Þakka þér fyrir að heimsækja Nature.com. Vafraútgáfan sem þú notar hefur takmarkaðan stuðning fyrir CSS. Til að fá bestu upplifunina mælum við með að þú notir uppfærðan vafra (eða slökktir á samhæfnistillingu í Internet Explorer). Í millitíðinni, til að tryggja áframhaldandi stuðning, munum við birta síðuna án stíla og JavaScript.
Tilraunir voru gerðar í rétthyrndri rás sem var stífluð af þverlínum fjögurra hallandi sívalningslaga stanga. Þrýstingur á miðju stangaryfirborði og þrýstingsfall yfir rásina voru mæld með því að breyta hallahorni stangarinnar. Þrjár mismunandi þvermál stangasamstæður voru prófaðar. Mælingarniðurstöðurnar eru greindar með því að nota meginregluna um að varðveita hlutfallslega breytilegt færibreytur. myndað sem tengir þrýstinginn á mikilvægum stöðum kerfisins við einkennisstærð stangarinnar. Sjálfstæðisreglan virðist halda fyrir flestar Euler-tölur sem einkenna þrýsting á mismunandi stöðum, þ.e. ef þrýstingurinn er víddarlaus með því að nota vörpun inntakshraðans sem er venjulegur á stönginni, er settið óháð dýfingarhorninu.Hægt er að nota hálf-empíríska fylgni sem myndast fyrir hönnun svipaða vökva.
Mörg varma- og massaflutningstæki samanstanda af setti eininga, rása eða fruma sem vökvar fara í gegnum í meira eða minna flóknum innri byggingum eins og stöngum, stuðpúða, innleggi o.s.frv. Nýlega hefur verið endurnýjaður áhugi á að öðlast betri skilning á aðferðum sem tengja innri þrýstingsdreifingu og krafta á flókin innra hluta við heildarþrýstingsfall einingarnnar, meðal annars hefur þessi nýsköpunarefni verið áhugamál eldsneytisvísinda fyrir þenslu. tölulegar eftirlíkingar og vaxandi smæðun tækja. Nýlegar tilraunarannsóknir á innri dreifingu þrýstings og tapi innihalda rásir sem eru grófar með ýmsum löguðum rifjum 1, rafefnafræðilegar reactor frumur 2, háræðasamdráttur 3 og grindargrind efni 4.
Algengustu innri mannvirkin eru að öllum líkindum sívalur stangir í gegnum einingaeiningar, annaðhvort búntar eða einangraðar.Í varmaskiptum er þessi uppsetning dæmigerð á skel hliðinni.Skeljahlið þrýstingsfall er tengt hönnun varmaskipta eins og gufugjafa, þéttara og uppgufunarvéla. Í nýlegri rannsókn, Wang o.fl.5 fundu flæðisástand endurfestingar og samlosunar í samstillingu stanga. Liu o.fl.6 mældu þrýstingsfall í rétthyrndum rásum með innbyggðum tvöföldum U-laga rörknippum með mismunandi hallahornum og kvörðuðu tölulegt líkan sem líkti eftir stangabúntum með gljúpum miðli.
Eins og við var að búast eru nokkrir stillingarþættir sem hafa áhrif á vökvaafköst strokkabanka: tegund fyrirkomulags (t.d. stillt eða í línu), hlutfallslegar stærðir (td halla, þvermál, lengd) og hallahorn, meðal annarra. Nokkrir höfundar lögðu áherslu á að finna víddarlaus viðmið til að leiðbeina hönnun til að fanga samanlögð áhrif rúmfræðilegra breyturannsókna, Kim o.fl.7 lagði til áhrifaríkt gropalíkan með því að nota lengd einingaklefans sem stjórnbreytu, með því að nota tandem- og þreprað fylki og Reynolds-tölur á milli 103 og 104. Snarski8 rannsakaði hvernig aflrófið, frá hröðunarmælum og vatnsfónum sem eru festir við strokk í vatnsgöngum, er breytilegt eftir halla flæðisstefnunnar.Marino et al.9 rannsakað veggþrýstingsdreifingu í kringum sívala stöng í yaw loftflæði.Mityakov o.fl.10 teiknaði hraðasviðið eftir ywed strokka með því að nota hljómtæki PIV.Alam et al.11 gerði yfirgripsmikla rannsókn á tandem strokka, með áherslu á áhrif Reynolds fjölda og rúmfræðilegs hlutfalls á losun hvirfils.Þeir gátu greint fimm ástand, nefnilega læsingu, hléalæsingu, engin læsing, undirharmonísk læsing og ástand endurfestingar á klippum lags.
