ขอบคุณที่เยี่ยมชม Nature.comเวอร์ชันเบราว์เซอร์ที่คุณใช้มีการรองรับ CSS ที่จำกัดเพื่อประสบการณ์ที่ดีที่สุด เราขอแนะนำให้คุณใช้เบราว์เซอร์ที่อัปเดตแล้ว (หรือปิดใช้งานโหมดความเข้ากันได้ใน Internet Explorer)ในระหว่างนี้ เพื่อให้แน่ใจว่าได้รับการสนับสนุนอย่างต่อเนื่อง เราจะแสดงไซต์โดยไม่มีสไตล์และ JavaScript
การวิเคราะห์ร่องรอยของตัวอย่างของเหลวมีการใช้งานที่หลากหลายในด้านวิทยาศาสตร์เพื่อชีวิตและการตรวจสอบด้านสิ่งแวดล้อมในงานนี้ เราได้พัฒนาโฟโตมิเตอร์ขนาดกะทัดรัดและราคาไม่แพงโดยใช้ท่อนำคลื่นโลหะฝอย (MCCs) สำหรับการวัดค่าการดูดกลืนแสงที่ไวเป็นพิเศษเส้นทางแสงสามารถเพิ่มขึ้นอย่างมาก และยาวกว่าความยาวทางกายภาพของ MWC มาก เนื่องจากแสงที่กระจัดกระจายโดยผนังด้านข้างโลหะเรียบที่เป็นลูกฟูกสามารถบรรจุอยู่ภายในเส้นเลือดฝอยโดยไม่คำนึงถึงมุมตกกระทบความเข้มข้นที่ต่ำถึง 5.12 nM สามารถทำได้โดยใช้ chromogenic reagents ทั่วไปเนื่องจากการขยายออปติคอลแบบไม่เชิงเส้นใหม่และการสลับตัวอย่างอย่างรวดเร็วและการตรวจจับกลูโคส
โฟโตเมทรีใช้กันอย่างแพร่หลายสำหรับการวิเคราะห์ร่องรอยของตัวอย่างของเหลว เนื่องจากมีน้ำยาทำโครโมนิกและอุปกรณ์ออปโตอิเล็กทรอนิกส์ของเซมิคอนดักเตอร์ 1,2,3,4,5 อยู่มากมายเมื่อเปรียบเทียบกับการวัดค่าการดูดกลืนแสงแบบคิวเวตต์แบบดั้งเดิม ท่อนำคลื่นของเหลว (LWC) จะสะท้อน (TIR) ​​โดยเก็บแสงโพรบไว้ในเส้นเลือดฝอย 1,2,3,4,5อย่างไรก็ตาม หากไม่มีการปรับปรุงเพิ่มเติม เส้นทางแสงจะใกล้เคียงกับความยาวจริงของ LWC3.6 เท่านั้น และการเพิ่มความยาว LWC เกิน 1.0 ม. จะได้รับผลจากการลดทอนแสงที่รุนแรงและมีความเสี่ยงสูงที่จะเกิดฟอง ฯลฯ 3, 7 สำหรับเซลล์มัลติรีเฟลกชันที่เสนอสำหรับการปรับปรุงเส้นทางแสง ขีดจำกัดการตรวจจับจะดีขึ้นเพียง 2.5-8.9 เท่าเท่านั้น
ปัจจุบันมี LWC สองประเภทหลัก ได้แก่ Teflon AF capillaries (มีค่าดัชนีหักเหเพียง ~1.3 ซึ่งต่ำกว่าน้ำ) และ silica capillaries ที่เคลือบด้วย Teflon AF หรือฟิล์มโลหะ1,3,4เพื่อให้ได้ TIR ที่ส่วนต่อประสานระหว่างวัสดุไดอิเล็กตริก จำเป็นต้องใช้วัสดุที่มีดัชนีการหักเหของแสงต่ำและมุมตกกระทบแสงสูง3,6,10สำหรับเส้นเลือดฝอยเทฟลอน AF เทฟลอน AF ระบายอากาศได้เนื่องจากโครงสร้างที่มีรูพรุน3,11 และสามารถดูดซับสารจำนวนเล็กน้อยในตัวอย่างน้ำได้สำหรับหลอดเลือดฝอยควอตซ์ที่เคลือบด้านนอกด้วยเทฟล่อน AF หรือโลหะ ดัชนีการหักเหของแสงของควอตซ์ (1.45) จะสูงกว่าตัวอย่างของเหลวส่วนใหญ่ (เช่น 1.33 สำหรับน้ำ)3,6,12,13สำหรับเส้นเลือดฝอยที่เคลือบด้วยฟิล์มโลหะด้านใน มีการศึกษาคุณสมบัติการขนส่ง14,15,16,17,18 แต่กระบวนการเคลือบมีความซับซ้อน พื้นผิวของฟิล์มโลหะมีโครงสร้างหยาบและมีรูพรุน4,19
นอกจากนี้ LWCs เชิงพาณิชย์ (AF Teflon Coated Capillaries และ AF Teflon Coated Silica Capillaries, World Precision Instruments, Inc.) มีข้อเสียอื่นๆ บางประการ เช่น สำหรับความผิดพลาด.ปริมาณการตายที่มากของขั้วต่อ TIR3,10, (2) T (เพื่อเชื่อมต่อเส้นเลือดฝอย เส้นใย และท่อทางเข้า/ทางออก) สามารถดักจับฟองอากาศได้10
