Nature.com သို့လာရောက်လည်ပတ်သည့်အတွက် ကျေးဇူးတင်ပါသည်။ သင်အသုံးပြုနေသောဘရောက်ဆာဗားရှင်းသည် CSS အတွက် အကန့်အသတ်ဖြင့် ပံ့ပိုးမှုရှိပါသည်။ အကောင်းဆုံးအတွေ့အကြုံအတွက်၊ အပ်ဒိတ်လုပ်ထားသောဘရောက်ဆာတစ်ခု (သို့မဟုတ် Internet Explorer တွင် လိုက်ဖက်ညီသောမုဒ်ကိုပိတ်ရန်) အကြံပြုပါသည်။ ထိုအချိန်တွင် ဆက်လက်ပံ့ပိုးကူညီမှုသေချာစေရန်၊ ပုံစံများနှင့် JavaScript မပါဘဲ ဆိုက်ကိုပြသပါမည်။
စမ်းသပ်မှုများကို စတုဂံချာနယ်အတွင်း ကိုင်းညွတ်သော ဆလင်ဒါလေးချောင်း၏ အလျားလိုက်မျဉ်းများဖြင့် ပိတ်ဆို့ထားသည်။ အလယ်တံမျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားနှင့် ချန်နယ်တစ်လျှောက်ရှိ ဖိအားကျဆင်းမှုကို ကြိမ်လုံး၏ယိုင်ထောင့်ကွဲပြားမှုဖြင့် တိုင်းတာခဲ့သည်။ မတူညီသောအချင်းလှံတံသုံးချောင်းကို စမ်းသပ်ခဲ့သည်။ တိုင်းတာမှုရလဒ်များကို Setting of conservationless-temirical မီတာနှင့် semi-var ၏ အရှိန်အဟုန်ဖြင့်ထည့်သွင်းစဉ်းစားခြင်း၏ အတိုင်းအတာကို အသုံးပြု၍ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာပါသည်။ d သည် စနစ်၏အရေးပါသောနေရာများတွင်ရှိသော ဖိအားကို တုတ်၏ဝိသေသအတိုင်းအတာများနှင့် ဆက်စပ်နေသည်။ လွတ်လပ်ရေးနိယာမသည် မတူညီသောနေရာများတွင် ဖိအားပေးသည့် Euler နံပါတ်အများစုအတွက် ဖိအားကို ထိန်းထားနိုင်သည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ ဖိအားသည် ကြိမ်လုံးသို့သာမန်ဝင်ပေါက်အလျင်ကိုဆွဲယူခြင်းဖြင့် အတိုင်းအတာမရှိလျှင်၊ set သည် dip angle နှင့် သီးခြားဖြစ်သည်။ဒီဇိုင်းဆင်တူသော ဟိုက်ဒရောလစ် ဒီဇိုင်းအတွက် ရရှိလာသော semi-empirical correlation ကို အသုံးပြုနိုင်ပါသည်။
အပူနှင့် အစုလိုက်အပြုံလိုက် လွှဲပြောင်းသည့်ကိရိယာများစွာတွင် မော်ဂျူးများ၊ ချန်နယ်များ သို့မဟုတ် ဆဲလ်များသည် rods၊ buffers၊ inserts စသည်တို့ကဲ့သို့သော ရှုပ်ထွေးသောအတွင်းပိုင်းဖွဲ့စည်းပုံများကဲ့သို့ အရည်များဖြတ်သန်းသွားသော modules၊ လမ်းကြောင်းများ သို့မဟုတ် cell များပါဝင်ပါသည်။ မကြာသေးမီက၊ တိုးချဲ့မှုဆိုင်ရာယန္တရားများကို ပိုမိုကောင်းမွန်စွာနားလည်သဘောပေါက်စေရန်အတွက် အသစ်တဖန်စိတ်ဝင်စားလာခဲ့ပြီး module ၏ အလုံးစုံသောဖိအားကျဆင်းမှုဆီသို့ ရှုပ်ထွေးသောအတွင်းပိုင်းများကို တွန်းပို့နိုင်ခဲ့သည်။ ulations နှင့် စက်ပစ္စည်းများ၏ သေးငယ်မှုကို တိုးလာစေသည်။ ဖိအားအတွင်းပိုင်း ဖြန့်ဖြူးမှုနှင့် ဆုံးရှုံးမှုများ၏ မကြာသေးမီက စမ်းသပ်လေ့လာမှုများတွင် ပုံသဏ္ဍာန်အမျိုးမျိုးသော နံရိုးများ 1 ၊ electrochemical reactor cells 2 ၊ capillary constriction 3 နှင့် lattic frame ပစ္စည်းများ 4 တို့ ပါဝင်ပါသည်။
အသုံးအများဆုံးအတွင်းပိုင်းဖွဲ့စည်းပုံများသည် အစုလိုက်အစည်းလိုက်ဖြစ်စေ သို့မဟုတ် သီးခြားခွဲထား၍ဖြစ်စေ ယူနစ်မော်ဂျူးများမှတစ်ဆင့် ဆလင်ဒါပုံအကွက်များဖြစ်သည်။ အပူလဲလှယ်ကိရိယာများတွင်၊ ဤဖွဲ့စည်းပုံသည် ရှဲလ်ဘေးဘက်တွင် ပုံမှန်ဖြစ်သည်။ ရှဲလ်ဘေးဘက်ဖိအားကျဆင်းမှုသည် ရေနွေးငွေ့ဂျင်နရေတာများ၊ ကွန်ဒင်ဆာများနှင့် ရေငွေ့ပျံကိရိယာများကဲ့သို့သော အပူဖလှယ်ကိရိယာများ၏ ဒီဇိုင်းနှင့် သက်ဆိုင်သည်။ မကြာသေးမီကလေ့လာမှုတစ်ခုတွင် Wang et al.5 rods ၏ tandem configuration တွင် reattachment နှင့် co-detachment flow states များကို တွေ့ရှိခဲ့သည်။Liu et al.6 သည် တပ်ဆင်ထားသော U-shaped tube အစုအဝေးများဖြင့် ကွဲပြားသော တိမ်းစောင်းသွားသည့် ထောင့်နှစ်ထပ်ဖြင့် ကြိမ်လုံးပုံစံတူအောင်ပြုလုပ်ထားသော ကိန်းဂဏန်းမော်ဒယ်ကို တိုင်းတာသည်။
