի խաչմերուկի տեսքը (երկարությունը մմ-ով): Ստեղծված է Openscad-ի միջոցով: Openscad.ngth.ng: Ստեղծվել է Openscad 2021.01-ով, openscad.org e-ի թեստերի հատվածի պայթեցված տեսարան: Ստեղծվել է Openscad 2021.01, openscad.org-ով:
Փորձարկվել են տարբեր տրամագծերի ձողերի երեք հավաքածու:
Փորձնական հատվածի մուտքային հոսքի արագությունը չափվել է չափորոշված ​​վենտուրիով, ինչպես ցույց է տրված Նկար 2-ում, և վերահսկվել է DP Cell Honeywell SCX-ի միջոցով: Հեղուկի ջերմաստիճանը փորձնական հատվածի ելքի վրա չափվել է PT100 ջերմաչափով և վերահսկվել 45±1°C-ում: Ապահովելու համար, որ մուտքային արագությունը հարթեցված է ջրի բաշխման ալիքով և նվազեցնում է ջրի հոսքը: Մետաղական էկրաններ: Մոտավորապես 4 հիդրավլիկ տրամագծով նստեցման հեռավորություն օգտագործվեց վերջին էկրանի և ձողի միջև, իսկ ելքի երկարությունը կազմում էր 11 հիդրավլիկ տրամագիծ:
Venturi խողովակի սխեմատիկ դիագրամ, որն օգտագործվում է մուտքի հոսքի արագությունը չափելու համար (երկարությունը միլիմետրերով): Ստեղծվել է Openscad 2021.01, openscad.org-ով:
Վերահսկեք ճնշումը կենտրոնական գավազանի երեսներից մեկի վրա փորձարկման հատվածի միջին հարթության վրա 0,5 մմ ճնշման ծորակի միջոցով: Ծորակի տրամագիծը համապատասխանում է 5° անկյունային բացվածքին.Հետևաբար, անկյունային ճշգրտությունը մոտավորապես 2° է: Դիտարկվող ձողը կարող է պտտվել իր առանցքի շուրջ, ինչպես ցույց է տրված Նկար 3-ում: Ձողի մակերեսի ճնշման և փորձարկման հատվածի մուտքի ճնշման միջև տարբերությունը չափվում է դիֆերենցիալ DP Cell Honeywell SCX շարքով: Ճնշման այս տարբերությունը չափվում է յուրաքանչյուր բարի դասավորության համար՝ փոփոխվող հոսքի անկյան տակ \tath-ի անկյան տակ:
Հոսքի կարգավորումները: Ալիքների պատերը ցուցադրված են մոխրագույնով: Հոսքը հոսում է ձախից աջ և արգելափակված է ձողով: Նկատի ունեցեք, որ «A» տեսարանը ուղղահայաց է ձողերի առանցքին: Արտաքին ձողերը կիսով չափ ներկառուցված են կողային ալիքների պատերում: Թեքության անկյունը չափելու համար օգտագործվում է անկյունաչափ:
Փորձի նպատակն է չափել և մեկնաբանել ճնշման անկումը ալիքների մուտքերի և կենտրոնական ձողի մակերևույթի վրա ճնշման անկումը, \(\theta\) և \(\alpha\) տարբեր ազիմուտների և անկումների համար: Արդյունքներն ամփոփելու համար դիֆերենցիալ ճնշումը կհայտնվի առանց հարթության որպես Էյլերի թիվը.