ในขณะเดียวกัน การตรวจหาระดับกลูโคสมีความสำคัญอย่างยิ่งต่อการวินิจฉัยโรคเบาหวาน โรคตับแข็งในตับ และอาการป่วยทางจิต20และวิธีการตรวจจับมากมาย เช่น photometry (รวมถึง spectrophotometry 21, 22, 23, 24, 25 และ colorimetry บนกระดาษ 26, 27, 28), galvanometry 29, 30, 31, fluorometry 32, 33, 34, 35, optical polarimetry 36 , surface plasmon resonance37, ช่อง Fabry-Perot 38, เคมีไฟฟ้า 39 และอิเล็กโตรโฟรีซิสของเส้นเลือดฝอย 40,41 เป็นต้นอย่างไรก็ตาม วิธีการเหล่านี้ส่วนใหญ่ต้องใช้อุปกรณ์ราคาแพง และการตรวจจับกลูโคสที่ความเข้มข้นระดับนาโนโมลาร์หลายระดับยังคงเป็นความท้าทาย (ตัวอย่างเช่น สำหรับการวัดโฟโตเมตริก21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28 ซึ่งเป็นความเข้มข้นต่ำสุดของกลูโคส)ข้อจำกัดคือเพียง 30 นาโนโมลาร์เมื่อใช้อนุภาคนาโนสีน้ำเงินของปรัสเซียนเป็นตัวเลียนแบบเปอร์ออกซิเดส)การวิเคราะห์ระดับนาโนโมลาร์กลูโคสมักจำเป็นสำหรับการศึกษาระดับเซลล์ระดับโมเลกุล เช่น การยับยั้งการเจริญเติบโตของมะเร็งต่อมลูกหมากในมนุษย์ และพฤติกรรมการตรึง CO2 ของโปรคลอโรคอคคัสในมหาสมุทร
ในบทความนี้ โฟโตมิเตอร์ขนาดกะทัดรัดราคาไม่แพงที่ใช้ท่อนำคลื่นโลหะ (MWC) ซึ่งเป็นท่อฝอยเหล็กกล้าไร้สนิม SUS316L ที่มีพื้นผิวด้านในขัดเงาด้วยไฟฟ้า ได้รับการพัฒนาสำหรับการวัดค่าการดูดกลืนแสงที่ไวเป็นพิเศษเนื่องจากแสงสามารถติดอยู่ภายในเส้นเลือดฝอยของโลหะได้โดยไม่คำนึงถึงมุมตกกระทบ เส้นทางแสงสามารถเพิ่มขึ้นอย่างมากโดยการกระเจิงของแสงบนพื้นผิวโลหะที่เป็นลูกฟูกและเรียบ และยาวกว่าความยาวทางกายภาพของ MWC มากนอกจากนี้ คอนเนคเตอร์ T แบบธรรมดายังได้รับการออกแบบมาสำหรับการเชื่อมต่อแบบออปติคอลและทางเข้า/ออกของของไหลเพื่อลดปริมาตรที่ขาดและหลีกเลี่ยงการกักฟองสำหรับโฟโตมิเตอร์ MWC ขนาด 7 ซม. ขีดจำกัดการตรวจจับจะดีขึ้นประมาณ 3,000 เท่าเมื่อเทียบกับสเปกโตรโฟโตมิเตอร์เชิงพาณิชย์ที่มีคิวเวต 1 ซม. เนื่องจากการปรับปรุงใหม่ของเส้นทางแสงแบบไม่เชิงเส้นและการสลับตัวอย่างที่รวดเร็ว และยังทำให้ความเข้มข้นในการตรวจจับกลูโคสสามารถทำได้ด้วยเพียง 5.12 nM โดยใช้สารรีเอเจนต์ chromogenic ทั่วไป
ดังที่แสดงในรูปที่ 1 โฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC ประกอบด้วย MWC ยาว 7 ซม. พร้อมพื้นผิวด้านในขัดเงาด้วยไฟฟ้าเกรด EP, LED 505 นาโนเมตรพร้อมเลนส์, เครื่องตรวจจับอัตราขยายแบบปรับได้ และอีก 2 ตัวสำหรับข้อต่อออปติคัลและอินพุตของเหลวทางออกวาล์วสามทางที่เชื่อมต่อกับท่อทางเข้าของ Pike ใช้เพื่อสลับตัวอย่างที่เข้ามาท่อ Peek พอดีกับแผ่นควอทซ์และ MWC ดังนั้นปริมาตรที่ตายแล้วในขั้วต่อ T จะถูกรักษาให้น้อยที่สุด ป้องกันไม่ให้ฟองอากาศติดอยู่อย่างมีประสิทธิภาพนอกจากนี้ ลำแสง collimated ยังสามารถใส่เข้าไปใน MWC ได้อย่างง่ายดายและมีประสิทธิภาพผ่านแผ่นควอทซ์ T-piece
ลำแสงและตัวอย่างของเหลวถูกนำเข้าสู่ MCC ผ่านชิ้นส่วน T และลำแสงที่ผ่าน MCC จะได้รับโดยเครื่องตรวจจับแสงสารละลายขาเข้าของตัวอย่างที่เปื้อนหรือว่างเปล่าถูกนำเข้าสู่ ICC สลับกันผ่านวาล์วสามทางตามกฎของเบียร์ ความหนาแน่นเชิงแสงของตัวอย่างที่มีสีสามารถคำนวณได้จากสมการ1.10