Almennt er gert ráð fyrir að vökvaafköst einingafrumu séu háð uppsetningu og rúmfræði innri uppbyggingu, venjulega magngreind með reynslufylgni tiltekinna tilraunamælinga. Í mörgum tækjum sem samanstanda af reglubundnum hlutum eru flæðimynstur endurteknar í hverri frumu, og þannig er hægt að nota upplýsingar sem tengjast dæmigerðum frumum til að tjá heildarlíkanið af vökvakerfi byggingarinnar í gegnum kerfisbundin hegðun með kerfisbundnum tilfellum. Dæmigerð dæmi er losunarjöfnu fyrir opplötu 15. Í sérstökum tilfellum um hallandi stangir, hvort sem það er í lokuðu eða opnu flæði, er áhugaverð viðmiðun sem oft er nefnd í bókmenntum og notuð af hönnuðum ríkjandi vökvamagn (td þrýstingsfall, kraftur, tíðni hvirfillosunar til að snerta flæðishluta, o.s.frv.) sem sjálfstæðisregluna og gerir ráð fyrir að flæðishreyfingin sé fyrst og fremst knúin áfram af eðlilega innstreymishlutanum og að áhrif áshlutans sem er í takt við strokkásinn séu hverfandi. Þó ekki sé samstaða í bókmenntum um réttmætissvið þessa viðmiðunar, gefur það í mörgum tilfellum gagnlegar áætlanir innan hinna dæmigerðu óháðu óvissurannsókna meðal tilrauna óháðra meginreglunnar. -framkallaður titringur16 og einfasa og tvífasa meðaltalsþol417.
Í þessari vinnu eru kynntar niðurstöður rannsóknarinnar á innri þrýstingi og þrýstingsfalli í rás með þverlínu fjögurra hallandi sívalningslaga stöfum. Mældu þrjár stangasamstæður með mismunandi þvermál, breyta hallahorninu. Heildarmarkmiðið er að kanna hvernig þrýstingsdreifingin á yfirborði stanganna er tengd við heildarþrýstingsfallið í rásinni og greiningunni á þrýstingsfallinu í heildina og tilfellið. meginreglan um varðveislu skriðþunga til að meta gildi sjálfstæðisreglunnar. Að lokum eru víddarlausar hálf-empirískar fylgnir búnar til sem hægt er að nota til að hanna svipuð vökvatæki.
Tilraunauppsetningin samanstóð af rétthyrndum prófunarhluta sem fékk loftstreymi frá axial viftu. Prófunarhlutinn inniheldur einingu sem samanstendur af tveimur samsíða miðstöngum og tveimur hálfstöngum innbyggðum í rásarveggina, eins og sýnt er á mynd 1e, allir með sama þvermál. Myndir 1a–e sýna nákvæma rúmfræði og mál uppsetningar hvers hluta tilraunaferlisins.
a Inntakshluti (lengd í mm).Búið til b með Openscad 2021.01, openscad.org.Aðalprófunarhluti (lengd í mm). Búið til með Openscad 2021.01, openscad.org c Þversniðsmynd af aðalprófunarhlutanum (lengd í mm). Búið til með Openscad.010, dC1, dC1, dC1, útflutningshluta. Openscad 2021.01, sprungin mynd af prófunarhluta openscad.org e.Created with Openscad 2021.01, openscad.org.
Þrjú sett af stöngum með mismunandi þvermál voru prófuð. Tafla 1 sýnir rúmfræðilega eiginleika hvers tilviks. Stafirnar eru festar á gráðuboga þannig að horn þeirra miðað við flæðisstefnu getur verið breytilegt á milli 90° og 30° (Mynd 1b og 3). Allar stangir eru gerðar úr ryðfríu stáli með fastri stöðu á milli stönganna og þeir eru staðsettir í miðlægri stöðu á milli tveggja stönganna. utan prófunarhluta.