မျှော်လင့်ထားသည့်အတိုင်း၊ ဆလင်ဒါဘဏ်တစ်ခု၏ ဟိုက်ဒရောလစ် စွမ်းဆောင်ရည်ကို ထိခိုက်စေသည့် ဖွဲ့စည်းမှုဆိုင်ရာ အကြောင်းရင်းများစွာ ရှိသည်- အစီအစဉ်အမျိုးအစား (ဥပမာ၊ တုန်လှုပ်သွားသော သို့မဟုတ် လိုင်းအတွင်း)၊ နှိုင်းရအတိုင်းအတာ (ဥပမာ၊ အစေး၊ အချင်း၊ အလျား) နှင့် တိမ်းစောင်းသည့်ထောင့်တို့ဖြစ်သည်။ စာရေးဆရာအများအပြားသည် ဂျီဩမေတြီဆိုင်ရာ ကန့်သတ်ချက်များ၏ ပေါင်းစပ်အကျိုးသက်ရောက်မှုများကို ဖမ်းယူနိုင်ရန် ဒီဇိုင်းများကို လမ်းညွှန်ရန်အတွက် မကြာသေးမီက ဂျီဩမေတြီဆိုင်ရာ ကန့်သတ်ချက်များကို ရှာဖွေရန် ဒီဇိုင်းများကို လမ်းညွှန်ရန် အာရုံစိုက်ခဲ့ကြသည်။7 သည် tandem နှင့် staggered arrays နှင့် Reynolds နံပါတ်များကို 103 နှင့် 104 ကြားရှိ ထိန်းချုပ်မှုအတိုင်းအတာတစ်ခုအဖြစ် ယူနစ်ဆဲလ်၏အရှည်ကိုအသုံးပြုကာ ထိရောက်သော porosity model ကို အဆိုပြုခဲ့သည်။ Snarski8 သည် accelerometers နှင့် hydrophones များမှ ဆလင်ဒါတစ်ခုသို့ ချိတ်ဆက်ထားသော water tunnel ၏ ဦးတည်ချက်ကွဲပြားသည်။9 သည် yaw airflow in cylindrical rod ပတ်ပတ်လည် နံရံဖိအားဖြန့်ဖြူးမှုကို လေ့လာခဲ့သည်။Mityakov et al.10 စတီရီယို PIV.Alam et al ကို အသုံးပြု၍ ဆလင်ဒါတစ်ခုပြီးနောက် အလျင်အကွက်ကို ပုံဖော်ခဲ့သည်။11 သည် tandem ဆလင်ဒါများကို ကျယ်ကျယ်ပြန့်ပြန့်လေ့လာခဲ့ပြီး ရေပြန်းကျခြင်းအတွက် Reynolds နံပါတ်နှင့် ဂျီဩမေတြီအချိုးတို့၏ အကျိုးသက်ရောက်မှုများကို အလေးပေးခဲ့သည်။ ၎င်းတို့သည် လော့ခ်ချခြင်း၊ အဆက်မပြတ်သောသော့ခတ်ခြင်း၊ လော့ခ်မချခြင်း၊ subharmonic locking နှင့် shear layer reattachment states များကို ခွဲခြားသတ်မှတ်နိုင်ခဲ့သည်။ ၎င်းတို့သည် မကြာသေးမီက ကိန်းဂဏန်းများကို စီးဆင်းစေသောဖွဲ့စည်းပုံကို ဖော်ထုတ်နိုင်ခဲ့သည်။ ဆလင်ဒါများ
ယေဘုယျအားဖြင့်၊ ယူနစ်ဆဲလ်တစ်ခု၏ ဟိုက်ဒရောလစ်စွမ်းဆောင်ရည်သည် အတွင်းပိုင်းဖွဲ့စည်းပုံနှင့် ဂျီသြမေတြီအပေါ် မူတည်ပြီး ပုံမှန်အားဖြင့် တိကျသောစမ်းသပ်တိုင်းတာမှုများ၏ ပင်ကိုယ်ဆက်စပ်မှုများဖြင့် တွက်ချက်ထားသည်ဟု မျှော်လင့်ရသည်။ အချိန်အပိုင်းအခြားအလိုက် အစိတ်အပိုင်းများဖြင့် ဖွဲ့စည်းထားသည့် စက်ပစ္စည်းများစွာတွင် ဆဲလ်တစ်ခုစီတွင် စီးဆင်းမှုပုံစံများကို ထပ်ခါတလဲလဲပြုလုပ်ထားသောကြောင့်၊ ကိုယ်စားလှယ်ဆဲလ်များနှင့်သက်ဆိုင်သည့်အချက်အလက်များကို ယေဘုယျအားဖြင့် ဟိုက်ဒရောလစ်လုပ်ဆောင်မှုပုံစံများကိုဖော်ပြရန်အတွက် အတိုင်းအတာတစ်ခုအထိဖွဲ့စည်းပုံ၏ ယေဘူယျပုံစံများကို အသုံးပြု၍ မက်ထရစ်ပမာဏကို သီးသန့်စကေးပုံစံများဖြင့် အသုံးပြုနိုင်သည်။ မကြာခဏ လျှော့ချနိုင်သည်။ ပုံမှန်ဥပမာတစ်ခုမှာ orifice plate တစ်ခုအတွက် discharge equation 15. inclined rods ၏ အထူးကိစ္စတွင်၊ confined သို့မဟုတ် open flow ပဲဖြစ်ဖြစ်၊ စာပေတွင် မကြာခဏကိုးကားပြီး ဒီဇိုင်နာများအသုံးပြုလေ့ရှိသော စိတ်ဝင်စားဖွယ်စံသတ်မှတ်ချက်မှာ လွှမ်းမိုးထားသော ဟိုက်ဒရောလစ်ပြင်းအား (ဥပမာ၊ ဖိအားကျဆင်းမှု၊ အင်အား၊ ရေဝဲစီးဆင်းမှုအကြိမ်ရေ စသည်ဖြင့်) ဆက်စပ်မှုဆီသို့ စီးဆင်းသွားသော လမ်းကြောင်းဖြစ်သည်။) လွတ်လပ်ရေးနိယာမအဖြစ် မကြာခဏရည်ညွှန်းပြီး စီးဆင်းမှုဒိုင်းနမစ်များကို