Dėkojame, kad apsilankėte Nature.com. Naudojama naršyklės versija palaiko ribotą CSS. Kad gautumėte geriausią patirtį, rekomenduojame naudoti atnaujintą naršyklę (arba išjungti suderinamumo režimą „Internet Explorer“). Tuo tarpu, norėdami užtikrinti nuolatinį palaikymą, svetainę rodysime be stilių ir „JavaScript“.
Eksperimentai buvo atliekami stačiakampiame kanale, užblokuotame keturių pasvirusių cilindrinių strypų skersinėmis linijomis. Slėgis į centrinį strypo paviršių ir slėgio kritimas kanale buvo matuojamas keičiant strypo pasvirimo kampą. Išbandytos trys skirtingo skersmens strypų sąrankos. Matavimo rezultatai analizuojami taikant impulsų išsaugojimo principą, generuojamų nepakartojamų bematmenų parametrų rinkiniuose. slėgis kritinėse sistemos vietose iki būdingų strypo matmenų. Nustatyta, kad nepriklausomumo principas galioja daugeliui Eulerio skaičių, apibūdinančių slėgį skirtingose ​​vietose, ty jei slėgis yra be matmenų, naudojant įėjimo greičio projekciją, normalią strypui, rinkinys nepriklauso nuo kritimo kampo.Gauta pusiau empirinė koreliacija gali būti naudojama projektuojant panašią hidraulinę sistemą.
Daugelį šilumos ir masės perdavimo įtaisų sudaro modulių, kanalų ar elementų rinkinys, per kurį skysčiai patenka į daugiau ar mažiau sudėtingas vidines struktūras, tokias kaip strypai, buferiai, įdėklai ir kt. Pastaruoju metu vėl atsirado susidomėjimas geriau suprasti mechanizmus, susiejančius vidinio slėgio pasiskirstymą ir jėgas, veikiančias sudėtingoje vidinėje sistemoje, su bendru modulio slėgio kritimu. skaitinis modeliavimas ir didėjantis prietaisų miniatiūrizavimas. Naujausi eksperimentiniai slėgio vidinio pasiskirstymo ir nuostolių tyrimai apima kanalus, grublėtus įvairių formų briaunomis 1 , elektrocheminius reaktoriaus elementus 2 , kapiliarų susiaurėjimą 3 ir grotelių rėmo medžiagas 4 .
Dažniausios vidinės konstrukcijos, be abejo, yra cilindriniai strypai per modulius, sujungtus arba izoliuotus. Šilumokaičiuose ši konfigūracija būdinga korpuso pusėje. Korpuso pusės slėgio kritimas yra susijęs su šilumokaičių, tokių kaip garo generatoriai, kondensatoriai ir garintuvai, konstrukcija. Neseniai atliktame tyrime Wang ir kt.5 nustatė pakartotinio prijungimo ir atsiskyrimo srauto būsenas tandeminėje strypų konfigūracijoje.Liu ir kt.6 išmatavo slėgio kritimą stačiakampiuose kanaluose su įmontuotais dvigubais U formos vamzdžių ryšuliais su skirtingais pasvirimo kampais ir sukalibravo skaitmeninį modelį, imituojantį strypų ryšulius su poringa terpe.
Kaip ir tikėtasi, yra keletas konfigūracijos veiksnių, turinčių įtakos cilindrų bloko hidraulinėms savybėms: išdėstymo tipas (pvz., pakopinis arba linijinis), santykiniai matmenys (pvz., žingsnis, skersmuo, ilgis) ir pasvirimo kampas, be kita ko. Keletas autorių daugiausia dėmesio skyrė bedimensinių kriterijų paieškai, pagal kuriuos būtų galima nustatyti bendrą geometrinių parametrų poveikį. Neseniai atliktame Kim ir kt. eksperimentiniame tyrime.7 pasiūlė efektyvų poringumo modelį, naudojant vienetinio elemento ilgį kaip valdymo parametrą, naudojant tandemines ir laipsniškas matricas bei Reinoldso skaičius nuo 103 iki 104. Snarski8 ištyrė, kaip galios spektras, gaunamas iš akselerometrų ir hidrofonų, pritvirtintų prie cilindro vandens tunelyje, kinta priklausomai nuo Marino ir kt. srauto krypties.9 ištyrė sienelės slėgio pasiskirstymą aplink cilindrinį strypą, esant posūkio oro srautui.Mityakov ir kt.10 pavaizdavo greičio lauką po pasisukusio cilindro, naudojant stereo PIV.Alam ir kt.11 atliko išsamų tandeminių cilindrų tyrimą, daugiausia dėmesio skirdamas Reinoldso skaičiaus ir geometrinio santykio poveikiui sūkurio išsiskyrimui.Jie sugebėjo nustatyti penkias būsenas, būtent fiksavimą, pertraukiamą fiksavimą, neužrakinimo, subharmoninio fiksavimo ir šlyties sluoksnio pakartotinio prijungimo būsenas. Naujausi skaitmeniniai tyrimai parodė, kad struktūrų formavimasis buvo apribotas.
