Nature.com сайтына кіргеніңіз үшін рахмет. Сіз қолданып жатқан шолғыш нұсқасында CSS қолдауы шектеулі. Ең жақсы тәжірибе үшін жаңартылған шолғышты пайдалануды ұсынамыз (немесе Internet Explorer шолғышында үйлесімділік режимін өшіріңіз). Әзірге қолдауды жалғастыру үшін сайтты мәнерлерсіз және JavaScriptсіз көрсетеміз.
Тәжірибелер төрт көлбеу цилиндрлік шыбықтың көлденең сызықтарымен жабылған тікбұрышты арнада орындалды. Орталық шыбықтың бетіндегі қысым мен арнадағы қысымның төмендеуі стерженнің көлбеу бұрышын өзгерту арқылы өлшенді. Үш түрлі диаметрлі стержендік жинақтар сынақтан өтті. Өлшеу нәтижелері импульсті сақтау принципі мен жартылай генерацияланған өлшемді өлшемдер бойынша генерацияланған өлшемдер бойынша талданады. Жүйенің критикалық орындарындағы қысымды стерженнің сипаттамалық өлшемдерімен байланыстыратын. Тәуелсіздік принципі әртүрлі орындардағы қысымды сипаттайтын Эйлер сандарының көпшілігі үшін орындалатыны анықталды, яғни стерженьге нормаль болатын кіріс жылдамдығының проекциясын пайдаланып қысым өлшемсіз болса, жиын еңу бұрышына тәуелсіз болады.Алынған жартылай эмпирикалық корреляция ұқсас гидравликаны жобалау үшін пайдаланылуы мүмкін.
Көптеген жылу және масса алмасу құрылғылары сұйықтықтар өзектер, буферлер, кірістірулер және т.б. сияқты азды-көпті күрделі ішкі құрылымдарда өтетін модульдер, арналар немесе ұяшықтар жиынтығынан тұрады. Соңғы уақытта ішкі қысымның таралуын және күрделі ішкі бөліктерге әсер ететін күштерді модульдегі жалпы қысымның төмендеуімен байланыстыратын механизмдерді жақсырақ түсінуге қызығушылық қайта артуда. сандық модельдеу мүмкіндіктері және құрылғылардың кішірейтуінің артуы. Қысымның ішкі таралуы мен жоғалтуларының соңғы эксперименттік зерттеулері әртүрлі пішінді қабырғалармен 1 , электрохимиялық реактор ұяшықтарымен 2 , капиллярлардың тарылуымен 3 және торлы жақтау материалдарымен кедір-бұдырланған арналарды қамтиды 4 .
Ең көп таралған ішкі құрылымдар - бұл жинақталған немесе оқшауланған модульдер арқылы цилиндрлік өзектер. Жылу алмастырғыштарда бұл конфигурация қабық жағында тән. Қабық жағындағы қысымның төмендеуі бу генераторлары, конденсаторлар және буландырғыштар сияқты жылу алмастырғыштардың дизайнымен байланысты. Жақында жүргізілген зерттеуде Ванг және т.б.5 штангалардың тандемдік конфигурациясында қайта қосылу және бірлескен ажырау ағынының күйлерін тапты.Liu және т.б.6 әр түрлі көлбеу бұрыштары бар кіріктірілген қос U-тәрізді түтік байламдары бар тікбұрышты арналардағы қысымның төмендеуін өлшеп, кеуекті ортасы бар өзекшелерді модельдейтін сандық үлгіні калибрленген.