အဓိကအားဖြင့် စီးဆင်းမှုပုံမှန်အစိတ်အပိုင်းမှ မောင်းနှင်သည်ဟု ယူဆကြပြီး ဆလင်ဒါဝင်ရိုးနှင့်လိုက်လျောညီထွေရှိသော axial အစိတ်အပိုင်း၏အကျိုးသက်ရောက်မှုသည် နည်းပါးသည်ဟု ယူဆသည်။ ဤစံသတ်မှတ်ချက်၏တရားဝင်မှုအပိုင်းအတွက်လေ့လာမှုများတွင် စာပေတွင် သဘောတူညီမှုမရှိသော်လည်း၊ များစွာသောအခြေအနေများတွင် ၎င်းသည် အသုံးဝင်သောခန့်မှန်းချက်များကို မသေချာမရေရာသောပုံမှန်အခြေအနေများကိုပေးသည်။ အမှီအခိုကင်းသောနိယာမ၏ ity တွင် vortex-induced vibration16 နှင့် single-phase နှင့် two-phase averaged drag417 တို့ပါဝင်သည်။
လက်ရှိအလုပ်တွင်၊ inclined cylindrical rods လေးခု၏ transverse line ရှိသော channel တစ်ခုအတွင်းရှိ အတွင်းဖိအားနှင့် ဖိအားကျဆင်းခြင်းဆိုင်ရာ လေ့လာမှုရလဒ်များကို တင်ပြထားပါသည်။ မတူညီသောအချင်းများဖြင့် rod assemblies သုံးခုကို တိုင်းတာပြီး inclination ထောင့်ကိုပြောင်းလဲခြင်း။ အလုံးစုံရည်မှန်းချက်မှာ rod မျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားဖြန့်ဝေမှု ယန္တရားအား စုံစမ်းစစ်ဆေးရန်ဖြစ်ပြီး ချန်နယ်အတွင်း ဖိအားကျဆင်းမှု ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှု အားလုံးကို ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာသည့်အခိုက်အတန့်လေးခုနှင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။ Bernululation ၏ ဒေတာစမ်းသပ်မှုဆိုင်ရာ နိယာမနှင့် ဒေတာစမ်းသပ်ခြင်းသဘောတရားများမှာ လွတ်လပ်ရေးနိယာမ၏တရားဝင်မှုကို အကဲဖြတ်ရန်။နောက်ဆုံးတွင်၊ အလားတူ ဟိုက်ဒရောလစ်ကိရိယာများကို ဒီဇိုင်းထုတ်ရန်အတွက် အသုံးပြုနိုင်သည့် အတိုင်းအတာမဲ့ တစ်ပိုင်းအင်ပါယာဆက်စပ်ဆက်နွယ်မှုများကို ထုတ်ပေးပါသည်။
စမ်းသပ်တပ်ဆင်မှုတွင် axial fan မှပေးသောလေစီးဆင်းမှုကိုလက်ခံရရှိသည့်စတုဂံပုံစမ်းသပ်အပိုင်းတစ်ခုပါဝင်သည်။ စမ်းသပ်မှုအပိုင်းတွင် အပြိုင်ဗဟိုချောင်းနှစ်ချောင်းနှင့် ချန်နယ်နံရံများတွင် မြှပ်ထားသောတစ်ဝက်ချောင်းနှစ်ချောင်းပါဝင်သည့် ယူနစ်တစ်ခုပါရှိသည်၊ ပုံ 1e တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း၊ ပုံ 1e သည် တူညီသောအချင်းအားလုံးဖြစ်သည်။ ပုံ 1a–e သည် စမ်းသပ်မှုအပိုင်းတစ်ခုစီ၏အသေးစိတ် ဂျီသြမေတြီနှင့် အတိုင်းအတာများကိုပြသထားသည်။ တပ်ဆင်မှုအပိုင်းတစ်ခုစီ၏အသေးစိတ် ဂျီသြမေတြီနှင့် အတိုင်းအတာများကို ပြသသည်။
inlet အပိုင်း (mm in အလျား)။ Openscad 2021.01၊ openscad.org.Main test အပိုင်း (အရှည်) ကို အသုံးပြု၍ b ကို ဖန်တီးပါ။ Openscad 2021.01၊ openscad.org c ပင်မစမ်းသပ်မှုအပိုင်း (အရှည်တွင် org) အပိုင်းကို ဖန်တီးထားသည်။2 အပိုင်း(1)၊ Openscad ကိုအသုံးပြု၍ ဖန်တီးထားသည်။ mm).Openscad 2021.01 ဖြင့် ဖန်တီးထားပြီး openscad.org ၏ စမ်းသပ်မှုအပိုင်း e. Openscad 2021.01၊ openscad.org ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
မတူညီသောအချင်းရှိသောချောင်းသုံးစုံကိုစမ်းသပ်ခဲ့သည်။ ဇယား 1 သည် case တစ်ခုစီ၏ဂျီဩမေတြီဝိသေသလက္ခဏာများကိုစာရင်းပြုစုထားသည်။ ချောင်းများသည် စီးဆင်းမှုလမ်းကြောင်းနှင့်သက်ဆိုင်သည့်ထောင့်သည် 90° နှင့် 30° အကြားကွဲပြားနိုင်စေရန် (ပုံ 1b နှင့် 3) ချောင်းများအားလုံးသည် stainless steel ဖြင့်ပြုလုပ်ထားပြီး ၎င်းတို့ကို အကွာအဝေးအနေအထားအတိုင်းထိန်းထားနိုင်ရန် rods နှစ်ခုကြားတွင် အလယ်ဗဟိုထားထားသည်။ .