โดยที่ Vcolor และ Vblank เป็นสัญญาณเอาต์พุตของเครื่องตรวจจับโฟโต้เมื่อนำตัวอย่างสีและเปล่าเข้ามาใน MCC ตามลำดับ และ Vdark เป็นสัญญาณพื้นหลังของเครื่องตรวจจับโฟโต้เมื่อปิด LEDการเปลี่ยนแปลงของสัญญาณเอาต์พุต ΔV = Vcolor–Vblank สามารถวัดได้โดยการสลับตัวอย่างตามสมการดังแสดงในรูปที่ 1 ถ้า ΔV น้อยกว่า Vblank–Vdark มาก เมื่อใช้แผนภาพการสลับตัวอย่าง การเปลี่ยนแปลงเล็กน้อยใน Vblank (เช่น การเลื่อน) อาจมีผลเพียงเล็กน้อยต่อค่า AMWC
ในการเปรียบเทียบประสิทธิภาพของโฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC กับสเปกโตรโฟโตมิเตอร์ที่ใช้คิวเวตต์ สารละลายหมึกสีแดงถูกใช้เป็นตัวอย่างสีเนื่องจากความเสถียรของสีที่ยอดเยี่ยมและความเป็นเชิงเส้นในการดูดซับความเข้มข้นที่ดี DI H2O เป็นตัวอย่างเปล่า.ดังที่แสดงในตารางที่ 1 ชุดสารละลายหมึกสีแดงถูกเตรียมโดยวิธีการเจือจางแบบอนุกรมโดยใช้ DI H2O เป็นตัวทำละลายความเข้มข้นสัมพัทธ์ของตัวอย่าง 1 (S1) สีแดงดั้งเดิมที่ไม่เจือปนถูกกำหนดเป็น 1.0บนมะเดื่อรูปที่ 2 แสดงภาพถ่ายออพติคัลของตัวอย่างหมึกสีแดง 11 ตัวอย่าง (S4 ถึง S14) ที่มีความเข้มข้นสัมพัทธ์ (แสดงในตารางที่ 1) ตั้งแต่ 8.0 × 10–3 (ซ้าย) ถึง 8.2 × 10–10 (ขวา)
ผลการวัดสำหรับตัวอย่างที่ 6 แสดงในรูปที่3(ก).จุดสลับระหว่างตัวอย่างที่เปื้อนและว่างเปล่าจะถูกทำเครื่องหมายในรูปด้วยลูกศรคู่ “↔”จะเห็นได้ว่าแรงดันเอาต์พุตเพิ่มขึ้นอย่างรวดเร็วเมื่อเปลี่ยนจากตัวอย่างสีไปเป็นตัวอย่างเปล่า และในทางกลับกันสามารถรับ Vcolor, Vblank และ ΔV ที่สัมพันธ์กันดังแสดงในรูป
(a) ผลการวัดสำหรับตัวอย่างที่ 6, (b) ตัวอย่างที่ 9, (c) ตัวอย่างที่ 13 และ (d) ตัวอย่างที่ 14 โดยใช้โฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC
ผลการวัดสำหรับตัวอย่าง 9, 13 และ 14 แสดงไว้ในรูปที่3(b)-(d) ตามลำดับดังแสดงในรูปที่ 3(d) ค่า ΔV ที่วัดได้มีค่าเพียง 5 nV ซึ่งเกือบ 3 เท่าของค่าสัญญาณรบกวน (2 nV)ΔV ขนาดเล็กนั้นแยกแยะได้ยากจากสัญญาณรบกวนดังนั้น ขีดจำกัดของการตรวจจับถึงความเข้มข้นสัมพัทธ์ที่ 8.2×10-10 (ตัวอย่างที่ 14)ด้วยความช่วยเหลือของสมการ1. ค่าการดูดกลืนแสง AMWC สามารถคำนวณได้จากค่า Vcolor, Vblank และ Vdark ที่วัดได้สำหรับเครื่องตรวจจับแสงที่ได้รับ 104 Vdark คือ -0.68 μVผลการวัดสำหรับตัวอย่างทั้งหมดสรุปไว้ในตารางที่ 1 และดูได้ในเอกสารเสริมดังที่แสดงในตารางที่ 1 ค่าการดูดกลืนแสงที่พบที่ความเข้มข้นสูงจะอิ่มตัว ดังนั้นค่าการดูดกลืนแสงที่สูงกว่า 3.7 จึงไม่สามารถวัดได้ด้วยสเปกโตรมิเตอร์ที่ใช้ MWC
สำหรับการเปรียบเทียบ ตัวอย่างหมึกสีแดงยังถูกวัดด้วยสเปกโตรโฟโตมิเตอร์ และค่าการดูดกลืนแสงของอะคูเวตที่วัดได้จะแสดงในรูปที่ 4 ค่าอะคิวเวตต์ที่ 505 นาโนเมตร (ดังแสดงในตารางที่ 1) ได้มาจากการอ้างอิงเส้นโค้งของตัวอย่าง 10, 11 หรือ 12 (ดังที่แสดงในส่วนแทรก)ถึงรูปที่ 4) เป็นพื้นฐานดังที่แสดงไว้ ขีดจำกัดการตรวจจับถึงความเข้มข้นสัมพัทธ์ที่ 2.56 x 10-6 (ตัวอย่างที่ 9) เนื่องจากเส้นโค้งการดูดกลืนของตัวอย่างที่ 10, 11 และ 12 แยกไม่ออกจากกันดังนั้น เมื่อใช้โฟโตมิเตอร์แบบ MWC ขีดจำกัดการตรวจจับจึงดีขึ้นถึง 3125 เท่าเมื่อเทียบกับสเปกโตรโฟโตมิเตอร์แบบคิวเวตต์