Күтілгендей, цилиндр қатарының гидравликалық өнімділігіне әсер ететін конфигурацияның бірқатар факторлары бар: орналасу түрі (мысалы, сатылы немесе сызықты), салыстырмалы өлшемдер (мысалы, қадам, диаметр, ұзындық) және көлбеу бұрышы, т.б. Бірқатар авторлар Кимнің жақында жасалған геометриялық әсерін түсіру үшін конструкцияларды бағыттау үшін өлшемсіз критерийлерді табуға назар аударды.7 103 пен 104 арасындағы тандемді және сатылы массивтерді және Рейнольдс сандарын пайдалана отырып, басқару параметрі ретінде бірлік ұяшықтың ұзындығын пайдалана отырып, тиімді кеуектілік моделін ұсынды. Снарски8 қуат спектрін, акселерометрлер мен гидрофондардан су туннеліндегі цилиндрге бекітілген су туннелінің бағытымен және басқаларымен байланыстырылатынын зерттеді.9 иілу ауа ағынындағы цилиндрлік өзек айналасындағы қабырға қысымының таралуын зерттеді. Митяков және т.б.10 стерео PIV.Alam және т.б. көмегімен бұралған цилиндрден кейінгі жылдамдық өрісінің графигін құрады.11 Рейнольдс саны мен геометриялық қатынастың құйынды төгуге әсеріне назар аудара отырып, тандем цилиндрлерін жан-жақты зерттеуді жүргізді. Олар бес күйді анықтай алды, атап айтқанда құлыптау, үзіліссіз құлыптау, құлыптаусыз, субгармоникалық құлыптау және ығысу қабатының қайта қосылу күйлері. нерлер.
Тұтастай алғанда, бірлік ұяшықтың гидравликалық өнімділігі ішкі құрылымның конфигурациясы мен геометриясына байланысты болады деп күтілуде, әдетте нақты эксперименттік өлшемдердің эмпирикалық корреляциялары арқылы сандық түрде анықталады. Периодтық құрамдас бөліктерден тұратын көптеген құрылғыларда ағынның үлгілері әрбір ұяшықта қайталанады, осылайша, өкілдік ұяшықтарға қатысты ақпаратты осы құрылымның жалпы гидравликалық мінез-құлық дәрежесін көрсету үшін пайдалануға болады. сақтау принциптері қолданылады, жиі азайтылуы мүмкін. Типтік мысал - саңылау пластинасының разряд теңдеуі 15. Көлбеу шыбықтар ерекше жағдайда, жабық немесе ашық ағында болсын, әдебиетте жиі келтірілетін және дизайнерлер пайдаланатын қызықты критерий - басым гидравликалық шама (мысалы, қысымның төмендеуі, күш, құйынды ағынның құрамдас бөлігіне түйісу, т.б.). цилиндр осі. Бұл көбінесе тәуелсіздік принципі деп аталады және ағын динамикасы ең алдымен кіріс қалыпты құрамдас бөлігімен басқарылады және цилиндр осімен тураланған осьтік компоненттің әсері шамалы болады деп болжайды. Әдебиетте бұл критерийдің жарамдылық диапазоны туралы консенсус жоқ болса да, ол көптеген жағдайларда тәжірибенің пайдалы емес бағалауларын қамтамасыз етеді. тәуелсіз принциптің жарамдылығына құйынды діріл16 және бір фазалы және екі фазалы орташа тартылу417 кіреді.
Осы жұмыста төрт көлбеу цилиндрлік шыбықтың көлденең сызығы бар арнадағы ішкі қысым мен қысымның төмендеуін зерттеу нәтижелері ұсынылған. Көлбеу бұрышын өзгерте отырып, әр түрлі диаметрі бар үш стержендік жинақтарды өлшеңіз. Жалпы мақсат стержень бетіндегі қысымның таралуының механизмін зерттеу болып табылады. тәуелсіздік принципінің дұрыстығын бағалау үшін импульстің сақталуы. Соңында ұқсас гидравликалық құрылғыларды жобалау үшін пайдалануға болатын өлшемсіз жартылай эмпирикалық корреляциялар жасалады.