စမ်းသပ်မှုအပိုင်း၏ ဝင်ပေါက်နှုန်းကို ပုံ 2 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း ချိန်ညှိထားသည့် venturi ဖြင့် တိုင်းတာပြီး DP Cell Honeywell SCX ကို အသုံးပြု၍ စောင့်ကြည့်ခဲ့သည်။ စမ်းသပ်မှုအပိုင်း၏ ထွက်ပေါက်ရှိ အရည်အပူချိန်ကို PT100 သာမိုမီတာဖြင့် တိုင်းတာပြီး 45±1°C တွင် ထိန်းချုပ်ထားသည်။ အသွားအလာအလျင် ဖြန့်ဝေမှုနှင့် ကွန်မြူနစ်စခရင်တွင် ရေစီးဆင်းမှုအဆင့်ကို လျှော့ချရန် မျက်နှာပြင်သုံးခုရှိ အမြန်နှုန်းကို သေချာစေရန်၊ s. နောက်ဆုံးမျက်နှာပြင်နှင့် လှံကြားတွင် ခန့်မှန်းခြေအားဖြင့် ဟိုက်ဒရောလစ်အချင်း 4 ခု၏ အကွာအဝေးကို အသုံးပြုခဲ့ပြီး ထွက်ပေါက်၏အရှည်မှာ ဟိုက်ဒရောလစ်အချင်း 11 ခုဖြစ်သည်။
အဝင်အထွက်အလျင် (မီလီမီတာအလျား) ကိုတိုင်းတာရန် အသုံးပြုသည့် Venturi tube ၏ ဇယားကွက် ပုံချပ်ကို Openscad 2021.01၊ openscad.org ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
စမ်းသပ်မှုအပိုင်း၏ လေယာဉ်အလယ်အလတ်ရှိ 0.5 မီလီမီတာ ဖိအားကိုနှိပ်ခြင်းဖြင့် အလယ်တံ၏မျက်နှာတစ်ခုပေါ်ရှိ ဖိအားကို စောင့်ကြည့်ပါ။ နှိပ်လိုက်သောအချင်းသည် 5° ထောင့်ချိုးတစ်ခုနှင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။ထို့ကြောင့် ထောင့်မှန်တိကျမှုသည် ခန့်မှန်းခြေ 2° ဖြစ်သည်။ ပုံ 3 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း ၎င်း၏ဝင်ရိုးပေါ်တွင် စောင့်ကြည့်ထားသော လှံတံကို လှည့်နိုင်သည်။ တံမျက်နှာပြင်ဖိအားနှင့် စမ်းသပ်မှုအပိုင်းသို့ဝင်ပေါက်ရှိ ဖိအားကြားခြားနားချက်ကို ကွဲပြားသော DP Cell Honeywell SCX စီးရီးဖြင့် တိုင်းတာသည်။ ဤဖိအားကွာခြားချက်ကို ဘားစီစဉ်မှုတစ်ခုစီအတွက်၊ ကွဲပြားသော လှည့်ပတ် \ linuthity (အလျင် နှင့် ထောင့်အမျိုးမျိုး)၊ )
စီးဆင်းမှုဆက်တင်များ။ချန်နယ်နံရံများကို မီးခိုးရောင်ဖြင့်ပြသထားသည်။ စီးဆင်းမှုအား ဘယ်မှညာသို့ စီးဆင်းစေပြီး တုတ်ဖြင့်ပိတ်ဆို့ထားသည်။ မြင်ကွင်း “A” သည် တုတ်ဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်မှန်ကြောင်း သတိပြုပါ။ ပြင်ပချောင်းများကို ဘေးဘက်ချန်နယ်နံရံများတွင် တစ်ပိုင်းထည့်သွင်းထားသည်။ လှည့်ပတ်သည့်ထောင့်ကို တိုင်းတာရန် ပရိုထွန်တာကို အသုံးပြုထားသည်။
စမ်းသပ်မှု၏ရည်ရွယ်ချက်မှာ channel inlets နှင့် center rod ၏မျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိဖိအား၊ \(\theta\) နှင့် \(\alpha\) ကွဲပြားသော azimuths နှင့် dips များကြားရှိ ဖိအားကျဆင်းမှုကို တိုင်းတာပြီး အဓိပ္ပာယ်ဖွင့်ဆိုရန်ဖြစ်ပါသည်။ ရလဒ်များကို အကျဉ်းချုံ့ရန်အတွက်၊ ကွဲပြားသောဖိအားကို Euler ၏နံပါတ်အဖြစ် အတိုင်းအတာမဲ့ပုံစံဖြင့် ဖော်ပြပါမည်-
\(\rho \) သည် fluid density ဖြစ်ပြီး \({u}_{i}\) သည် ပျမ်းမျှ inlet velocity ဖြစ်ပြီး \({p}_{i}\) သည် inlet pressure ဖြစ်ပြီး \({p }_{ w}\) သည် rod wall ပေါ်ရှိ ပေးထားသော point မှ ဖိအားဖြစ်သည်။ inlet velocity ကို အဆို့ရှင်၏ အဖွင့်/အဖွင့် အတိုင်းအတာအထိ ကွဲပြားသော m မှ 0 မှ ရလဒ် သုံးခုအတွင်း သတ်မှတ်ပါသည်။ ချန်နယ်၏ Reynolds နံပါတ်နှင့် သက်ဆိုင်သော \(Re\equiv {u}_{i}H/\nu \) (နေရာတွင် \(H\) သည် ချန်နယ်၏ အမြင့်ဖြစ်ပြီး \(\nu \) သည် 40,000 နှင့် 67,000 အကြား)။ The rod Reynolds နံပါတ် (\(\nu \) သည် 40,000 နှင့် 67,000 အကြား)။ The Rod Reynolds နံပါတ် (\(\nu \equi) မှ 5,000 အထိ } 500.အဆိုပါ venturi တွင်မှတ်တမ်းတင်ထားသော အချက်ပြများ၏ နှိုင်းရစံသွေဖည်မှုဖြင့် ခန့်မှန်းထားသည့် လှိုင်းထန်မှုပြင်းထန်မှုသည် ပျမ်းမျှအားဖြင့် 5% ဖြစ်သည်။