Inntaksflæðishraði prófunarhlutans var mældur með kvörðuðu venturi, eins og sýnt er á mynd 2, og fylgst með því með DP Cell Honeywell SCX. Hitastig vökva við úttak prófunarhlutans var mældur með PT100 hitamæli og stjórnað við 45±1°C. Til að tryggja flata hraðadreifingu og draga úr hæð ókyrrðar í gegnum vatnsrennsli í gegnum A. Notuð var lengjufjarlægð um það bil 4 vökvaþvermál á milli síðustu skjásins og stangarinnar og lengd úttaksins var 11 vökvaþvermál.
Skýringarmynd af Venturi rörinu sem notað er til að mæla innstreymishraða (lengd í millimetrum). Búið til með Openscad 2021.01, openscad.org.
Fylgstu með þrýstingnum á einni af flötum miðstöngarinnar með 0,5 mm þrýstihylki í miðplani prófunarhlutans. Þvermál krana samsvarar 5° hyrnubili;því er hornnákvæmni um það bil 2°. Hægt er að snúa vöktuðu stönginni um ás sinn, eins og sýnt er á mynd 3. Mismunurinn á milli stangaryfirborðsþrýstings og þrýstings við innganginn að prófunarhlutanum er mældur með mismunadrif DP Cell Honeywell SCX röð.Þessi þrýstingsmunur er mældur fyrir hverja stöng fyrirkomulag, breytilegur flæðishraði \/halla, \(\hallahorn) \(/halla horn)
flæðisstillingar.Rásveggir eru sýndir með gráu.Flæðið flæðir frá vinstri til hægri og er lokað af stönginni.Athugið að útsýni "A" er hornrétt á stangaásinn. Ytri stangirnar eru hálfinnfelldar í hliðarrásarveggjum. Dregið er notað til að mæla hallahornið \(\alpha.0 cad.0, opið með opnum \,0 ca.
Tilgangur tilraunarinnar er að mæla og túlka þrýstingsfallið milli rásinntakanna og þrýstings á yfirborði miðstöngarinnar, \(\theta\) og \(\alpha\) fyrir mismunandi azimut og dýfur. Til að draga saman niðurstöðurnar verður mismunadrifsþrýstingurinn gefinn upp á víddarlausu formi sem Euler-tala:
þar sem \(\rho \) er vökvaþéttleiki, \({u}_{i}\) er meðalinntakshraði, \({p}_{i}\) er inntaksþrýstingur, og \({p }_{ w}\) er þrýstingurinn á tilteknum stað á stangarveggnum. Inntakshraði er fastur innan þriggja mismunandi sviða sem ákvarðast af opnun lokahraða frá m til 6 sem samsvarar ventilhraðanum í m. rás Reynolds tala, \(Re\equiv {u}_{i}H/\nu \) (þar sem \(H\) er hæð rásarinnar, og \(\nu \) er hreyfiseigja) á milli 40.000 og 67.000. Reynolds stafurinn (\(Re\equiv {u}_{i) buld svið/styrkur {u}_{i)0) Miðað við hlutfallslegt staðalfrávik merkjanna sem skráð eru í venturi er 5% að meðaltali.
Mynd 4 sýnir fylgni \({Eu}_{w}\) við azimuth hornið \(\theta \), stillt með þremur dýfuhornum, \(\alpha \) = 30°, 50° og 70° . Mælingarnar skiptast í þrjú línurit í samræmi við þvermál stangarinnar. Það má sjá að innan flæðishraðans er almennt óháð tilraunaflæði. e á θ fylgir venjulegri þróun veggþrýstings um jaðar hringlaga hindrunar. Við flæðishorn, þ.e. θ frá 0 til 90°, minnkar stangarveggþrýstingurinn og nær lágmarki við 90°, sem samsvarar bilinu á milli stanganna þar sem hraðinn er mestur vegna þrýstings á flæðisflatarmáli frá 0° til 0°, þar sem þrýstingur frá 0 til 0 er endurheimtur. °, eftir það helst þrýstingurinn einsleitur vegna aðskilnaðar aftari jaðarlags stangarveggsins. Athugaðu að engin breyting er á horni lágmarksþrýstings, sem bendir til þess að hugsanlegar truflanir frá aðliggjandi skurðlögum, eins og Coanda áhrif, séu aukaverkanir.