ความเข้มข้นของการดูดซึมขึ้นอยู่กับรูปที่ 5สำหรับการวัดคิวเวตต์ ค่าการดูดกลืนแสงจะเป็นสัดส่วนกับความเข้มข้นของหมึกที่เส้นทางยาว 1 ซม.ในขณะที่สำหรับการวัดตาม MWC การเพิ่มขึ้นของค่าการดูดกลืนแสงแบบไม่เชิงเส้นถูกสังเกตได้ที่ความเข้มข้นต่ำตามกฎของเบียร์ ค่าการดูดกลืนแสงจะเป็นสัดส่วนกับความยาวเส้นทางแสง ดังนั้นค่าการดูดกลืนแสงที่ได้รับ AEF (กำหนดเป็น AEF = AMWC/Acuvette ที่ความเข้มข้นของหมึกเท่ากัน) คืออัตราส่วนของ MWC ต่อความยาวเส้นทางแสงของคิวเวตดังที่แสดงในรูปที่ 5 ที่ความเข้มข้นสูง ค่า AEF คงที่อยู่ที่ประมาณ 7.0 ซึ่งสมเหตุสมผลเนื่องจากความยาวของ MWC นั้นยาวเป็น 7 เท่าของคิวเวตต์ขนาด 1 ซม. อย่างไรก็ตาม ที่ความเข้มข้นต่ำ (ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง <1.28 × 10-5 ) AEF จะเพิ่มขึ้นเมื่อความเข้มข้นลดลง และจะมีค่าถึง 803 ที่ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง 8.2 × 10-10 โดยการอนุมานเส้นโค้งของการวัดแบบคิวเวตต์ อย่างไรก็ตาม ที่ความเข้มข้นต่ำ (ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง <1.28 × 10-5 ) AEF จะเพิ่มขึ้นเมื่อความเข้มข้นลดลง และจะมีค่าถึง 803 ที่ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง 8.2 × 10-10 โดยการอนุมานเส้นโค้งของการวัดแบบคิวเวตต์ AEF увеличивается с уменьшением концентрации и может достигать значения 803 при относительной концентрации 8,2 × 10–10 при экстраполяции кривой измерения на основе кю ใช่ อย่างไรก็ตาม ที่ความเข้มข้นต่ำ (ความเข้มข้นสัมพัทธ์ <1.28 × 10–5) AEF จะเพิ่มขึ้นตามความเข้มข้นที่ลดลง และสามารถเข้าถึงค่า 803 ที่ความเข้มข้นสัมพัทธ์ที่ 8.2 × 10–10 เมื่ออนุมานจากเส้นโค้งการวัดแบบคิวเวตต์然而，在低浓度（相关浓度<1.28 × 10-5 ）下，AEF 随着浓度的降低而增加，并且通过外推基于比色皿的测量曲线，在相关浓度为8.2 × 10-10 时将达到803 的值。然而，在低浓度（相关浓度<1.28×10-5）， AEF 随着的降低而，并且通过外推基于比色皿测量曲线，在浓度为 8.2×10-10 时 达到 达到 达到 达到803值。 Однако при низких концентрациях (релевантные концентрации < 1,28 × 10-5) АЭП увеличивается с уменьшением концентрации 8,2 × 10–10 80 80 3 . อย่างไรก็ตาม ที่ความเข้มข้นต่ำ (ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง < 1.28 × 10-5) เครื่อง AED จะเพิ่มขึ้นตามความเข้มข้นที่ลดลง และเมื่ออนุมานจากเส้นโค้งการวัดแบบคิวเวตต์ ค่าความเข้มข้นสัมพัทธ์จะอยู่ที่ 8.2 × 10–10 803ซึ่งส่งผลให้มีเส้นทางแสงที่สอดคล้องกันที่ 803 ซม. (AEF × 1 ซม.) ซึ่งยาวกว่าความยาวทางกายภาพของ MWC มาก และยาวกว่า LWC ที่มีจำหน่ายในเชิงพาณิชย์ที่ยาวที่สุด (500 ซม. จาก World Precision Instruments, Inc.)Doko Engineering LLC มีความยาว 200 ซม.)การเพิ่มขึ้นของการดูดซึมแบบไม่เชิงเส้นใน LWC นี้ไม่เคยมีรายงานมาก่อน