ပုံ 4 သည် \({Eu}_{w}\) နှင့် azimuth angle \(\theta \) တို့၏ ဆက်စပ်မှုကို ပြသည်၊ \(\alpha \) = 30°၊ 50° နှင့် 70° တို့ကို ပြထားသည်။ တိုင်းတာမှုများကို rod ၏ အချင်းအလိုက် ဂရပ်သုံးပုံခွဲ၍ အမှီအခိုကင်းသော ကိန်းဂဏာန်းများကို စမ်းသပ်မှုအတွင်းတွင် မတွေ့မြင်နိုင်ပါ။ θ သည် စက်ဝိုင်းအတားအဆီးတစ်ခု၏ ပတ်၀န်းကျင်ရှိ နံရံများ၏ ပုံမှန်ဖိအားလမ်းကြောင်းကို လိုက်နာသည်။ flow-facing angles ဖြစ်သော၊ ဆိုလိုသည်မှာ θ 0 မှ 90° တွင်၊ rod wall pressure သည် 90° အနိမ့်ဆုံးသို့ရောက်ရှိသွားပြီး၊ velocity θ ဧရိယာကန့်သတ်ချက်များကြောင့် θ 10 မှ ပြန်လည်ရယူသည့် ဧရိယာ ကန့်သတ်ချက်များကြောင့် အလျင်သည် အကြီးဆုံးဖြစ်သည်၊ °၊ ထို့နောက် တံတိုင်းနံရံ၏ နောက်ဘက်နယ်နိမိတ်အလွှာကို ပိုင်းခြားခြင်းကြောင့် ဖိအားသည် တစ်ပုံစံတည်းကျန်နေပါသည်။ ၎င်းသည် Coanda အကျိုးသက်ရောက်မှုများကဲ့သို့သော ကပ်လျက်ရှိရှိအလွှာများမှ ဖြစ်နိုင်ခြေရှိသော အနှောင့်အယှက်များဖြစ်သည့် အနိမ့်ဆုံးဖိအားထောင့်ပြောင်းလဲမှုမရှိကြောင်း သတိပြုပါ။
မတူညီသောယိုင်ထောင့်များနှင့် လှံတံအချင်းများအတွက် တံပတ်ပတ်လည်ရှိ တံတိုင်း၏ Euler နံပါတ်၏ပြောင်းလဲမှု။ Gnuplot 5.4၊ www.gnuplot.info ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
အောက်ဖော်ပြပါတွင်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် Euler နံပါတ်များကို ဂျီဩမေတြီဘောင်များဖြင့်သာ ခန့်မှန်းနိုင်သည်ဟု ယူဆချက်အပေါ် အခြေခံ၍ ရလဒ်များကို ပိုင်းခြားစိတ်ဖြာနိုင်သည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ အင်္ဂါရပ်အလျားအချိုးများ \(d/g\) နှင့် \(d/H\) ( \(H\) သည် ချန်နယ်၏အမြင့်) နှင့် တိမ်းစောင်းခြင်း \(\alpha \) ဟူသော လူကြိုက်များသော လက်တွေ့ကျသော စည်းမျဉ်းတစ်ခုသည် လက်မ၏အရည်အပေါ်ရှိ rod ၏ တွန်းအားဖြင့် သတ်မှတ်ကြောင်း let rod vel မှ ဖော်ပြသည်။ တံဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်မှန်၊ \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \alpha \) .၎င်းကို တစ်ခါတစ်ရံ လွတ်လပ်ရေးနိယာမဟု ခေါ်သည်။ အောက်ဖော်ပြပါ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှု၏ ပန်းတိုင်များထဲမှ တစ်ခုသည် ပိတ်ထားသော လမ်းကြောင်းများအတွင်း စီးဆင်းမှုနှင့် အတားအဆီးများကို ကန့်သတ်ထားသည့် ကျွန်ုပ်တို့၏ ကိစ္စနှင့် သက်ဆိုင်မှုရှိမရှိ ဆန်းစစ်ရန် ဖြစ်သည်။
အလယ်အလတ်တံမျက်နှာပြင်၏ ရှေ့တွင် တိုင်းတာထားသော ဖိအားကို သုံးသပ်ကြည့်ကြစို့၊ ဆိုလိုသည်မှာ θ = 0။ Bernoulli ၏ ညီမျှခြင်းအရ၊ ဤအနေအထားရှိ ဖိအားသည် \({p}_{o}\) ကျေနပ်သည်-
\({u}_{o}\) သည် θ = 0 ရှိ လှံတံနံရံအနီးရှိ အရည်အလျင်ဖြစ်ပြီး၊ နောက်ပြန်လှည့်၍မရသော ဆုံးရှုံးမှု အနည်းငယ်ဟု ကျွန်ုပ်တို့ ယူဆပါသည်။ ရွေ့လျားနေသောဖိအားသည် အရွေ့စွမ်းအင်အခေါ်အဝေါ်တွင် သီးခြားဖြစ်ကြောင်း သတိပြုပါ။ \({u}_{o}\) သည် ဗလာဖြစ် (ဆိုလိုသည်မှာ တည်ငြိမ်သောအခြေအနေ)၊ Euler နံပါတ် 4 ကို ပေါင်းစည်းထားနိုင်သည်ဆိုပါက \({u}_{o}\) သည် \({u}_{o}\) ဖြစ်သည်)၊ \) ရလဒ် \({Eu}_{w}\) သည် အထူးသဖြင့် ပိုကြီးသော dip angles အတွက် ဤတန်ဖိုးနှင့် အတိအကျတူသော်လည်း အတိအကျမဟုတ်ပေ။ ၎င်းသည် လှံမျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ အလျင်သည် \(\theta =0\) တွင် ပျောက်ကွယ်သွားခြင်းမရှိကြောင်း ညွှန်ပြနေသဖြင့် အဆိုပါ rod မှ ဖန်တီးထားသော လက်ရှိမျဥ်းများ တိမ်းစောင်းသွားပါက အလယ်တန်းမျဉ်း၏ အပေါ်ဘက်သို့ ရွေ့လျားသွားခြင်းကြောင့် အောက်ခြေသို့ စီးဆင်းသွားစေရန် ကန့်သတ်ထားသင့်ပါသည်။ အောက်ခြေရှိ axial velocity နှင့် ထိပ်ရှိ velocity ကို လျော့ကျစေသည်။ အထက်ပါ deflection ၏ပြင်းအားသည် shaft ပေါ်ရှိ inlet velocity ၏ projection (ဆိုလိုသည်မှာ \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha \))) နှင့် သက်ဆိုင်သော Euler နံပါတ်ရလဒ်မှာ-