Apskritai tikimasi, kad vienetinio elemento hidraulinis veikimas priklausys nuo vidinės struktūros konfigūracijos ir geometrijos, paprastai kiekybiškai įvertinamas konkrečių eksperimentinių matavimų empirinėmis koreliacijomis. Daugelyje įrenginių, sudarytų iš periodinių komponentų, srauto modeliai kartojasi kiekviename langelyje, taigi informacija, susijusi su reprezentatyviosiomis ląstelėmis, gali būti naudojama bendram struktūros hidrauliniam elgesiui išreikšti naudojant kelių skalių modelius, kurių bendras laipsnis gali būti sumažintas. tipiškas pavyzdys yra angos plokštės išleidimo lygtis 15. Ypatingu nuožulnių strypų atveju, tiek uždarame, tiek atvirame sraute, įdomus kriterijus, dažnai cituojamas literatūroje ir naudojamas projektuotojų, yra dominuojantis hidraulinis dydis (pvz., slėgio kritimas, jėga, sūkurio išsiskyrimo dažnis ir kt.) ) prie sąlyčio). Dinamiką pirmiausia lemia įtekėjimo normalus komponentas, o ašinio komponento, suderinto su cilindro ašimi, poveikis yra nereikšmingas. Nors literatūroje nėra sutarimo dėl šio kriterijaus galiojimo diapazono, daugeliu atvejų jis pateikia naudingų įvertinimų atsižvelgiant į eksperimentinius neapibrėžtumus, būdingus empirinėms koreliacijoms. se vidutinis tempimas417.
Šiame darbe pateikiami vidinio slėgio ir slėgio kritimo kanale, kurio skersinė linija iš keturių pasvirusių cilindrinių strypų, tyrimo rezultatai.Išmatuoti tris skirtingo skersmens strypų sąrankas, keičiant pasvirimo kampą.Bendras tikslas yra ištirti mechanizmą, kuriuo slėgio pasiskirstymas strypo paviršiuje yra susijęs su bendru slėgio kritimu kanale. Analizuojami eksperimentiniai ir principo tyrimo duomenys. įvertinti nepriklausomumo principo pagrįstumą.Galiausiai sukuriamos bedimensinės pusiau empirinės koreliacijos, kurias galima panaudoti projektuojant panašius hidraulinius įrenginius.
Eksperimentinę sąranką sudarė stačiakampė bandomoji sekcija, į kurią patenka ašinio ventiliatoriaus tiekiamas oro srautas. Bandymo sekciją sudaro du lygiagrečiai centriniai strypai ir du pusės strypai, įterpti į kanalo sieneles, kaip parodyta 1e pav., visi vienodo skersmens. 1a–e paveiksluose parodyta išsami kiekvienos eksperimentinės sąrankos dalies geometrija ir matmenys.
a Įleidimo sekcija (ilgis mm). Sukurti b naudojant Openscad 2021.01, openscad.org.Pagrindinė bandymo sekcija (ilgis mm).Sukurta naudojant Openscad 2021.01, openscad.org c Pagrindinės bandomosios sekcijos skerspjūvio vaizdas (ilgis mm).Sukurta naudojant Openscad 2021.01, openscad.0ngle20. .Sukurta naudojant Openscad 2021.01, atviras openscad.org testų skyriaus vaizdas. Sukurta naudojant Openscad 2021.01, openscad.org.
Buvo išbandyti trys skirtingo skersmens strypų rinkiniai. 1 lentelėje pateiktos kiekvieno atvejo geometrinės charakteristikos. Strypai montuojami ant transporterio taip, kad jų kampas srauto krypties atžvilgiu gali svyruoti nuo 90° iki 30° (1b ir 3 pav.). Visi strypai pagaminti iš nerūdijančio plieno ir yra išdėstyti centre, kad tarp jų būtų vienoda tarpas tarp strypų.