Тәжірибелік қондырғы осьтік желдеткішпен қамтамасыз етілген ауа ағынын қабылдайтын тікбұрышты сынақ бөлімінен тұрды. Сынақ бөлімінде 1e-суретте көрсетілгендей, канал қабырғаларына салынған екі параллель орталық шыбықтар мен екі жартылай шыбықтардан тұратын блок бар, диаметрі бірдей. 1a–e суреттерінде егжей-тегжейлі геометрия және эксперимент қондырғысының әрбір бөлігінің өлшемдері көрсетілген.
a Кіріс бөлімі (ұзындығы мм). Openscad 2021.01, openscad.org.Негізгі сынақ бөлімі (мм бойынша ұзындық) арқылы b жасаңыз. Openscad 2021.01, openscad.org көмегімен жасалған негізгі сынақ бөлімінің көлденең қимасы (ұзындығы мм). Openscad 2021.01 арқылы жасалған ).Openscad 2021.01 нұсқасымен жасалған, openscad.org сайтының сынақтар бөлімінің кеңейтілген көрінісі e.Openscad 2021.01, openscad.org нұсқасымен жасалған.
Әр түрлі диаметрлі штангалардың үш жинағы сыналған. 1-кестеде әрбір жағдайдың геометриялық сипаттамалары берілген. Штангалар транспортирге ағынның бағытына қатысты бұрыштары 90° және 30° аралығында өзгеруі мүмкін (1б және 3-суреттер) арасында орнатылған. .
Сынақ бөлігінің кіріс ағынының жылдамдығы 2-суретте көрсетілгендей калибрленген вентури арқылы өлшенді және DP Cell Honeywell SCX арқылы бақыланды. Сынақ бөлігінің шығысындағы сұйықтық температурасы PT100 термометрімен өлшенді және 45±1°C температурада бақыланды. Жазық жылдамдықтың таралуын қамтамасыз ету және арнадағы судың айналу күшін азайту үшін арнадағы айналым күшін азайту керек. металл экрандар. Соңғы экран мен штанганың арасында шамамен 4 гидравликалық диаметрлі шөгу қашықтығы қолданылды, ал шығыстың ұзындығы 11 гидравликалық диаметрді құрады.
Кіріс ағынының жылдамдығын өлшеу үшін пайдаланылатын Вентури түтігінің схемалық диаграммасы (миллиметрдегі ұзындық). Openscad 2021.01, openscad.org көмегімен жасалған.
Сынақ бөлігінің орта жазықтығында 0,5 мм қысымды шүмек арқылы орталық шыбықтың бір бетіндегі қысымды бақылаңыз. Кранның диаметрі 5° бұрыштық аралыққа сәйкес келеді;сондықтан бұрыштық дәлдік шамамен 2°. Бақыланатын шыбықты 3-суретте көрсетілгендей өз осінің айналасында айналдыруға болады. Штанга бетіндегі қысым мен сынақ бөліміне кіре берістегі қысым арасындағы айырмашылық дифференциал DP Cell Honeywell SCX сериясымен өлшенеді. Бұл қысым айырмасы әр штанганың орналасуы үшін өлшенеді, әр түрлі ағынның бұрышы \\) ).
ағын параметрлері.Арна қабырғалары сұр түспен көрсетілген. Ағын солдан оңға қарай ағады және штангамен жабылады. «A» көрінісі стержень осіне перпендикуляр екенін ескеріңіз. Сыртқы шыбықтар бүйірлік арна қабырғаларына жартылай кіріктірілген. Көлбеу бұрышын өлшеу үшін транспортир қолданылады \(\alpha open \\C0.0.0.0.0.0. 100-10000000000000000000000000000.
Тәжірибенің мақсаты әртүрлі азимуттар мен құлдыраулар үшін арнаның кірістері мен орталық стерженнің бетіндегі қысымды, \(\тета\) және \(\альфа\) арасындағы қысымды өлшеу және интерпретациялау болып табылады. Нәтижелерді қорытындылау үшін дифференциалдық қысым Эйлер саны ретінде өлшемсіз түрде көрсетіледі:
Мұндағы \(\rho \) - сұйықтықтың тығыздығы, \({u}_{i}\) - кірістің орташа жылдамдығы, \({p}_{i}\) - кіріс қысымы және \({p }_{ w}\) - стержень қабырғасының берілген нүктесіндегі қысым. Кіру жылдамдығы вентилятордың 6 м-ден 6 м-ге дейінгі ашылуының үш түрлі диапазонында бекітіледі. /s, арна Рейнольдс санына сәйкес, \(Re\equiv {u}_{i}H/\nu \) (мұндағы \(H\) - арнаның биіктігі, \(\nu \) - кинематикалық тұтқырлық) 40,000 мен 67,000 аралығында. Таяқша Рейнольдс саны (\(Re\qui)0-ден {u}_{nu)v 5-қа дейін 500.Вентуриде жазылған сигналдардың салыстырмалы стандартты ауытқуымен есептелетін турбуленттілік қарқындылығы орта есеппен 5% құрайды.