Breyting á Euler-númeri veggsins í kringum stöngina fyrir mismunandi hallahorn og stöngþvermál. Búið til með Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Hér á eftir greinum við niðurstöðurnar út frá þeirri forsendu að einungis sé hægt að áætla Euler-tölurnar með rúmfræðilegum breytum, þ.e. lengdarhlutföllum \(d/g\) og \(d/H\) (þar sem \(H\) er hæð rásarinnar) og halla \(\alfa \). Vinsæl þumalfingursregla segir að krafturinn á vökvanum sé ákvarðaður af straumhraða verksins í hverri borg. hornrétt á stangaásinn, \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \alpha \) .Þetta er stundum kallað sjálfstæðisreglan.Eitt af markmiðum eftirfarandi greiningar er að kanna hvort þessi regla eigi við um okkar tilvik, þar sem flæði og hindranir eru bundnar í lokuðum rásum.
Lítum á þrýstinginn sem mældur er framan á millistöngyfirborðinu, þ.e. θ = 0. Samkvæmt jöfnu Bernoulli uppfyllir þrýstingurinn í þessari stöðu\({p}_{o}\):
þar sem \({u}_{o}\) er vökvahraði nálægt stangarveggnum við θ = 0, og við gerum ráð fyrir tiltölulega litlum óafturkræfum tapi. Athugið að kraftþrýstingurinn er óháður í hreyfiorkuhugtakinu. Ef \({u}_{o}\) er tómt (þ.e. staðnað ástand), ættu Euler-tölurnar =(0) að vera sameinuð í \, þó er hægt að fylgjast með því við \(0). \({Eu}_{w}\) er nálægt en ekki nákvæmlega jafnt þessu gildi, sérstaklega fyrir stærri dýfuhorn. Þetta bendir til þess að hraðinn á stangaryfirborðinu hverfur ekki við \(\theta =0\), sem gæti verið bælt niður af sveigju upp á við á straumlínunum sem myndast af stangarhallanum. Þar sem flæðið er bundið við efri hringrásina og neðsta hraðann á prófunarhraðanum að aukast hraða neðst og minnkandi hraða efst. Miðað við að umfang ofangreindrar sveigju sé vörpun inntakshraðans á skaftið (þ.e. \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha \)), er samsvarandi Euler-tala niðurstaða:
Mynd 5 ber saman jöfnurnar.(3) Hún sýnir gott samræmi við samsvarandi tilraunagögn. Meðalfrávikið var 25%, og öryggisstigið var 95%. Athugið að jöfnan.(3) Í samræmi við sjálfstæðisregluna. Sömuleiðis sýnir mynd 6 að Euler talan samsvarar þrýstingi á _ _ rod, 1 yfirborði, \{0} á aftari yfirborði, \; hluti, \({p}_{e}\), Fylgir einnig stefnu sem er í réttu hlutfalli við \({\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) .Í báðum tilfellum fer stuðullinn hins vegar eftir þvermál stöngarinnar, sem er sanngjarnt þar sem hið síðarnefnda ákvarðar hindrunarsvæðið. Þessi eiginleiki er svipaður og þrýstingsfall á opplötu, þar sem flæðisstaðsetningin er að hluta til minnkaður við tiltekna prófunarrásina á milli stanganna. Í þessu tilviki lækkar þrýstingurinn umtalsvert við inngjöfina og jafnar sig að hluta til þegar hann stækkar aftur á bak. Miðað við takmörkunina sem stíflu hornrétt á stangarásinn má skrifa þrýstingsfallið á milli fram- og afturhluta stöngarinnar sem 18:
þar sem \({c}_{d}\) er viðnámsstuðull sem útskýrir endurheimt hlutþrýstings á milli θ = 90° og θ = 180°, og \({A}_{m}\) og \ ({A}_{f}\) er lágmarks frjáls þversnið á hverja lengdareiningu hornrétt á stangarásinn, og tengsl þess við stöngina ás, og samband þess við stöngina{m} (/{A}_\Left) er samband hans við stöngina. hægri)/g\).Samsvarandi Euler-tölur eru:
Wall Euler tala við \(\theta =0\) sem fall af dip.Þessi ferill samsvarar jöfnunni.(3). Búið til með Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Wall Euler númer breytist, í \(\theta =18{0}^{o}\) (fullt merki) og útgangur (tómt merki) með dip.Þessar línur samsvara sjálfstæðisreglunni, þ.e. \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \). Búið til með Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Mynd 7 sýnir háð \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) á \(d/g\), sem sýnir mjög góða samkvæmni.(5). Fengdur dragstuðullinn er \({c}_{d}=1,28\pm 0,02\) með þrýstingsfalli á milli 67%. og úttak prófunarhluta fylgir svipaðri þróun, en með mismunandi stuðlum sem taka mið af þrýstingsendurheimtunni í bakrýminu á milli stöngarinnar og úttaks rásarinnar.Samsvarandi viðnámsstuðull er \({c}_{d}=1.00\pm 0.05\) með öryggi 67%.