Bandomosios sekcijos įleidimo srautas buvo matuojamas kalibruotu Venturi vamzdžiu, kaip parodyta 2 paveiksle, ir stebimas naudojant DP Cell Honeywell SCX. Skysčio temperatūra bandomosios sekcijos išleidimo angoje buvo matuojama PT100 termometru ir kontroliuojama 45±1°C. Norint užtikrinti plokštų greičio pasiskirstymą ir sumažinti vandens srauto turbulencijos lygį per įėjimo kanalą trimis atstumo kanalais. tarp paskutinio ekrano ir strypo buvo naudojamas maždaug 4 hidraulinių skersmenų, o išleidimo angos ilgis buvo 11 hidraulinių skersmenų.
Venturi vamzdžio, naudojamo įleidimo srauto greičiui matuoti, schema (ilgis milimetrais). Sukurta naudojant Openscad 2021.01, openscad.org.
Stebėkite slėgį vienoje iš centrinio strypo paviršių naudodami 0,5 mm slėgio čiaupą, esantį bandymo sekcijos vidurinėje plokštumoje. Čiaupo skersmuo atitinka 5° kampinį tarpatramį;todėl kampinis tikslumas yra apytiksliai 2°. Stebimą strypą galima pasukti apie savo ašį, kaip parodyta 3 paveiksle. Skirtumas tarp strypo paviršiaus slėgio ir slėgio prie įėjimo į bandymo sekciją matuojamas naudojant diferencialinę DP Cell Honeywell SCX seriją. Šis slėgio skirtumas matuojamas kiekvienam barų išdėstymui, kintant srauto greičiui \ ir pasvirimo kampui \ (pasvirimo kampui).
srauto nustatymai.Kanalo sienelės rodomos pilkai.Srauto srautas teka iš kairės į dešinę ir jį blokuoja strypas.Atkreipkite dėmesį, kad vaizdas „A“ yra statmenas strypo ašiai.Išoriniai strypai yra pusiau įterpti į šonines kanalo sieneles.Pakrypimo kampui matuoti naudojamas transporteris \(\alpha \).Sukurta naudojant Open2,0.2scad.
Eksperimento tikslas – išmatuoti ir interpretuoti slėgio kritimą tarp kanalo įėjimo angų ir slėgį centrinio strypo paviršiuje \(\theta\) ir \(\alpha\) esant skirtingiems azimutams ir kritimams. Apibendrinant rezultatus, slėgio skirtumas bus išreikštas bedimensine forma kaip Eilerio skaičius:
kur \(\rho \) yra skysčio tankis, \({u}_{i}\) yra vidutinis įleidimo greitis, \({p}_{i}\) yra įleidimo slėgis, o \({p }_{ w}\) yra slėgis tam tikrame strypo sienelės taške. Įleidimo greitis yra fiksuotas trijuose skirtinguose diapazonuose, kuriuos nustato atitinkamas kanalo atidarymo rezultatas nuo 6 iki 1 kanalo. Reinoldso skaičius, \(Re\equiv {u}_{i}H/\nu \) (kur \(H\) yra kanalo aukštis, o \(\nu \) yra kinematinis klampumas) nuo 40 000 iki 67 000. Strypo Reinoldso skaičius (\(Re\equiv) {u}_6.5)0bul0 bul. Venturi vamzdyje užfiksuotų signalų santykiniu standartiniu nuokrypiu apskaičiuotas intensyvumas yra vidutiniškai 5 %.
4 paveiksle parodyta \({Eu}_{w}\) koreliacija su azimuto kampu \(\theta \), parametrizuota trimis kritimo kampais, \(\alpha \) = 30°, 50° ir 70°. Matavimai yra suskirstyti į tris grafikus pagal strypo skersmenį. Galima pastebėti, kad bendras srauto greitis yra nepriklausomas nuo eksperimento skaičiaus. ant θ atitinka įprastą sienelės slėgio aplink apskritos kliūties perimetrą tendenciją. Esant srautui nukreiptiems kampams, ty θ nuo 0 iki 90°, strypo sienelės slėgis mažėja ir pasiekia mažiausią 90° kampą, o tai atitinka tarpą tarp strypų, kur greitis yra didžiausias dėl srauto zonos apribojimų. Vėliau išlieka vienodas slėgis nuo 0°, po kurio slėgis yra 90, o po 0°s į galinio ribinio strypo sienelės sluoksnio atskyrimą.Atkreipkite dėmesį, kad minimalaus slėgio kampas nesikeičia, o tai rodo, kad galimi gretimų šlyties sluoksnių trikdžiai, tokie kaip Coanda efektai, yra antriniai.