ပုံ 5 သည် ညီမျှခြင်းများကို နှိုင်းယှဉ်ပါသည်။(3) သက်ဆိုင်ရာ စမ်းသပ်ဒေတာနှင့် ကောင်းမွန်သော သဘောတူညီချက်ကို ပြသပါသည်။ ပျမ်းမျှသွေဖည်မှုသည် 25% ဖြစ်ပြီး ယုံကြည်မှုအဆင့်မှာ 95% ဖြစ်ကြောင်း မှတ်သားထားပါ။(3) လွတ်လပ်ရေးနိယာမနှင့်အညီ ဖြစ်သည်။ အလားတူပင်၊ ပုံ 6 သည် Euler နံပါတ်သည် {8(0}) ၏ ဖိအား၊ နောက်ဘက်ရှိ ကြိမ်လုံးနှင့် မျက်နှာပြင်နှင့် ဆက်စပ်နေကြောင်း ပုံ 6 က ဖော်ပြသည်။ စမ်းသပ်မှုအပိုင်း၊ \({p}_{e}\) သည် \({\mathrm{sin}}}^{2}\alpha \) နှင့် အချိုးကျသည့် လမ်းကြောင်းအတိုင်း လိုက်နေပါသည်။သို့သော် နှစ်ခုလုံးတွင်၊ ကိန်းဂဏန်းသည် အတားအဆီးရှိသော ဧရိယာကို ဆုံးဖြတ်ပေးသောကြောင့် နောက်ပိုင်းတွင် စမ်းသပ်မှုအပိုင်းတွင် အတားအဆီးရှိသော အပိုင်းကို ဆုံးဖြတ်ပေးသောကြောင့် အချိုးကျပါသည်။ ဤအင်္ဂါရပ်မှာ orifice အပိုင်းတစ်ခု၏ ဖိအားကျသွားခြင်းနှင့် ဆင်တူပါသည်။ အကယ်၍ ချန်နယ်၏ စီးဆင်းမှုအပိုင်းသည် တိကျသောနေရာ သို့မဟုတ် စီးဆင်းမှုအပိုင်းတွင် ချန်နယ်၏ စီးဆင်းမှုကို လျော့ချပေးသည့်နေရာတွင် ဖြစ်သည်။ ချောင်းများကြားရှိ ကွာဟချက်။ ဤကိစ္စတွင်၊ ဖိအားသည် သိသိသာသာ ကျဆင်းသွားပြီး နောက်သို့ ချဲ့လာသည်နှင့်အမျှ တစ်စိတ်တစ်ပိုင်း ပြန်လည် သက်သာလာပါသည်။ အဆိုပါ ကန့်သတ်ချက်ကို တံဝင်ရိုးတွင် ပိတ်ဆို့ခြင်းအဖြစ် ထည့်သွင်းစဉ်းစားခြင်းဖြင့် တံ၏ ရှေ့နှင့် နောက်ဘက်ကြား ဖိအားကျဆင်းမှုကို 18 အဖြစ် ရေးသားနိုင်သည်-
\({c}_{d}\) သည် θ = 90° နှင့် θ = 180° အကြား တစ်စိတ်တစ်ပိုင်း ဖိအားပြန်လည်ရယူမှုကို ရှင်းပြသည့် ဆွဲဖော်ကိန်းဖြစ်ပြီး \({A}_{m}\) နှင့် \({A}_{f}\) သည် အနည်းဆုံး အပိုင်းတစ်ခုလျှင် အလျားယူနစ်တစ်ခုလျှင် အနိမ့်ဆုံးဖြစ်ပြီး {rod ဝင်ရိုးနှင့် {ff\}} (Left }_{{g}) နှင့် ၎င်း၏ဆက်စပ်မှုမှာ အချင်းဖြစ်သည်။ \right)/g\).သက်ဆိုင်ရာ Euler နံပါတ်များမှာ-
dip ၏လုပ်ဆောင်ချက်အဖြစ် \(\theta =0\) ရှိ Wall Euler နံပါတ်သည် ညီမျှခြင်းနှင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။(3) Gnuplot 5.4၊ www.gnuplot.info ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
Wall Euler နံပါတ်သည် \(\theta =18{0}^{o}\) တွင် (နိမိတ်အပြည့်အစုံ) နှင့် dip ဖြင့် ထွက်ပေါက် (ဗလာနိမိတ်)။ ဤမျဉ်းကွေးများသည် လွတ်လပ်ရေးနိယာမနှင့် ကိုက်ညီသည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) Gnuplot ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။ 5.up.
ပုံ 7 သည် \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}}^{2}\alpha \) တွင် \(d/g\) ၏ မှီခိုမှုကို ပြသသည် အပိုင်းသည် အလားတူလမ်းကြောင်းအတိုင်း လိုက်နေသော်လည်း၊ ဘားနှင့် ချန်နယ်၏ ထွက်ပေါက်ကြားရှိ နောက်ကျောနေရာရှိ ဖိအားပြန်လည်ရယူမှုကို ထည့်သွင်းစဉ်းစားသည့် မတူညီသောကိန်းဂဏန်းများဖြင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။ သက်ဆိုင်ရာ ဆွဲဖော်ကိန်းမှာ \({c}_{d}=1.00\pm 0.05\) ဖြစ်ပြီး ယုံကြည်မှုအဆင့် 67% ဖြစ်သည်။
ဆွဲဖော်ကိန်းသည် \(d/g\) တံ၏ ရှေ့နှင့်အနောက်ဘက် ဖိအားကျဆင်းခြင်း\(\left({Eu}_{0-180}\right)\) နှင့် ချန်နယ်အဝင်နှင့် ထွက်ပေါက်ကြားရှိ စုစုပေါင်းဖိအားကျဆင်းမှု နှင့် ဆက်စပ်နေသည်။ မီးခိုးရောင်ဧရိယာသည် ဆက်စပ်မှုအတွက် 67% ယုံကြည်မှုဘောင်ဖြစ်သည်။ Gnuplot 5.4.info www.gnup ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
θ = 90° ရှိ လှံတံမျက်နှာပြင်ရှိ အနိမ့်ဆုံးဖိအားသည် အထူးကိုင်တွယ်ရန် လိုအပ်သည်။ Bernoulli ၏ညီမျှခြင်းအရ၊ ဘားများကြားရှိကွာဟမှုမှတစ်ဆင့် လက်ရှိမျဉ်းတစ်လျှောက်၊ အလယ်ဗဟိုရှိ ဖိအားသည် \({p}_{g}\) နှင့် velocity\({u}_{g}\) နှင့်ဆက်စပ်နေသော ချန်နယ်၏အကြွေစေ့များကြားရှိ) gap သည် အောက်ပါအချက်များကြားတွင်ဖြစ်သည်
ဖိအား \({p}_{g}\) သည် θ = 90° ရှိ လှံတံ၏ မျက်နှာပြင်ဖိအားနှင့် ဆက်စပ်နိုင်သည် (ပုံ 8 ကိုကြည့်ပါ)။ပါဝါချိန်ခွင်လျှာသည် 19 ကိုပေးသည်။