որտեղ \(\rho \) հեղուկի խտությունն է, \({u}_{i}\) մուտքի միջին արագությունն է, \({p}_{i}\) մուտքի ճնշումն է, և \({p }_{ w}\) ճնշումն է ձողի պատի տվյալ կետում: Մուտքի արագությունը ամրագրված է երեք տարբեր միջակայքերում` բացման արագության 1-ից մինչև արագության միջակայքում: , որը համապատասխանում է ալիքի Ռեյնոլդսի թվին, \(Re\equiv {u}_{i}H/\nu \) (որտեղ \(H\) ալիքի բարձրությունն է, իսկ \(\nu \)-ը կինեմատիկական մածուցիկությունն է) 40,000-ից 67,000-ի միջակայքում: Ռեյնոլդսի գավազանը՝ 40,000-ից մինչև 67,000: 500. Վենտուրիում գրանցված ազդանշանների հարաբերական ստանդարտ շեղմամբ գնահատված տուրբուլենտության ինտենսիվությունը միջինում 5% է:
Գծապատկեր 4-ը ցույց է տալիս \({Eu}_{w}\)-ի հարաբերակցությունը ազիմուտային անկյան հետ \(\theta\), պարամետրացված երեք անկման անկյուններով, \(\ալֆա \) = 30°, 50° և 70°: Չափումները բաժանված են երեք գրաֆիկի` ըստ ձողի տրամագծի: Փորձարարական թվերից կարելի է երևալ, որ անկախ հոսքի մեջ է: Ընդհանուր կախվածությունը θ-ից հետևում է պատի ճնշման սովորական միտումին շրջանաձև խոչընդոտի պարագծի շուրջ: Հոսքի դեմ ուղղված անկյուններում, այսինքն՝ θ 0-ից 90°, ձողի պատի ճնշումը նվազում է՝ հասնելով նվազագույնի 90°-ում, ինչը համապատասխանում է ձողերի միջև եղած բացին, որտեղ արագությունը ամենամեծն է հոսքի 0°-ից մինչև 0° 00 ճնշման սահմանափակումների պատճառով: , որից հետո ճնշումը մնում է միատեսակ՝ ձողի պատի հետևի սահմանային շերտի բաժանման պատճառով: Նկատի ունեցեք, որ նվազագույն ճնշման անկյան փոփոխություն չկա, ինչը ենթադրում է, որ հարակից կտրվածքային շերտերից հնարավոր խանգարումները, ինչպիսիք են Կոանդայի էֆեկտները, երկրորդական են:
Ձողի շուրջ պատի Էյլերի թվի փոփոխությունը տարբեր թեքության անկյունների և ձողերի տրամագծերի համար: Ստեղծված է Gnuplot 5.4-ով, www.gnuplot.info:
Հետևյալում մենք վերլուծում ենք արդյունքները՝ հիմնվելով այն ենթադրության վրա, որ Էյլերի թվերը կարող են գնահատվել միայն երկրաչափական պարամետրերով, այսինքն՝ հատկանիշի երկարության հարաբերակցությունները \(d/g\) և \(d/H\) (որտեղ \(H\) ալիքի բարձրությունն է) և թեքությունը \(\alpha\): Հանրաճանաչ գործնական կանոնն է, որը որոշվում է մատնահետքի կիրառական նախագծում, որը կախված է հեղուկի արագության վրա: գավազանի առանցքին բնորոշ է, \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \ալֆա \) : Սա երբեմն կոչվում է անկախության սկզբունք: Հետևյալ վերլուծության նպատակներից մեկն է ուսումնասիրել, թե արդյոք այս սկզբունքը կիրառելի է մեր դեպքում, որտեղ հոսքը և խոչընդոտները սահմանափակվում են փակ ալիքներում:
Դիտարկենք միջանկյալ ձողի մակերևույթի առջևի մասում չափված ճնշումը, այսինքն θ = 0։ Ըստ Բեռնուլիի հավասարման՝ ճնշումն այս դիրքում\({p}_{o}\) բավարարում է.
որտեղ \({u}_{o}\) ձողի պատի մոտ հեղուկի արագությունն է θ = 0-ում, և մենք ենթադրում ենք համեմատաբար փոքր անդառնալի կորուստներ: Նկատի ունեցեք, որ դինամիկ ճնշումը անկախ է կինետիկ էներգիայի տերմինում: Եթե \({u}_{o}\) դատարկ է (այսինքն լճացած վիճակում), Էյլերի թվերը պետք է միացվեն \0-ում: արդյունքում \({Eu}_{w}\) մոտ է, բայց ոչ ճշգրիտ հավասար այս արժեքին, հատկապես ավելի մեծ անկման անկյունների դեպքում: Սա ենթադրում է, որ ձողի մակերեսի արագությունը չի վերանում \(\theta =0\), որը կարող է ճնշվել ընթացիկ գծերի վերև շեղումով, որը ստեղծված է ձողի թեքության հետևանքով: Քանի որ այս ներքևի հատվածը պետք է ստեղծի վերևից դեպի հոսքի շեղում: շրջանառություն՝ ավելացնելով առանցքային արագությունը ներքևում և նվազեցնելով արագությունը վերևում: Ենթադրելով, որ վերը նշված շեղման մեծությունը լիսեռի վրա մուտքի արագության պրոյեկցիան է (այսինքն \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha \)), համապատասխան Էյլերի թվի արդյունքը հետևյալն է.