Viðnámsstuðullinn tengist \(d/g\) þrýstingsfalli fyrir og aftan á stönginni\(\left({Eu}_{0-180}\right)\) og heildarþrýstingsfalli milli rásarinntaks og úttaks. Gráa svæðið er 67% öryggissviðið fyrir fylgnina. Búið til með Gnuplot 5.4, www.gnuplot.
Lágmarksþrýstingur \({p}_{90}\) á stangaryfirborðinu við θ = 90° krefst sérstakrar meðhöndlunar.Samkvæmt jöfnu Bernoulli, meðfram straumlínunni í gegnum bilið á milli stönganna, þrýstingurinn í miðju\({p}_{g}\) og hraðinn\({u}_{g}\) í bilinu á milli stönganna (s) er tengdur við miðpunkt stanganna:s:
Þrýstinginn \({p}_{g}\) má tengja við yfirborðsþrýsting stanganna við θ = 90° með því að samþætta þrýstingsdreifinguna yfir bilið sem aðskilur miðstöngina á milli miðpunkts og veggjar (sjá mynd 8).Valdajafnvægið gefur 19:
þar sem \(y\) er hnit venjulegs á yfirborði stangarinnar frá miðju bilsins milli miðstönganna, og \(K\) er sveigja núverandi línu í stöðu \(y\). Til greiningarmats á þrýstingi á yfirborði stangarinnar, gerum við ráð fyrir að \({u}_{g}\) sé einsleitt og \(K\lefter) hefur verið reiknað með lína/hægri tölu. Við stangarvegginn ræðst sveigjan af sporbaugskafla stangarinnar við hornið \(\alpha \), þ.e. \(K\left(g/2\right)=\left(2/d\right){\ mathrm{sin} }^{2}\alpha \) (sjá mynd 8).Þá, varðandi \(line dumme/streymi) strauminn til straumsins. eðli á alhliða hnitinu \(y\) er gefið af:
Með þverskurðarmynd, framan (vinstri) og að ofan (neðst). Búið til með Microsoft Word 2019,
Aftur á móti, með varðveislu massa, er meðalhraði í plani sem er hornrétt á flæðið á mælistaðnum \(\langle {u}_{g}\rangle \) tengdur inntakshraðanum:
þar sem \({A}_{i}\) er þversniðsflæðisflöturinn við rásinntakið og \({A}_{g}\) er þversniðsflæðisflöturinn á mælingarstaðnum (sjá mynd 8) í sömu röð með:
Athugaðu að \({u}_{g}\) er ekki jafnt og \(\langle {u}_{g}\rangle \). Reyndar sýnir mynd 9 hraðahlutfallið \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \), reiknað með jöfnunni.(10)–(14), teiknað samkvæmt hlutfallinu\). með annarri gráðu margliðu:
Hlutfall hámarks\({u}_{g}\) og meðal\(\langle {u}_{g}\rangle \) hraða miðþversniðs rásarinnar\(.\) Heilu og strikuðu ferlarnir samsvara jöfnunum.(5) og breytileikasviði samsvarandi stuðla\(\pm 25\%\).Búið til með Gn.4up.uppf.gr.uppf.gr.
Mynd 10 ber \({Eu}_{90}\) saman við tilraunaniðurstöður jöfnunnar.(16).Hlutfallslegt frávik var að meðaltali 25% og öryggisstigið var 95%.
Wall Euler talan á \(\theta ={90}^{o}\). Þessi ferill samsvarar jöfnunni.(16). Búið til með Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Nettókraftinn \({f}_{n}\) sem verkar á miðstöngina hornrétt á ás hennar er hægt að reikna út með því að samþætta þrýstinginn á yfirborð stöngarinnar sem hér segir:
þar sem fyrsti stuðullinn er stangarlengdin innan rásarinnar og samþættingin er framkvæmd á milli 0 og 2π.