บนมะเดื่อ6(a)-(c) แสดงภาพเชิงแสง ภาพกล้องจุลทรรศน์ และภาพตัวสร้างโปรไฟล์เชิงแสงของพื้นผิวด้านในของส่วน MWC ตามลำดับดังแสดงในรูป6(a) พื้นผิวด้านในเรียบและเป็นมันเงา สามารถสะท้อนแสงที่มองเห็นได้ และมีการสะท้อนแสงสูงดังแสดงในรูป6(b) เนื่องจากความสามารถในการเปลี่ยนรูปได้และลักษณะผลึกของโลหะ คราบสกปรกขนาดเล็กและความไม่สม่ำเสมอจะปรากฏบนพื้นผิวเรียบ เมื่อพิจารณาจากพื้นที่ขนาดเล็ก (<5 μm×5 μm) ความหยาบของพื้นผิวส่วนใหญ่จะน้อยกว่า 1.2 นาโนเมตร (รูปที่ 6(c)) เมื่อพิจารณาจากพื้นที่ขนาดเล็ก (<5 μm×5 μm) ความหยาบของพื้นผิวส่วนใหญ่จะน้อยกว่า 1.2 นาโนเมตร (รูปที่ 6(c)) Ввиду малой площади (<5 мкм×5 мкм) шероховатость большей части поверхности составляет менее 1,2 нм (рис. 6(в)). เนื่องจากพื้นที่ขนาดเล็ก (<5 µm×5 µm) ความหยาบของพื้นผิวส่วนใหญ่จึงน้อยกว่า 1.2 นาโนเมตร (รูปที่ 6(c))考虑到小面积（<5 μm×5 μm），大多数表面的粗糙度小于1.2 nm（图6（c））。考虑到小面积（<5 μm×5 μm），大多数表面的粗糙度小于1.2 nm（图6（c））。 Учитывая небольшую площадь (<5 мкм × 5 мкм), шероховатость большинства поверхностей составляет менее 1,2 нм (рис. 6(в)). เมื่อพิจารณาจากพื้นที่ขนาดเล็ก (<5 µm × 5 µm) ความหยาบของพื้นผิวส่วนใหญ่จะน้อยกว่า 1.2 นาโนเมตร (รูปที่ 6(c))
(a) ภาพแสง (b) ภาพกล้องจุลทรรศน์ และ (c) ภาพแสงของพื้นผิวภายในของการตัด MWC
ดังแสดงในรูป7(a) เส้นทางแสง LOP ในคาพิลารีถูกกำหนดโดยมุมตกกระทบ θ (LOP = LC/sinθ โดยที่ LC คือความยาวทางกายภาพของคาพิลารี)สำหรับเส้นเลือดฝอย Teflon AF ที่เต็มไปด้วย DI H2O มุมตกกระทบต้องมากกว่ามุมวิกฤติ 77.8° ดังนั้น LOP จึงน้อยกว่า 1.02 × LC โดยไม่ต้องปรับปรุงเพิ่มเติม3.6ในขณะที่ MWC การกักกันของแสงภายในเส้นเลือดฝอยนั้นไม่ขึ้นกับดัชนีการหักเหของแสงหรือมุมตกกระทบ ดังนั้นเมื่อมุมตกกระทบลดลง เส้นทางของแสงอาจยาวกว่าความยาวของเส้นเลือดฝอยมาก (LOP » LC)ดังแสดงในรูป7(b) พื้นผิวโลหะลูกฟูกสามารถทำให้เกิดการกระเจิงของแสง ซึ่งสามารถเพิ่มเส้นทางแสงได้อย่างมาก
ดังนั้นจึงมีเส้นทางแสงสองเส้นทางสำหรับ MWC: แสงตรงโดยไม่มีการสะท้อน (LOP = LC) และแสงฟันเลื่อยที่มีการสะท้อนแสงหลายครั้งระหว่างผนังด้านข้าง (LOP » LC)ตามกฎของเบียร์ ความเข้มของแสงที่ส่งผ่านโดยตรงและแสงซิกแซกสามารถแสดงเป็น PS×exp(-α×LC) และ PZ×exp(-α×LOP) ตามลำดับ โดยที่ค่าคงที่ α คือสัมประสิทธิ์การดูดซับ ซึ่งขึ้นอยู่กับความเข้มข้นของหมึกทั้งหมด
สำหรับหมึกที่มีความเข้มข้นสูง (เช่น ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง >1.28 × 10-5) แสงซิกแซกจะถูกลดทอนลงอย่างมากและความเข้มของแสงจะต่ำกว่าแสงตรงมาก เนื่องจากมีค่าสัมประสิทธิ์การดูดกลืนแสงสูงและเส้นทางแสงที่ยาวกว่ามาก สำหรับหมึกที่มีความเข้มข้นสูง (เช่น ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง >1.28 × 10-5) แสงซิกแซกจะถูกลดทอนลงอย่างมากและความเข้มของแสงจะต่ำกว่าแสงตรงมาก เนื่องจากมีค่าสัมประสิทธิ์การดูดกลืนแสงสูงและเส้นทางแสงที่ยาวกว่ามาก Для чернил с высокой концентрацией (например, относительная концентрация >1,28 × 10-5) зигзагообразный свет сильно зату хает, а его интенсивность намного ниже, чем у прямого света, из-за большого коэффициента поглощения и гораздо более дли нного оптического излучения. สำหรับหมึกที่มีความเข้มข้นสูง (เช่น ความเข้มข้นสัมพัทธ์ >1.28×10-5) แสงซิกแซกจะถูกลดทอนอย่างมาก และความเข้มของแสงจะต่ำกว่าแสงโดยตรงมาก เนื่องจากค่าสัมประสิทธิ์การดูดกลืนแสงสูงและการปล่อยแสงที่ยาวนานกว่ามากติดตาม.