Նկար 5-ը համեմատում է հավասարումները: (3) Այն ցույց է տալիս լավ համաձայնություն համապատասխան փորձարարական տվյալների հետ: Միջին շեղումը 25% էր, իսկ վստահության մակարդակը 95% էր: Նկատի ունեցեք, որ հավասարումը: , \({p}_{e}\), Նաև հետևում է \({\mathrm{sin}}^{2}\ալֆա \)-ին համամասնական միտումին: Այնուամենայնիվ, երկու դեպքում էլ գործակիցը կախված է ձողի տրամագծից, որը խելամիտ է, քանի որ վերջինս որոշում է խոչընդոտված տարածքը: Այս հատկանիշը նման է բացվածքի ափսեի ճնշման անկմանը, որտեղ հոսքի որոշակի հատվածում ներքևի հատվածում փոքրացված է g-ի որոշակի դերը: ձողերը: Այս դեպքում ճնշումը էապես իջնում ​​է շնչափողի մոտ և մասամբ վերականգնվում, երբ այն ընդարձակվում է դեպի հետ: Հաշվի առնելով սահմանափակումը որպես ձողի առանցքին ուղղահայաց խցան, ճնշման անկումը ձողի առջևի և հետևի միջև կարող է գրվել որպես 18:
որտեղ \({c}_{d}\) քաշման գործակիցն է, որը բացատրում է ճնշման մասնակի վերականգնումը θ = 90° և θ = 180° միջև, և \({A}_{m}\) և \ ({A}_{f}\) նվազագույն ազատ խաչմերուկն է մեկ միավորի երկարության վրա, որը ուղղահայաց է ձողի առանցքին, և դրա հարաբերությունը գավազանի առանցքին ուղղահայաց է մեկ միավորի երկարության համար, և դրա կապը \{_{Aft-ի հետ: +d\right)/g\): Համապատասխան Էյլերի թվերն են.
Պատի Էյլերի համարը \(\theta =0\)-ում՝ որպես անկման ֆունկցիա: Այս կորը համապատասխանում է հավասարմանը:(3):Ստեղծված է Gnuplot 5.4-ով, www.gnuplot.info:
Պատի Էյլերի համարը փոխվում է \(\theta =18{0}^{o}\)-ով (լրիվ նշան) և ելք (դատարկ նշան) dip-ով: Այս կորերը համապատասխանում են անկախության սկզբունքին, այսինքն \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \): Ստեղծվել է Gnuplot 5.4, www.infog.
Նկար 7-ը ցույց է տալիս \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}^{2}\alpha \)-ի կախվածությունը \(d/g\)-ից՝ ցույց տալով ծայրահեղ լավ հետևողականությունը: Փորձարկման հատվածի մուտքն ու ելքը հետևում են նույն միտումին, բայց տարբեր գործակիցներով, որոնք հաշվի են առնում ճնշման վերականգնումը գծի և ալիքի ելքի միջև ընկած հատվածում: Համապատասխան ձգման գործակիցը \({c}_{d}=1,00\pm 0,05\) է 67% վստահության մակարդակով:
Քաշման գործակիցը կապված է գավազանի առաջ և հետևի \(d/g\) ճնշման անկման հետ\(\left({Eu}_{0-180}\աջ)\) և ալիքի մուտքի և ելքի միջև ճնշման ընդհանուր անկման հետ: Մոխրագույն տարածքը հարաբերակցության 67% վստահության գոտին է: Ստեղծված է Gnuplot 5-ով, www.infogup4:
Նվազագույն ճնշումը \({p}_{90}\) ձողի մակերեսի վրա θ = 90°-ում պահանջում է հատուկ մշակում: Համաձայն Բեռնուլիի հավասարման, ընթացիկ գծի երկայնքով, որը անցնում է ձողերի միջև ընկած բացվածքով, ճնշումը կենտրոնում\({p}_{g}\) և արագությունը\({u}_{g}\) կապված է ալիքի միջակայքի միջակայքի (d) կետի հետ:
Ճնշումը \({p}_{g}\) կարող է կապված լինել ձողի մակերեսի ճնշման հետ θ = 90°-ում` ինտեգրելով ճնշման բաշխումը միջնակետի և պատի միջև կենտրոնական ձողը բաժանող բացվածքի վրա (տես Նկար 8):Ուժերի հարաբերակցությունը տալիս է 19.