4-суретте \({Eu}_{w}\) азимуттық бұрышпен \(\тета \) корреляциясы көрсетілген, \(\альфа \) = 30°, 50° және 70° , параметрленген. Өлшемдер өзекшенің диаметріне сәйкес үш тәуелсіз графикке бөлінген. .θ-ге жалпы тәуелділік шеңберлі кедергінің периметрі бойынша қабырға қысымының әдеттегі үрдісін бақылайды. Ағысқа қарайтын бұрыштарда, яғни θ 0-ден 90°-қа дейін, штанга қабырғасының қысымы төмендейді, 90°-та минимумға жетеді, бұл стержендер арасындағы алшақтыққа сәйкес келеді, мұндағы жылдамдық θ0-дан 90-тан жоғары қысымның қалпына келуіне байланысты. 100°-қа дейін, содан кейін стержень қабырғасының артқы шекаралық қабатының бөлінуіне байланысты қысым біркелкі болып қалады.Ең төменгі қысымның бұрышында өзгеріс жоқ екенін ескеріңіз, бұл көршілес ығысу қабаттарынан ықтимал бұзылулар, мысалы, Коанда әсерлері екінші дәрежелі екенін көрсетеді.
Әр түрлі көлбеу бұрыштар мен өзек диаметрлері үшін өзек айналасындағы қабырғаның Эйлер санының өзгеруі. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info арқылы жасалған.
Төменде біз Эйлер сандарын тек геометриялық параметрлермен, яғни \(d/g\) және \(d/H\) функция ұзындығы қатынасы (мұндағы \(H\) арнаның биіктігі) және көлбеу \(\альфа \) арқылы ғана бағалануы мүмкін деген болжамға негізделген нәтижелерді талдаймыз. таяқша осіне перпендикуляр, \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \alpha \) .Бұл кейде тәуелсіздік принципі деп аталады. Келесі талдаудың мақсаттарының бірі бұл принциптің ағын мен кедергілер тұйық арналармен шектелген біздің жағдайымызға қатыстылығын тексеру болып табылады.
Аралық өзек бетінің алдыңғы жағында өлшенген қысымды қарастырайық, яғни θ = 0. Бернулли теңдеуіне сәйкес, бұл позициядағы қысым \({p}_{o}\) қанағаттандырады:
Мұндағы \({u}_{o}\) - θ = 0 кезінде стержень қабырғасының жанындағы сұйықтық жылдамдығы және біз салыстырмалы түрде аз қайтымсыз шығындарды қабылдаймыз. Динамикалық қысым кинетикалық энергия терминінде тәуелсіз екенін ескеріңіз. Егер \({u}_{o}\) бос болса (яғни, тоқырау күйі), Эйлер саны =\ 4 кезінде байқалуы мүмкін. 0\) нәтижесінде алынған \({Eu}_{w}\) осы мәнге жақын, бірақ дәл емес, әсіресе үлкенірек иілу бұрыштары үшін. Бұл өзек бетіндегі жылдамдық \(\theta =0\) кезінде жоғалмайтынын көрсетеді, ол стерженнің ағымдағы сызықтарының жоғарыға иілуімен басылуы мүмкін, бұл стерженнің көмегімен жасалған ағынның жоғарғы қисаюына иілу ағуын жасау керек. екінші реттік рециркуляция, төменгі жағында осьтік жылдамдықты жоғарылату және жоғарыда жылдамдықты азайту. Жоғарыдағы ауытқудың шамасы білікке кіру жылдамдығының проекциясы деп есептесек (яғни \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha \)), сәйкес Эйлер санының нәтижесі:
5-сурет теңдеулерді салыстырады.(3) Ол сәйкес эксперименттік деректермен жақсы сәйкестігін көрсетеді.Орташа ауытқу 25%, сенімділік деңгейі 95% болды.Теңдеуге назар аударыңыз.(3) Тәуелсіздік принципіне сәйкес. Сол сияқты, 6-суретте Эйлер санының сынаудың артқы бетіндегі қысымға сәйкес келетіні көрсетілген, {0}). сегменті, \({p}_{e}\), Сондай-ақ \({\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) пропорционалды трендті бақылайды.Бірақ екі жағдайда да коэффициент стерженнің диаметріне байланысты, бұл орынды, өйткені соңғысы кедергі аймағын анықтайды. Бұл мүмкіндік тесігінің қысымының төмендеуіне ұқсайды, бұл жерде ағынның спецификалық бөлігінде арнаның сынағы бөлігінде төмендетіледі. шыбықтар арасындағы саңылау ойнайды.Бұл жағдайда қысым дроссельде айтарлықтай төмендейді және артқа қарай кеңейген кезде ішінара қалпына келеді. Штанга осіне перпендикуляр бітелу ретінде шектеуді ескере отырып, өзекшенің алдыңғы және артқы арасындағы қысымның төмендеуін 18 ретінде жазуға болады:
мұндағы \({c}_{d}\) - θ = 90° және θ = 180° арасындағы ішінара қысымның қалпына келуін түсіндіретін кедергі коэффициенті және \({A}_{m}\) және \ ({A}_{f}\) стержень осіне перпендикуляр ұзындық бірлігіне келетін минималды бос қима және оның диаметрі \{_} робқа қатынасы {_} Сол жақ (g+d\right)/g\). Сәйкес Эйлер сандары:
Қабырға Эйлер саны төмендеу функциясы ретінде \(\theta =0\). Бұл қисық (3) теңдеуіне сәйкес келеді. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info арқылы жасалған.
Қабырға Эйлер саны өзгереді, \(\theta =18{0}^{o}\) (толық белгі) және шығу (бос белгі) шегінде. Бұл қисықтар тәуелсіздік принципіне сәйкес келеді, яғни \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \).Gnuplot.4 арқылы жасалған, www.info.n.up.
7-суретте \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) параметрінің \(d/g\) тәуелділігі көрсетілген, бұл өте жақсы консистенцияны көрсетеді.(5). Алынған кедергі коэффициенті \({c}_{d}=1,28\pm 0,07% консистенциямен бірдей екенін көрсетеді. сынақ бөлігінің кірісі мен шығысы арасындағы қысымның жалпы төмендеуі ұқсас үрдісті ұстанады, бірақ жолақ пен арнаның шығысы арасындағы артқы кеңістіктегі қысымның қалпына келуін ескеретін әртүрлі коэффициенттермен. Сәйкес кедергі коэффициенті 67% сенімділік деңгейімен \({c}_{d}=1,00\pm 0,05\) болып табылады.
Кедергі коэффициенті стерженнің алдыңғы және артқы жағындағы \(d/g\) қысымның төмендеуіне\(\сол({Еу}_{0-180}\оң)\) және арнаның кірісі мен шығысы арасындағы жалпы қысымның төмендеуіне байланысты. Сұр аймақ корреляцияның 67% сенімділік диапазоны болып табылады. Gnuplot, www.gn4up арқылы жасалған.