对于高浓度墨水（例如，相关浓度>1.28×10-5），Z字形光衰减很大，其强度远低于直光，这是由于吸收系数大，光学时间更长。对于高浓度墨水（例如，浓度浓度>1.28×10-5），z字形衰减很大，强度远低于直光，这是吸收系数大光学时间更。。Для чернил с высокой концентрацией (например, релевантные концентрации >1,28×10-5) зигзагообразный свет значительно ос лабляется, и его интенсивность намного ниже, чем у прямого света из-за большого коэффициента поглощения и более длитель ного оптического времени. สำหรับหมึกความเข้มข้นสูง (เช่น ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง >1.28×10-5) แสงซิกแซกจะถูกลดทอนลงอย่างมาก และความเข้มของแสงจะต่ำกว่าแสงโดยตรงมาก เนื่องจากค่าสัมประสิทธิ์การดูดกลืนแสงสูงและเวลาแสงที่ยาวนานกว่าถนนเล็ก ๆดังนั้น แสงโดยตรงจึงครอบงำการวัดค่าการดูดกลืนแสง (LOP=LC) และ AEF คงที่ที่ ~7.0 ในทางตรงกันข้าม เมื่อค่าสัมประสิทธิ์การดูดซับลดลงตามความเข้มข้นของหมึกที่ลดลง (เช่น ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง <1.28 × 10-5) ความเข้มของแสงซิกแซกจะเพิ่มขึ้นอย่างรวดเร็วกว่าแสงตรง จากนั้นแสงซิกแซกจะเริ่มมีบทบาทสำคัญมากขึ้น ในทางตรงกันข้าม เมื่อค่าสัมประสิทธิ์การดูดซับลดลงตามความเข้มข้นของหมึกที่ลดลง (เช่น ความเข้มข้นที่เกี่ยวข้อง <1.28 × 10-5) ความเข้มของแสงซิกแซกจะเพิ่มขึ้นอย่างรวดเร็วกว่าแสงตรง จากนั้นแสงซิกแซกจะเริ่มมีบทบาทสำคัญมากขึ้น Напротив, когда коэффициент поглощения уменьшается с уменьшением концентрации чернил (например, относительная конце) нтрация <1,28 × 10-5), интенсивность зигзагообразного света увеличивается быстрее, чем у прямого света, и затем начинает игра ть зигзагообразный свет. ในทางตรงกันข้าม เมื่อค่าสัมประสิทธิ์การดูดซับลดลงตามความเข้มข้นของหมึกที่ลดลง (เช่น ความเข้มข้นสัมพัทธ์ <1.28×10-5) ความเข้มของแสงซิกแซกจะเพิ่มขึ้นเร็วกว่าแสงโดยตรง จากนั้นแสงซิกแซกจะเริ่มเล่นบทบาทที่สำคัญมากขึ้น相反，当吸收系数随着墨水浓度的降低而降低时（例如，相关浓度<1.28×10-5），Z字形光的强度比直光增加得更快，然后Z字形光开始发挥作用一个更重要的角色。相反，当吸收系数随着墨水的降低而降低时例如例如，相关浓度浓度 <1.28×10-5），字形光的强度比增加得更，然后z字形光发挥作用一个重要重要更更更更更更更 HI的角色。 И наоборот, когда коэффициент поглощения уменьшается с уменьшением концентрации чернил (например, сответствующая) концентрация < 1,28×10-5), интенсивность зигзагообразного света увеличивается быстрее, чем прямого, и тогда зигзагообразны й свет начинает играть более важную роль. ในทางกลับกัน เมื่อค่าสัมประสิทธิ์การดูดซับลดลงตามความเข้มข้นของหมึกที่ลดลง (เช่น ความเข้มข้นที่สอดคล้องกัน < 1.28×10-5) ความเข้มของแสงซิกแซกจะเพิ่มขึ้นเร็วกว่าแสงโดยตรง จากนั้นแสงซิกแซกจะเริ่มมีบทบาทสำคัญมากขึ้นตัวละครบทบาทดังนั้น เนื่องจากเส้นทางแสงแบบฟันเลื่อย (LOP » LC) จึงสามารถเพิ่ม AEF ได้มากกว่า 7.0สามารถรับลักษณะการส่งผ่านแสงที่แม่นยำของ MWC ได้โดยใช้ทฤษฎีโหมดท่อนำคลื่น