Útvarp \({f}_{n}\) í átt að vatnsrennsli ætti að passa við þrýstinginn milli inntaks og úttaks rásarinnar, nema núningur samsíða stönginni og minni vegna ófullkominnar þróunar síðari hlutans. Skriðþungaflæðið er í ójafnvægi.Þess vegna,
Mynd 11 sýnir línurit af jöfnunum.(20) sýndi gott samræmi fyrir allar tilraunaaðstæður. Hins vegar er örlítið 8% frávik hægra megin sem má rekja til og nota sem mat á skriðþungaójafnvægi milli rásarinntaks og úttaks.
Rásaraflsjafnvægi.Línan samsvarar jöfnunni.(20).Pearson fylgnistuðullinn var 0,97.Búinn til með Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Mismunandi hallahorn stangarinnar var mæld, þrýstingur við yfirborðsvegg stangarinnar og þrýstingsfall í rásinni með þverlínum fjögurra hallandi sívalningsstanganna. Þrjár mismunandi þvermál stangasamstæður voru prófaðar. Í Reynolds númerasviðinu sem prófað var, á milli 2500 og 6500, fylgir miðflæðishraðinn á straumhraða Euler þrýstings á venjulegum strokka. s, sem er hámark að framan og lágmark við hliðarbilið á milli stanganna, jafnar sig á afturhlutanum vegna aðskilnaðar jaðarlaga.
Tilraunagögn eru greind með því að nota skriðþungaverndunarsjónarmið og hálf-empirískt mat til að finna óbreytilegar víddarlausar tölur sem tengja Euler-tölur við einkennandi stærð rása og stanga. Allir rúmfræðilegir eiginleikar lokunar eru að fullu táknaðir með hlutfallinu milli stanganna og bilsins milli stanganna (til hliðar) og rásarhæðarinnar (lóðrétt).
Í ljós kemur að sjálfstæðisreglan gildir fyrir flestar Euler-tölur sem einkenna þrýsting á mismunandi stöðum, þ.e. ef þrýstingurinn er víddarlaus með því að nota vörpun inntakshraðans sem er eðlilegur á stönginni, er mengið óháð dýpihorninu.Að auki tengist eiginleikinn massa og skriðþunga flæðisins. Varðveislujöfnurnar eru í samræmi og styðja við ofangreinda reynslureglu. Aðeins yfirborðsþrýstingur stanganna á bilinu á milli stanga víkur lítillega frá þessari meginreglu. Mállausar hálf-empirískar fylgnir eru búnar til sem hægt er að nota til að hanna svipuð vökvatæki. Þessi klassíska nálgun er í samræmi við nýlega greint frá Bernoulli20 vökvakerfi, og hemoulli20 notkun. 2,23,24.
Sérstaklega áhugaverð niðurstaða stafar af greiningu á þrýstingsfalli milli inntaks og úttaks prófunarhlutans. Innan tilraunaóvissunnar er dragstuðullinn sem myndast jöfn einingu, sem gefur til kynna tilvist eftirfarandi óbreytilegra breytu:
Athugaðu stærðina \(\left(d/g+2\right)d/g\) í nefnara jöfnunnar.(23) er stærðin í svigum í jöfnunni.(4), annars er hægt að reikna það með lágmarks- og frjálsu þversniði hornrétt á stöngina, \({A}_{m}}_s\) og \}({A}_{m}}_s\) og \}( Reyndar eru innan númeranna). svið núverandi rannsóknar (40.000-67.000 fyrir rásir og 2500-6500 fyrir stangir). Það er mikilvægt að hafa í huga að ef það er hitamunur inni í rásinni getur það haft áhrif á vökvaþéttleika. Í þessu tilviki er hægt að áætla hlutfallslega breytingu á Euler-tölu með því að margfalda hitastækkunarstuðulinn með hámarks væntanlegri hitamun.
Ruck, S., Köhler, S., Schlindwein, G. og Arbeiter, F. Mælingar á hitaflutningi og þrýstingsfalli í rás sem er gróf með mismunandi löguðum rifjum á veggnum.sérfræðingur.Heat Transfer 31, 334–354 (2017).
Wu, L., Arenas, L., Graves, J., og Walsh, F. Flow cell characterization: flæðissýn, þrýstingsfall og massaflutningur í tvívíðum rafskautum í rétthyrndum rásum.J.Rafefnafræði.Sósíalistaflokkur.167, 043505 (2020).
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. Lykilfæribreytur Jamináhrifa í háræðum með þrengdar þversnið.J.Bensín.vísindi.Bretland.196, 107635 (2021).