Θ = 90 ° арнадағы ең төменгі қысым \ ({p}} {90} °} \) Арнайы жұмысты қажет етеді. Бернулли теңдеуіне, жолақтардың арасындағы айнымалы сызықпен, орталықтағы аралардағы, жолақтардың араларында және Velocity \ ({u} {g} \) және Velocity \ ({u}} {g \) Арнаның ортаңғы нүктесі) келесі факторларға байланысты:
Қысым \({p}_{g}\) ортаңғы нүкте мен қабырға арасындағы орталық шыбықты бөлетін саңылаудағы қысымның таралуын біріктіру арқылы θ = 90° кезінде өзек бетіндегі қысыммен байланысты болуы мүмкін (8-суретті қараңыз) .Күштер балансы 19 береді:
Мұндағы \(y\) - орталық өзекшелер арасындағы саңылаудың орталық нүктесінен стержень бетіне нормаль координатасы, ал \(K\) - \(y\) позициясындағы ток сызығының қисықтығы. Шыбық бетіндегі қысымды аналитикалық бағалау үшін, \({u}_{g}\) біркелкі және \(K\\) қосындысы біркелкі (y) қосындысы бойынша берілген деп есептейміз. Өзек қабырғасында қисықтық стерженнің эллипс қимасымен \(\альфа \) бұрышында анықталады, яғни \(K\left(g/2\right)=\left(2/d\right){\ mathrm{sin} }^{2}\alpha \) (8-суретті қараңыз). y, әмбебап координатадағы қисықтық \(y\) мына түрде беріледі:
Функцияның көлденең қимасының көрінісі, алдыңғы (сол) және жоғары (төменгі). Microsoft Word 2019 бағдарламасымен жасалған,
Екінші жағынан, массаны сақтау арқылы өлшеу орнында ағынға перпендикуляр жазықтықтағы орташа жылдамдық \(\langle {u}_{g}\rangle \) кіріс жылдамдығымен байланысты:
Мұндағы \({A}_{i}\) арнаның кірісіндегі көлденең қимасының ағынының ауданы және \({A}_{g}\) - сәйкесінше өлшеу орнындағы көлденең қимасының ағынының ауданы (8-суретті қараңыз):
\({u}_{g}\) \(\langle {u}_{g}\rangle \) тең емес екенін ескеріңіз. Шындығында, 9-суретте жылдамдық қатынасы \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \) көрсетілген.(10)–(14) теңдеуімен есептелген. Екінші ретті көпмүшемен анықталады:
Арна центрінің көлденең қимасының максималды\({u}_{g}\) және орташа\(\langle {u}_{g}\rangle \) жылдамдықтарының қатынасы\(.\) Қатты және үзік сызықтар теңдеулерге сәйкес келеді.(5) және сәйкес коэффициенттердің вариация диапазоны\(\pm 25\%\).
10-сурет \({Eu}_{90}\) теңдеуінің эксперимент нәтижелерімен салыстырады.(16). Орташа салыстырмалы ауытқу 25%, сенімділік деңгейі 95% болды.
Wall Euler саны \(\theta ={90}^{o}\). Бұл қисық (16) теңдеуіне сәйкес келеді. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info арқылы жасалған.
Орталық өзекшеге оның осіне перпендикуляр әсер ететін таза күшті \({f}_{n}\) өзек бетіндегі қысымды интегралдау арқылы келесідей есептеуге болады:
мұндағы бірінші коэффициент арна ішіндегі өзек ұзындығы, ал интеграция 0 мен 2π аралығында орындалады.
Су ағынының бағыты бойынша \({f}_{n}\) проекциясы арнаның кірісі мен шығысы арасындағы қысымға сәйкес болуы керек, егер үйкеліс стерженге параллель болса және кейінгі секцияның толық дамымауы салдарынан азырақ болса, импульс ағыны теңгерілмеген.Сондықтан,
11-суретте теңдеулердің графигі көрсетілген.(20) барлық эксперименттік жағдайлар үшін жақсы келісімді көрсетті. Дегенмен, оң жақта шамалы 8% ауытқу бар, оны арнаның кірісі мен шығысы арасындағы импульстік теңгерімсіздікті бағалауға жатқызуға және қолдануға болады.
Арнаның қуат балансы. Сызық (20) теңдеуіне сәйкес келеді. Пирсон корреляция коэффициенті 0,97 болды. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info арқылы жасалған.