Sienelės aplink strypą Eulerio numerio kitimas, atsižvelgiant į skirtingus pasvirimo kampus ir strypų skersmenis. Sukurta naudojant Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Toliau analizuojame rezultatus, remdamiesi prielaida, kad Eulerio skaičius gali būti įvertintas tik pagal geometrinius parametrus, ty objekto ilgio santykius \(d/g\) ir \(d/H\) (kur \(H\) yra kanalo aukštis) ir polinkį \(\alpha \). atsižvelgiant į strypo ašį, \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \alpha \) .Tai kartais vadinama nepriklausomumo principu. Vienas iš šios analizės tikslų yra ištirti, ar šis principas tinka mūsų atveju, kai srautas ir kliūtys yra apriboti uždaruose kanaluose.
Panagrinėkime slėgį, išmatuotą tarpinio strypo paviršiaus priekyje, ty θ = 0. Pagal Bernulio lygtį slėgis šioje padėtyje\({p}_{o}\) tenkina:
čia \({u}_{o}\) yra skysčio greitis prie strypo sienelės, kai θ = 0, ir darome prielaidą, kad yra santykinai nedideli negrįžtami nuostoliai. Atkreipkite dėmesį, kad dinaminis slėgis nepriklauso nuo kinetinės energijos. Jei \({u}_{o}\) yra tuščias (ty stovi būsena), Eulerio skaičiai turėtų būti suvienodinti. Tačiau ({\4 pav.) galima pastebėti, kad = Eu}_{w}\) yra artima šiai vertei, bet nėra tiksliai jai lygi, ypač esant didesniems pasvirimo kampams. Tai rodo, kad greitis ant strypo paviršiaus neišnyksta ties \(\theta =0\), kurį gali slopinti srovės linijų nukreipimas į viršų, kurį sukuria strypo pakreipimas. Kadangi srautas apsiriboja viršutine ir apatine apačios bandymo posūkiais, šis kreipimosi greitis turėtų didėti. apskaičiuojant greitį viršuje. Darant prielaidą, kad pirmiau nurodyto įlinkio dydis yra įleidimo greičio projekcija ant veleno (ty \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha \)), atitinkamas Eilerio skaičiaus rezultatas yra:
5 paveiksle lyginamos lygtys.(3) Tai gerai sutampa su atitinkamais eksperimentiniais duomenimis. Vidutinis nuokrypis buvo 25 %, o pasikliovimo lygis – 95 %. Atkreipkite dėmesį, kad lygtis.(3) Pagal nepriklausomumo principą. Panašiai 6 paveiksle parodyta, kad Eulerio skaičius atitinka slėgį galiniame strypo paviršiuje), {p }_p ir 0 segmente, {p } _____s slėgis smarkiai krenta droselio metu ir dalinai atsistato, kai plečiasi atgal. Atsižvelgiant į apribojimą kaip užsikimšimą, statmeną strypo ašiai, slėgio kritimas tarp strypo priekio ir galo gali būti parašytas kaip 18:
kur \({c}_{d}\) yra pasipriešinimo koeficientas, paaiškinantis dalinio slėgio atsistatymą tarp θ = 90° ir θ = 180°, o \({A}_{m}\) ir \ ({A}_{f}\) yra mažiausias laisvas skerspjūvis vienam ilgio vienetui, statmenam strypo ašiai, ir jo santykis su strypo ašimi dešinėje)/g\). Atitinkami Eulerio skaičiai yra:
Sienos Eulerio skaičius \(\theta =0\) kaip kritimo funkcija. Ši kreivė atitinka lygtį.(3). Sukurta naudojant Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Sienos Eulerio skaičius keičiasi, \(\theta =18{0}^{o}\) (visas ženklas) ir išėjimas (tuščias ženklas) su kritimu. Šios kreivės atitinka nepriklausomybės principą, ty \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \).Sukurta naudojant Gnuplot 5.4, www.infognu.plo.