որտեղ \(y\)-ը ձողի մակերեսի նորմալ կոորդինատն է կենտրոնական ձողերի միջև բացվածքի կենտրոնական կետից, և \(K\)-ը ընթացիկ գծի կորությունն է \(y\) դիրքում։ Ձողի մակերևույթի վրա ճնշման անալիտիկ գնահատման համար մենք ենթադրում ենք, որ \({u}_{g}\) միատեսակ է, և \(K\se\ cal-ը հավասար է գծերի կողմից: .Ձողի պատի մոտ կորությունը որոշվում է ձողի էլիպսային հատվածով \(\ալֆա\) անկյան տակ, այսինքն \(K\left(g/2\right)=\left(2/d\right){\ mathrm{sin} }^{2}\alpha \) (տես Նկար 8): Այնուհետև, նկատի ունենալով գծապատկերը 0-ի չափով: \(y\) համընդհանուր կոորդինատում տրված է հետևյալով.
Հատկանշվում է խաչմերուկի տեսք, առջևի (ձախ) և վերևում (ներքևում): Ստեղծված է Microsoft Word 2019-ով,
Մյուս կողմից, զանգվածի պահպանմամբ, միջին արագությունը հոսքին ուղղահայաց հարթությունում չափման վայրում \(\langle {u}_{g}\rangle \) կապված է մուտքի արագության հետ.
որտեղ \({A}_{i}\)-ը միջանցքի հոսքի տարածքն է ալիքի մուտքի մոտ, իսկ \({A}_{g}\)-ը չափման վայրում խաչմերուկի հոսքի տարածքն է (տես Նկար 8), համապատասխանաբար՝
Նկատի ունեցեք, որ \({u}_{g}\) հավասար չէ \(\langle {u}_{g}\rangle \): Փաստորեն, Նկար 9-ը պատկերում է \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \) արագության հարաբերակցությունը, որը հաշվարկվում է հավասարմամբ: ified, որը մոտավոր է երկրորդ կարգի բազմանդամով.
Կապուղու կենտրոնի խաչմերուկի առավելագույն \({u}_{g}\) և միջին\(\langle {u}_{g}\rangle \) արագությունների հարաբերակցությունը\(.\) Կոշտ և գծավոր կորերը համապատասխանում են հավասարումներին.(5) և համապատասխան գործակիցների տատանումների միջակայքին.
Նկար 10-ը համեմատում է \({Eu}_{90}\) հավասարման փորձարարական արդյունքների հետ:(16): Միջին հարաբերական շեղումը 25%, իսկ վստահության մակարդակը` 95%:
The Wall Euler համարը \(\theta ={90}^{o}\): Այս կորը համապատասխանում է հավասարմանը:(16):Ստեղծված է Gnuplot 5.4-ով, www.gnuplot.info:
Նրա առանցքին ուղղահայաց կենտրոնական ձողի վրա գործող \({f}_{n}\) զուտ ուժը կարելի է հաշվարկել ձողի մակերեսի վրա ճնշումը ինտեգրելով հետևյալ կերպ.