\(y\) သည် ဗဟိုချောင်းများကြားရှိ ကွာဟချက်၏ဗဟိုအမှတ်မှ လှံမျက်နှာပြင်ဆီသို့ သြဒိနိတ်ပုံမှန်ဖြစ်ပြီး \(K\) သည် အနေအထား \(y\) ဖြစ်သည်။ တံမျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားကို ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုအရ၊ \({u}_{g}\) သည် တူညီပြီး \(K\left) ကို မှန်ကန်သည်ဟု ယူဆပါသည်။ culations.တံတိုင်းနံရံတွင်၊ ထောင့်ကွေးထောင့်ရှိ တံဘဲ၏ ellipse အပိုင်းဖြင့် ဆုံးဖြတ်သည် ၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(K\left(g/2\right)=\left(2/d\right){\ mathrm{sin} }^{2}\alpha \) (ပုံ 8 ကိုကြည့်ပါ) (ပုံ 8) နှင့် ပတ်သက်သော မျဉ်းကြောင်းအတိုင်း၊ universal coordinate \(y\) မှ ကွေးညွှတ်မှုကို-
ကဏ္ဍဖြတ်ပိုင်းမြင်ကွင်း၊ ရှေ့ (ဘယ်) နှင့် အထက် (အောက်ခြေ)။ Microsoft Word 2019 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊
တစ်ဖက်တွင်၊ ဒြပ်ထုကို ထိန်းသိမ်းခြင်းဖြင့်၊ တိုင်းတာသည့်နေရာရှိ စီးဆင်းမှုနှင့် ဆက်စပ်နေသော လေယာဉ်တစ်ခုရှိ ပျမ်းမျှအလျင်သည် \(\langle {u}_{g}\rangle \) သည် ဝင်ပေါက်အလျင်နှင့် ဆက်စပ်နေသည်-
\({A}_{i}\) သည် ချန်နယ်အဝင်တွင် အပိုင်းဖြတ်ပိုင်းစီးဆင်းမှု ဧရိယာဖြစ်ပြီး \({A}_{g}\) သည် တိုင်းတာသည့်နေရာရှိ အပိုင်းဖြတ်ပိုင်းစီးဆင်းမှု ဧရိယာဖြစ်သည် (ပုံ 8 ကိုကြည့်ပါ) အသီးသီး :
\({u}_{g}\) သည် \(\langle {u}_{g}\rangle \) နှင့် မညီမျှကြောင်း သတိပြုပါ။ အမှန်မှာ၊ ပုံ 9 သည် အမြန်နှုန်း အချိုး \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \)) ကို ညီမျှခြင်းဖြင့် တွက်ချက်ပါသည်။(10)–(14)၊ အချိုးအစားအလိုက် ပုံဖော်ထားနိုင်သည်)။ (d/g)၊ ဒုတိယအစီအစဥ် polynomial ဖြင့် အရောင်ခြယ်ထားသည်-
အမြင့်ဆုံး\({u}_{g}\) နှင့် ပျမ်းမျှ\(\langle {u}_{g}\rangle \) ချန်နယ်အလယ် အပိုင်းဖြတ်ပိုင်း၏ အလျင်များ\.\) အစိုင်အခဲနှင့် မျဉ်းကွေးမျဉ်းကွေးများသည် ညီမျှခြင်းများနှင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။(5) နှင့် သက်ဆိုင်သော ကိန်းဂဏန်းများ၏ ကွဲလွဲမှုအကွာအဝေးသည် www.(5\pm)၊ 25% နှင့်။
ပုံ 10 သည် \({Eu}_{90}\) ညီမျှခြင်း၏ စမ်းသပ်ရလဒ်များနှင့် နှိုင်းယှဉ်ပါသည်။(16) ပျမ်းမျှ နှိုင်းရသွေဖည်မှုမှာ 25% ဖြစ်ပြီး ယုံကြည်မှုအဆင့်မှာ 95% ဖြစ်သည်။
\(\theta ={90}^{o}\) ရှိ Wall Euler နံပါတ်။ဤမျဉ်းကွေးသည် ညီမျှခြင်းနှင့် ကိုက်ညီပါသည်။(16)။ Gnuplot 5.4၊ www.gnuplot.info ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
ပိုက်မျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားကို အောက်ဖော်ပြပါအတိုင်း ပေါင်းစည်းခြင်းဖြင့် ဗဟိုလှံတံကို ၎င်း၏ဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်စွန်းတွင် သက်ရောက်သည့် ပိုက်ကွန်အား \({f}_{n}\) တွက်ချက်နိုင်သည်-
ပထမ coefficient သည် channel အတွင်း rod length ဖြစ်ပြီး 0 နှင့် 2π အကြား ပေါင်းစပ်မှုကို လုပ်ဆောင်သည်။
ရေစီးကြောင်း၏ဦးတည်ချက်တွင် \({f}_{n}\) ၏အထွက်သည် ကြိမ်လုံးနှင့်အပြိုင် ပွတ်တိုက်မှုဖြစ်ပြီး နောက်ပိုင်းအပိုင်း၏မပြည့်စုံမှုကြောင့် သေးငယ်သွားခြင်းမရှိပါက ချန်နယ်၏အဝင်နှင့်အထွက်အကြား ဖိအားနှင့် ကိုက်ညီသင့်ပါသည်။ထို့ကြောင့်၊
ပုံ 11 သည် ညီမျှခြင်းများ၏ဂရပ်ကိုပြသထားသည်။(20) သည် စမ်းသပ်ဆဲအခြေအနေအားလုံးအတွက် ကောင်းမွန်သောသဘောတူညီချက်ကိုပြသခဲ့သည်။သို့သော်၊ ညာဘက်တွင် 8% အနည်းငယ်သွေဖည်မှုရှိသည်၊ ၎င်းသည် ချန်နယ်အဝင်နှင့်ထွက်ပေါက်ကြားရှိ အရှိန်မညီမျှမှုကို ခန့်မှန်းချက်အဖြစ် အသုံးပြုနိုင်သည်။
ချန်နယ်ပါဝါချိန်ခွင်လျှာ။လိုင်းသည် ညီမျှခြင်းနှင့် သက်ဆိုင်သည်။(20)။ Pearson ဆက်စပ်ကိန်းကို 0.97။ Gnuplot 5.4၊ www.gnuplot.info ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