7 paveiksle parodyta \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) priklausomybė nuo \(d/g\), parodant itin gerą nuoseklumą.(5). Gautas pasipriešinimo koeficientas yra \({c}_{d}=1,28\pm 0,02\) su tuo pačiu 6% slėgio kritimu, Li7 taip pat rodomas 6%. bandomosios dalies išleidimo anga laikosi panašios tendencijos, tačiau su skirtingais koeficientais, kurie atsižvelgia į slėgio atsistatymą užpakalinėje erdvėje tarp strypo ir kanalo išleidimo angos. Atitinkamas pasipriešinimo koeficientas yra \({c}_{d}=1,00\pm 0,05\), kurio pasikliovimo lygis yra 67%.
Vilkimo koeficientas yra susijęs su \(d/g\) slėgio kritimu strypo priekyje ir gale\(\left({Eu}_{0-180}\right)\) ir bendru slėgio kritimu tarp kanalo įėjimo ir išleidimo angos. Pilka sritis yra koreliacijos 67 % patikimumo juosta. Sukurta naudojant Gnuplot 5.4, info.
Minimalus slėgis \ ({p} _ {90} \) ant strypo paviršiaus, esant θ = 90 °, reikalauja specialaus valdymo. IDE su kanalo viduriu) yra susijęs su šiais veiksniais:
Slėgis \({p}_{g}\) gali būti susietas su strypo paviršiaus slėgiu, kai θ = 90°, integruojant slėgio pasiskirstymą per tarpą, skiriantį centrinį strypą tarp vidurio taško ir sienos (žr. 8 pav.).Jėgų pusiausvyra suteikia 19:
kur \(y\) yra strypo paviršiaus normalioji koordinatė nuo plyšio tarp centrinių strypų vidurio taško, o \(K\) yra srovės linijos kreivumas padėtyje \(y\). Analitiniam strypo paviršiui tenkančio slėgio įvertinimui darome prielaidą, kad \({u}_{g}\) yra tolygi, o \(K\\mptions) skaičiavimai buvo atlikti pagal teisingą liniją. s. Prie strypo sienelės kreivumas nustatomas pagal strypo elipsės pjūvį kampu \(\alpha \), ty \(K\left(g/2\right)=\left(2/d\right){\ mathrm{sin} }^{2}\alpha \) (žr. 8 paveikslą). universalioji koordinatė \(y\) pateikiama taip:
Skerspjūvio vaizdas iš priekio (kairėje) ir viršuje (apačioje). Sukurta naudojant „Microsoft Word 2019“,
Kita vertus, išsaugant masę, vidutinis greitis plokštumoje, statmenoje srautui matavimo vietoje \(\langle {u}_{g}\rangle \), yra susietas su įleidimo greičiu:
kur \({A}_{i}\) yra skerspjūvio srauto plotas kanalo įleidimo angoje ir \({A}_{g}\) yra skerspjūvio srauto plotas matavimo vietoje (žr. 8 pav.) atitinkamai pagal:
Atkreipkite dėmesį, kad \({u}_{g}\) nėra lygus \(\langle {u}_{g}\rangle \). Tiesą sakant, 9 paveiksle pavaizduotas greičio santykis \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \), apskaičiuotas pagal lygtį.(10)–(14), nubraižytas diskasD, pagal kurį galima identifikuoti a, tedenciją\. aproksimuojamas antros eilės daugianario:
Kanalo centro skerspjūvio didžiausių\({u}_{g}\) ir vidutinių\(\langle {u}_{g}\rangle \) greičių santykis\(.\) Ištisinės ir brūkšninės kreivės atitinka lygtis.(5) ir atitinkamų koeficientų variacijos diapazoną\(\pm 25\%\).Sukurta su G.5.tplonuplot.
10 paveiksle lyginamas \({Eu}_{90}\) su eksperimentiniais lygties rezultatais.(16). Vidutinis santykinis nuokrypis buvo 25%, o pasikliovimo lygis buvo 95%.
Wall Eulerio skaičius \(\theta ={90}^{o}\). Ši kreivė atitinka lygtį.(16). Sukurta naudojant Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Grynąją jėgą \({f}_{n}\), veikiančią centrinį strypą, statmeną jo ašiai, galima apskaičiuoti integruojant strypo paviršių slėgį taip:
kur pirmasis koeficientas yra strypo ilgis kanale, o integravimas atliekamas nuo 0 iki 2π.