Өзекшенің көлбеу бұрышын өзгерте отырып, өзек бетінің қабырғасындағы қысым және төрт көлбеу цилиндрлік шыбықтың көлденең сызықтары бар арнадағы қысымның төмендеуі өлшенді. Үш түрлі диаметрлі стержендік жинақтар сынақтан өтті. Сыналған Рейнольдс сандық диапазонында, 2500 мен 6500 аралығында, Эйлер санының орталық бетіндегі қысымның тенденциясына тәуелсіз бақыланады. s, алдыңғы жағында максимум және штангалар арасындағы бүйірлік саңылауда минимум, шекаралық қабаттың бөлінуіне байланысты артқы бөлікте қалпына келеді.
Эксперименттік деректер Эйлер сандарын арналар мен өзекшелердің сипаттамалық өлшемдерімен байланыстыратын инвариантты өлшемсіз сандарды табу үшін импульсті сақтау туралы ойларды және жартылай эмпирикалық бағалауларды пайдалана отырып талданады.Блоктаудың барлық геометриялық ерекшеліктері стержень диаметрі мен шыбықтар арасындағы саңылау (бүйірлік) және арна биіктігі (вертикаль) арасындағы қатынас арқылы толығымен көрсетілген.
Әртүрлі орындардағы қысымды сипаттайтын Эйлер сандарының көпшілігі үшін тәуелсіздік принципі орындалатыны анықталды, яғни стерженьге нормаль болатын кіріс жылдамдығының проекциясы арқылы қысым өлшемсіз болса, жиын еңу бұрышына тәуелсіз болады.Сонымен қатар, бұл функция ағынның массасы мен импульсіне қатысты. Сақтау теңдеулері жоғарыда келтірілген эмпирикалық принципті қолдайды. Тек өзекшелер арасындағы саңылаудағы өзек бетіндегі қысым ғана осы принциптен сәл ауытқиды. Ұқсас гидравликалық құрылғыларды жобалау үшін пайдаланылуы мүмкін өлшемсіз жартылай эмпирикалық корреляциялар жасалады. Бұл классикалық тәсіл жақында хабарланған динамикалық және динамикалық қолданбаларға сәйкес келеді. ,21,22,23,24.
Сынақ бөлігінің кірісі мен шығысы арасындағы қысымның төмендеуін талдаудан ерекше қызықты нәтиже туындайды. Эксперименттік белгісіздік шегінде алынған кедергі коэффициенті бірлікке тең, ол келесі инварианттық параметрлердің бар екенін көрсетеді:
Теңдеудің бөлгішіндегі \(\left(d/g+2\right)d/g\) өлшеміне назар аударыңыз.(23) - теңдеудегі жақшадағы шама.(4), әйтпесе оны таяқшаға перпендикуляр минималды және бос көлденең қимамен есептеуге болады, \({A}_{m}}\) және \({A}_{m}}\) және \({A}_{m}}\) және \({\) ұсынылған {_} қосындысы. ағымдағы зерттеу ауқымында қалады (арналар үшін 40 000-67 000 және штангалар үшін 2500-6500). Арна ішінде температура айырмашылығы болса, ол сұйықтықтың тығыздығына әсер етуі мүмкін екенін ескеру маңызды. Бұл жағдайда Эйлер санының салыстырмалы өзгеруін максималды жылу кеңею коэффициентіне көбейту арқылы бағалауға болады.
Rack, S., Köhler, S., Schlindwein, G., and Arbeiter, F. Қабырғадағы әртүрлі пішінді қабырғалармен кедір-бұдырланған арнадағы жылу беру және қысымның төмендеуі өлшемдері.expert.Heat Transfer 31, 334–354 (2017).
Wu, L., Arenas, L., Graves, J., and Walsh, F. Flow ұяшық сипаттамасы: ағынның визуализациясы, қысымның төмендеуі және тікбұрышты арналардағы екі өлшемді электродтардағы массалық тасымалдау.Электрохимия.Социалистік партия.167, 043505 (2020).
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. Көлденең қималары тарылған капиллярлардағы Джамин эффектінің негізгі параметрлері.J.Бензин.ғылым.Британия.196, 107635 (2021).