လှံ၏ယိုင်ထောင့်အမျိုးမျိုး၊ တံမျက်နှာပြင်နံရံရှိ ဖိအားနှင့် လမ်းကြောင်းပြောင်းသွားသော လိုင်းများတွင် ဖိအားကျဆင်းမှုကို တိုင်းတာခဲ့သည်။ ကွဲပြားသော အချင်းလှံတံသုံးခုကို စမ်းသပ်ခဲ့သည်။ စမ်းသပ်ထားသည့် Reynolds နံပါတ်အကွာအဝေးတွင်၊ 2500 နှင့် 6500 ကြားတွင်၊ Euler နှုန်းသည် ပုံမှန်အတိုင်း စီးဆင်းနေသော လမ်းကြောင်း၏ အလယ်ဗဟိုတွင်ရှိသော ဖိအားကို လိုက်နာသည်။ နယ်နိမိတ်အလွှာခြားခြင်းကြောင့် အနောက်ဘက်တွင် အမြင့်ဆုံးနှင့် အနိမ့်ဆုံးမှာ ချောင်းများကြားတွင် ကွာဟသည်။
စမ်းသပ်ဒေတာကို အဟုန်ဖြင့် ထိန်းသိမ်းခြင်းဆိုင်ရာ ထည့်သွင်းစဉ်းစားမှုများနှင့် တစ်ပိုင်းတစ်စသော အကဲဖြတ်ချက်များကို အသုံးပြု၍ Euler နံပါတ်များကို ချန်နယ်များနှင့် rods များ၏ ဝိသေသအတိုင်းအတာများနှင့် ဆက်စပ်နေသည့် ပုံမပေါက်သော အတိုင်းအတာမရှိသော ဂဏန်းများကို ရှာဖွေရန် ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာထားပါသည်။ ပိတ်ဆို့ခြင်း၏ ဂျီဩမေတြီအင်္ဂါရပ်အားလုံးကို လှံလုံးအချင်းနှင့် ချောင်းများကြားကွာဟချက် (ဘေးတိုက်တစ်ဖက်စီ)) နှင့် ချန်နယ်အမြင့် (ဘေးတိုက်ပြောင်း)။
လွတ်လပ်ရေးနိယာမသည် မတူညီသောနေရာများတွင် ဖိအားကိုဖော်ပြသည့် Euler နံပါတ်အများစုအတွက် ကိုင်ဆောင်ထားရန်တွေ့ရှိရသည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ ဖိအားသည် ကြိမ်လုံးသို့ပုံမှန်ဝင်ပေါက်အလျင်ကိုဆွဲယူခြင်းဖြင့် အတိုင်းအတာမရှိပါက၊ set သည် dip angle နှင့် သီးခြားဖြစ်သည်။ထို့အပြင်၊ အင်္ဂါရပ်သည် စီးဆင်းမှု၏ဒြပ်ထုနှင့်အရှိန်အဟုန်နှင့် ဆက်စပ်နေသည် ထိန်းသိမ်းရေးညီမျှခြင်းများသည် အထက်တွင်ပြထားသော ပင်ကိုယ်နိယာမကို တသမတ်တည်းဖြစ်နေပြီး ပံ့ပိုးပေးပါသည်။ ချောင်းများကြားရှိကွက်လပ်ရှိ လှံတံမျက်နှာပြင်ဖိအားသည် ဤသဘောတရားမှ အနည်းငယ်သွေဖည်သွားပါသည်။ Dimensionless semi-empirical corlations များကို တူညီသော ဟိုက်ဒရောလစ်ကိရိယာများကို ဒီဇိုင်းထုတ်ရန်အတွက် အသုံးပြုနိုင်ပါသည်။ ဤဂန္ထဝင်နည်းလမ်းသည် မကြာသေးမီက အစီရင်ခံထားသော 0 ၏ ဟိုက်ဒရောလစ်အက်ပလီကေးရှင်းများနှင့် ကိုက်ညီသည် ၁၊၂၂၊၂၃၊၂၄။
အထူးစိတ်ဝင်စားစရာကောင်းသော ရလဒ်သည် စမ်းသပ်မှုအပိုင်း၏ ဝင်ပေါက်နှင့် ထွက်ပေါက်ကြားရှိ ဖိအားကျဆင်းမှုကို ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုမှ ထွက်ပေါ်လာခြင်းဖြစ်သည်။ စမ်းသပ်မှုအတွင်း မသေချာမရေရာမှုများအတွင်း၊ ရလဒ်ဆွဲအားကိန်းဂဏန်းသည် အောက်ပါမတူညီသော ဘောင်များတည်ရှိမှုကို ညွှန်ပြသည့် စည်းလုံးမှုနှင့် ညီမျှသည်-
ညီမျှခြင်း၏ ပိုင်းခြေရှိ အရွယ်အစား \(\left(d/g+2\right)d/g\) သည် ညီမျှခြင်းရှိ ကွင်းအတွင်းရှိ ပြင်းအားဖြစ်သည်။(4) မဟုတ်ပါက ၎င်းကို အနိမ့်ဆုံးနှင့် အလွတ်ဖြတ်ပိုင်းဖြတ်ပိုင်းဖြင့် တွက်ချက်နိုင်သည်၊ \({A}_{m}\) ကိန်းဂဏန်းများအဖြစ် ကျန်ရှိနေသည်}။ လက်ရှိလေ့လာမှု၏အကွာအဝေး (ချန်နယ်များအတွက် 40,000-67,000 နှင့် rods များအတွက် 2500-6500)။ ချန်နယ်အတွင်း အပူချိန်ကွာခြားမှုရှိပါက၊ ၎င်းသည် အရည်သိပ်သည်းဆအပေါ် သက်ရောက်မှုရှိနိုင်သည်ကို သတိပြုမိရန် အရေးကြီးပါသည်။ ဤကိစ္စတွင်၊ Euler နံပါတ်၏ နှိုင်းရပြောင်းလဲမှုကို အပူချဲ့ကိန်းကို အမြင့်ဆုံးမျှော်လင့်ထားသည့် အပူချိန်ကွာခြားချက်ဖြင့် မြှောက်ခြင်းဖြင့် ခန့်မှန်းနိုင်ပါသည်။
Ruck, S., Köhler, S., Schlindwein, G., and Arbeiter, F. Heat transfer and pressure drop measurements wall.expert.Heat Transfer 31, 334–354 (2017)။
Wu, L., Arenas, L., Graves, J., and Walsh, F. Flow cell characterization- flow visualization, pressure drop, and mass transport in two-dimensional electrodes in rectangular channels.J.Electrochemistry.Socialist Party.167၊ 043505 (2020)။
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. Jamin effect ၏ အဓိက ကန့်သတ်ချက်များရှိသည့် သွေးကြောမျှင်များအတွင်းရှိ သွေးကြောမျှင်များ။J.Gasoline.science.Britain.196၊ 107635 (2021)။