\({f}_{n}\) projekcija vandens srauto kryptimi turi atitikti slėgį tarp kanalo įėjimo ir išleidimo angų, nebent trintis lygiagreti strypui ir mažesnė dėl nepilno vėlesnės atkarpos išsivystymo Impulso srautas yra nesubalansuotas.Todėl,
11 paveiksle parodytas lygčių grafikas.(20) parodė gerą sutapimą visoms eksperimentinėms sąlygoms. Tačiau dešinėje yra nedidelis 8 % nuokrypis, kurį galima priskirti ir naudoti kaip impulso disbalanso tarp kanalo įėjimo ir išėjimo įvertį.
Kanalo galios balansas. Linija atitinka lygtį.(20).Pearson koreliacijos koeficientas buvo 0,97.Sukurta naudojant Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info.
Keičiant strypo pasvirimo kampą, buvo išmatuotas slėgis ties strypo paviršiaus sienele ir slėgio kritimas kanale su keturių pasvirusių cilindrinių strypų skersinėmis linijomis. Išbandytos trys skirtingo skersmens strypų sąrankos. Išbandytame Reinoldso skaičių diapazone, nuo 2500 iki 6500, stebimas Eulerio skaičius yra nepriklausomas nuo įprasto srauto greičio. priekyje ir minimaliai ties šoniniu tarpu tarp strypų, atsigauna galinėje dalyje dėl ribinio sluoksnio atsiskyrimo.
Eksperimentiniai duomenys analizuojami naudojant impulso išsaugojimo svarstymus ir pusiau empirinius vertinimus, siekiant rasti nekintamus bedimensinius skaičius, kurie susieja Eulerio skaičius su būdingais kanalų ir strypų matmenimis. Visos geometrinės blokavimo ypatybės yra visiškai atspindimos strypo skersmens ir tarpo tarp strypų (šoniniu kampu) ir kanalo aukščio (vertikaliai) santykiu.
Nustatyta, kad nepriklausomumo principas galioja daugeliui Eulerio skaičių, apibūdinančių slėgį skirtingose ​​vietose, ty jei slėgis yra be matmenų, naudojant įėjimo greičio projekciją, normalią strypui, rinkinys nepriklauso nuo kritimo kampo.Be to, ši savybė yra susijusi su srauto mase ir impulsu. Išsaugojimo lygtys yra nuoseklios ir palaiko pirmiau minėtą empirinį principą. Tik strypo paviršiaus slėgis tarp strypų šiek tiek skiriasi nuo šio principo. Sukuriamos bematės pusiau empirinės koreliacijos, kurias galima naudoti projektuojant panašius hidraulinius įrenginius. Šis klasikinis požiūris atitinka neseniai praneštus hemodinaminius20 hidraulinius,20 ir Berno20 panašius pritaikymus 23,24.
Ypač įdomus rezultatas gaunamas iš slėgio kritimo tarp bandymo sekcijos įėjimo ir išleidimo angos analizės. Eksperimentinėje neapibrėžtyje gautas pasipriešinimo koeficientas yra lygus vienetui, o tai rodo, kad egzistuoja šie nekintami parametrai:
Atkreipkite dėmesį į dydį \(\left(d/g+2\right)d/g\) lygties vardiklyje. (23) yra lygties skliausteliuose nurodytas dydis.(4), kitu atveju jį galima apskaičiuoti naudojant mažiausią ir laisvą skerspjūvį, statmeną lazdelei, \({A}_{m}\) ir { }_s yra siūlomo diapazono ribose. dabartinio tyrimo (40 000-67 000 kanalams ir 2500-6500 strypams).Svarbu atkreipti dėmesį, kad jei kanalo viduje yra temperatūros skirtumas, tai gali turėti įtakos skysčio tankiui. Šiuo atveju santykinį Eulerio skaičiaus pokytį galima įvertinti padauginus šiluminio plėtimosi koeficientą iš didžiausio numatomo temperatūros skirtumo.
Ruck, S., Köhler, S., Schlindwein, G., and Arbeiter, F. Šilumos perdavimo ir slėgio kritimo matavimai kanale, grublėtame skirtingos formos briaunomis ant sienos.expert.Heat Transfer 31, 334–354 (2017).
Wu, L., Arenas, L., Graves, J. ir Walsh, F. Srauto ląstelių charakteristika: srauto vizualizacija, slėgio kritimas ir masės pernešimas dvimačiuose elektroduose stačiakampiuose kanaluose.J.Elektrochemija.Socialistų partija.167, 043505 (2020).
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. Pagrindiniai Jamin efekto parametrai kapiliaruose su susiaurėjusiu skerspjūviu.J.Benzinas.mokslas.Britanija.196, 107635 (2021).