որտեղ առաջին գործակիցը ձողի երկարությունն է ալիքի ներսում, և ինտեգրումը կատարվում է 0-ից 2π-ի միջև:
Ջրի հոսքի ուղղությամբ \({f}_{n}\)-ի պրոյեկցիան պետք է համապատասխանի ալիքի մուտքի և ելքի ճնշմանը, բացառությամբ այն դեպքերի, երբ շփումը ձողին զուգահեռ է և ավելի փոքր՝ հետագա հատվածի թերի զարգացման պատճառով Իմպուլսի հոսքը անհավասարակշռված է:Հետեւաբար,
Նկար 11-ը ցույց է տալիս հավասարումների գրաֆիկը:(20) ցույց է տվել լավ համաձայնություն բոլոր փորձարարական պայմանների համար: Այնուամենայնիվ, աջ կողմում կա մի փոքր 8% շեղում, որը կարող է վերագրվել և օգտագործվել որպես ալիքի մուտքի և ելքի միջև իմպուլսի անհավասարակշռության գնահատում:
Ալիքի հզորության հաշվեկշիռը: Գիծը համապատասխանում է հավասարմանը:(20):Պիրսոնի հարաբերակցության գործակիցը եղել է 0,97:Ստեղծված է Gnuplot 5.4-ով, www.gnuplot.info:
Փոփոխելով ձողի թեքության անկյունը, չափվել է ճնշումը ձողի մակերեսի պատին և ճնշման անկումը ալիքում չորս թեք գլանաձև ձողերի լայնակի գծերով: Փորձարկվել են երեք տարբեր տրամագծով ձողեր: Փորձարկված Ռեյնոլդսի թվային միջակայքում, 2500-ից 6500-ի միջև, Euler-ի կենտրոնական մակերևույթի տենդենցը հետևում է մեզ: լինդերները, լինելով առջևի առավելագույնը և նվազագույնը ձողերի միջև եղած կողային բացվածքում, վերականգնվելով հետևի մասում՝ սահմանային շերտի բաժանման պատճառով:
Փորձարարական տվյալները վերլուծվում են՝ օգտագործելով իմպուլսի պահպանման նկատառումները և կիսաէմպիրիկ գնահատումները՝ գտնելու անփոփոխ անչափ թվեր, որոնք կապում են Էյլերի թվերը կապուղիների և ձողերի բնորոշ չափերի հետ: Արգելափակման բոլոր երկրաչափական առանձնահատկությունները լիովին ներկայացված են ձողերի տրամագծի և ձողերի (կողային) բարձրության և միջանցքի բացվածքի հարաբերակցությամբ:
Պարզվել է, որ անկախության սկզբունքը գործում է տարբեր վայրերում ճնշումը բնութագրող Էյլերի թվերի մեծ մասի համար, այսինքն, եթե ճնշումը չափազուրկ է՝ օգտագործելով գավազանին նորմալ մուտքի արագության պրոյեկցիան, հավաքածուն անկախ է անկման անկյունից:Բացի այդ, հատկանիշը կապված է հոսքի զանգվածի և իմպուլսի հետ: Պահպանման հավասարումները համահունչ են և աջակցում են վերը նշված էմպիրիկ սկզբունքին: Միայն ձողերի մակերեսի ճնշումը ձողերի միջև բացվածքում մի փոքր շեղվում է այս սկզբունքից: Ստեղծվում են անչափ կիսաէմպիրիկ հարաբերակցություններ, որոնք կարող են օգտագործվել նմանատիպ հիդրավլիկ սարքերի նախագծման համար: ,21,22,23,24.
Հատկապես հետաքրքիր արդյունքը բխում է փորձնական հատվածի մուտքի և ելքի միջև ճնշման անկման վերլուծությունից: Փորձարարական անորոշության շրջանակներում ստացված քաշման գործակիցը հավասար է միասնության, ինչը ցույց է տալիս հետևյալ անփոփոխ պարամետրերի առկայությունը.
Նկատի ունեցեք \(\left(d/g+2\right)d/g\) չափը հավասարման հայտարարում:(23) հավասարման մեջ փակագծերում տրված մեծությունն է:(4), հակառակ դեպքում այն ​​կարելի է հաշվարկել ձողին ուղղահայաց նվազագույն և ազատ խաչմերուկով, \({A}_{m}\yn): ընթացիկ ուսումնասիրության միջակայքում (40,000-67,000 ալիքների համար և 2500-6500 ձողերի համար): Կարևոր է նշել, որ եթե ալիքի ներսում ջերմաստիճանի տարբերություն կա, դա կարող է ազդել հեղուկի խտության վրա: Այս դեպքում Էյլերի թվի հարաբերական փոփոխությունը կարելի է գնահատել ջերմային ընդարձակման առավելագույն ակնկալվող ջերմաստիճանի տարբերությամբ:
Ruck, S., Köhler, S., Schlindwein, G., and Arbeiter, F. Ջերմության փոխանցման և ճնշման անկման չափումներ պատի վրա տարբեր ձևի կողերով կոշտացած ալիքում.expert.Heat Transfer 31, 334–354 (2017):
Wu, L., Arenas, L., Graves, J., and Walsh, F. Հոսքի բջիջների բնութագրում. հոսքի վիզուալացում, ճնշման անկում և զանգվածի փոխադրում երկչափ էլեկտրոդներում ուղղանկյուն ալիքներում: Ջ.Էլեկտրաքիմիա.Սոցիալիստական ​​կուսակցություն.167, 043505 (2020).
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. Ջամինի էֆեկտի հիմնական պարամետրերը սեղմված խաչմերուկներով մազանոթներում:J.Gasoline.science.Britain.196, 107635 (2021):