นอกจากการปรับปรุงเส้นทางออปติกแล้ว การสลับตัวอย่างที่รวดเร็วยังช่วยให้มีขีดจำกัดการตรวจจับที่ต่ำมากอีกด้วยเนื่องจาก MCC มีปริมาณน้อย (0.16 มล.) เวลาที่ต้องใช้ในการสลับและเปลี่ยนโซลูชันใน MCC อาจน้อยกว่า 20 วินาทีดังแสดงในรูปที่ 5 ค่าต่ำสุดที่ตรวจพบได้ของ AMWC (2.5 × 10–4) ต่ำกว่าค่าของ Acuvette (1.0 × 10–3) ถึง 4 เท่าการเปลี่ยนสารละลายที่ไหลอย่างรวดเร็วในแคปิลลารีช่วยลดผลกระทบของสัญญาณรบกวนของระบบ (เช่น การเลื่อนลอย) ต่อความแม่นยำของความแตกต่างของการดูดกลืนแสงเมื่อเทียบกับสารละลายกักเก็บในคิวเวตต์ตัวอย่างเช่นดังแสดงในรูปที่3(b)-(d), ΔV สามารถแยกแยะได้ง่ายจากสัญญาณดริฟต์เนื่องจากการสลับตัวอย่างรวดเร็วในแคพิลลารีปริมาตรขนาดเล็ก
ดังที่แสดงในตารางที่ 2 สารละลายกลูโคสที่ความเข้มข้นต่างๆ ถูกเตรียมขึ้นโดยใช้ DI H2O เป็นตัวทำละลายตัวอย่างที่ย้อมหรือไม่ถูกเตรียมโดยการผสมสารละลายกลูโคสหรือน้ำปราศจากไอออนกับสารละลายโครโมจีนิกของกลูโคสออกซิเดส (GOD) และเปอร์ออกซิเดส (POD) 37 ในอัตราส่วนปริมาตรคงที่ 3:1 ตามลำดับบนมะเดื่อ8 แสดงภาพถ่ายเชิงแสงของตัวอย่างที่ย้อมเก้าตัวอย่าง (S2-S10) ที่มีความเข้มข้นของกลูโคสตั้งแต่ 2.0 มิลลิโมลาร์ (ซ้าย) ถึง 5.12 นาโนโมลาร์ (ขวา)ความแดงลดลงตามความเข้มข้นของกลูโคสที่ลดลง
ผลลัพธ์ของการวัดตัวอย่างที่ 4, 9 และ 10 ด้วยโฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC แสดงในรูปที่9(ก)-(ค) ตามลำดับดังแสดงในรูป9(c) ค่า ΔV ที่วัดได้จะมีความเสถียรน้อยลงและเพิ่มขึ้นอย่างช้าๆ ระหว่างการวัดเนื่องจากสีของตัวทำปฏิกิริยา GOD-POD เอง (แม้จะไม่เติมน้ำตาลกลูโคส) จะค่อยๆ เปลี่ยนไปในแสงดังนั้น การวัด ΔV ที่ต่อเนื่องกันจึงไม่สามารถทำซ้ำได้สำหรับตัวอย่างที่มีความเข้มข้นของกลูโคสน้อยกว่า 5.12 nM (ตัวอย่างที่ 10) เนื่องจากเมื่อ ΔV มีค่าน้อยพอ ความไม่เสถียรของรีเอเจนต์ GOD-POD จึงไม่สามารถละเลยได้อีกต่อไปดังนั้น ขีดจำกัดในการตรวจจับสารละลายกลูโคสคือ 5.12 nM แม้ว่าค่า ΔV ที่สอดคล้องกัน (0.52 µV) จะมากกว่าค่าสัญญาณรบกวน (0.03 µV) มาก ซึ่งแสดงว่ายังสามารถตรวจจับ ΔV ขนาดเล็กได้ขีดจำกัดการตรวจจับนี้สามารถปรับปรุงเพิ่มเติมได้โดยใช้รีเอเจนต์ chromogenic ที่เสถียรมากขึ้น
(a) ผลการวัดสำหรับตัวอย่างที่ 4, (b) ตัวอย่างที่ 9 และ (c) ตัวอย่างที่ 10 โดยใช้โฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC
ค่าการดูดกลืนแสง AMWC สามารถคำนวณได้โดยใช้ค่า Vcolor, Vblank และ Vdark ที่วัดได้สำหรับเครื่องตรวจจับแสงที่ได้รับ 105 Vdark คือ -0.068 μVสามารถตั้งค่าการวัดสำหรับตัวอย่างทั้งหมดได้ในวัสดุเสริมสำหรับการเปรียบเทียบ ตัวอย่างกลูโคสยังถูกวัดด้วยสเปกโตรโฟโตมิเตอร์ และค่าการดูดกลืนแสงที่วัดได้ของ Acuvette ถึงขีดจำกัดการตรวจจับที่ 0.64 µM (ตัวอย่างที่ 7) ดังแสดงในรูปที่ 10
ความสัมพันธ์ระหว่างค่าการดูดกลืนแสงและความเข้มข้นแสดงในรูปที่ 11 ด้วยโฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC ทำให้ขีดจำกัดการตรวจจับดีขึ้น 125 เท่าเมื่อเทียบกับสเปกโตรโฟโตมิเตอร์แบบคิวเวตต์การปรับปรุงนี้ต่ำกว่าการทดสอบหมึกสีแดงเนื่องจากความเสถียรต่ำของรีเอเจนต์ GOD-PODนอกจากนี้ยังสังเกตเห็นการเพิ่มขึ้นของค่าการดูดกลืนแสงแบบไม่เชิงเส้นที่ความเข้มข้นต่ำ
โฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC ได้รับการพัฒนาขึ้นเพื่อการตรวจจับตัวอย่างของเหลวที่มีความไวสูงเป็นพิเศษเส้นทางแสงสามารถเพิ่มขึ้นอย่างมาก และยาวกว่าความยาวทางกายภาพของ MWC มาก เนื่องจากแสงที่กระจัดกระจายโดยผนังด้านข้างโลหะเรียบที่เป็นลูกฟูกสามารถบรรจุอยู่ภายในเส้นเลือดฝอยโดยไม่คำนึงถึงมุมตกกระทบความเข้มข้นที่ต่ำถึง 5.12 นาโนโมลาร์สามารถทำได้โดยใช้รีเอเจนต์ GOD-POD แบบเดิม ต้องขอบคุณการขยายออปติคัลแบบไม่เชิงเส้นใหม่และการสลับตัวอย่างที่รวดเร็วและการตรวจจับกลูโคสโฟโตมิเตอร์ขนาดกะทัดรัดและราคาไม่แพงนี้จะใช้กันอย่างแพร่หลายในด้านวิทยาศาสตร์เพื่อชีวิตและการตรวจสอบด้านสิ่งแวดล้อมสำหรับการวิเคราะห์ร่องรอย
ดังที่แสดงในรูปที่ 1 โฟโตมิเตอร์ที่ใช้ MWC ประกอบด้วย MWC ยาว 7 ซม. (เส้นผ่านศูนย์กลางภายใน 1.7 มม. เส้นผ่านศูนย์กลางภายนอก 3.18 มม. พื้นผิวด้านในขัดไฟฟ้าระดับ EP, ฝอยสแตนเลส SUS316L), LED ความยาวคลื่น 505 นาโนเมตร (Thorlabs M505F1) และเลนส์ (ลำแสงแผ่กระจายประมาณ 6.6 องศา), เครื่องตรวจจับอัตราขยายแบบแปรผัน (Thorlabs PDB450C) และขั้วต่อ T สองตัว สำหรับการสื่อสารด้วยแสงและของเหลวเข้า/ออกคอนเนคเตอร์ T ทำขึ้นโดยการเชื่อมแผ่นควอตซ์ใสกับท่อ PMMA ซึ่งท่อ MWC และ Peek (0.72 มม. ID, 1.6 มม. OD, Vici Valco Corp.) ถูกเสียบแน่นและติดกาววาล์วสามทางที่เชื่อมต่อกับท่อทางเข้าของ Pike ใช้เพื่อสลับตัวอย่างที่เข้ามาเครื่องตรวจจับแสงสามารถแปลงพลังงานออปติก P ที่ได้รับเป็นสัญญาณแรงดันไฟฟ้าแบบขยาย N×V (โดยที่ V/P = 1.0 V/W ที่ 1550 นาโนเมตร เกน N สามารถปรับได้ด้วยตนเองในช่วง 103-107)เพื่อความสั้น จะใช้ V แทน N×V เป็นสัญญาณเอาต์พุต
ในการเปรียบเทียบ สเปกโตรโฟโตมิเตอร์เชิงพาณิชย์ (Agilent Technologies Cary 300 series พร้อม R928 High Efficiency Photomultiplier) พร้อมเซลล์คิวเวตต์ขนาด 1.0 ซม. ยังใช้ในการวัดค่าการดูดกลืนแสงของตัวอย่างของเหลว
พื้นผิวด้านในของรอยตัด MWC ได้รับการตรวจสอบโดยใช้ตัวสร้างโปรไฟล์พื้นผิวออปติคอล (ZYGO New View 5022) ที่มีความละเอียดแนวตั้งและด้านข้างที่ 0.1 นาโนเมตร และ 0.11 ไมโครเมตร ตามลำดับ
สารเคมีทั้งหมด (เกรดวิเคราะห์ ไม่มีการทำให้บริสุทธิ์เพิ่มเติม) ซื้อจาก Sichuan Chuangke Biotechnology Co., Ltd ชุดทดสอบกลูโคสประกอบด้วยกลูโคสออกซิเดส (GOD) เปอร์ออกซิเดส (POD) 4-อะมิโนแอนติไพรีน และฟีนอล เป็นต้น สารละลายโครโมจีนิกเตรียมด้วยวิธี GOD-POD 37 ตามปกติ
ดังที่แสดงในตารางที่ 2 สารละลายกลูโคสที่ความเข้มข้นต่างๆ ถูกเตรียมขึ้นโดยใช้ DI H2O เป็นตัวเจือจางโดยใช้วิธีการเจือจางแบบอนุกรม (ดูรายละเอียดในวัสดุเสริม)เตรียมตัวอย่างที่เปื้อนหรือเปล่าโดยการผสมสารละลายกลูโคสหรือน้ำปราศจากไอออนกับสารละลายโครโมจีนิกในอัตราส่วนปริมาตรคงที่ 3:1 ตามลำดับตัวอย่างทั้งหมดถูกเก็บไว้ที่อุณหภูมิ 37°C โดยป้องกันแสงเป็นเวลา 10 นาทีก่อนการวัดในวิธี GOD-POD ตัวอย่างที่ย้อมจะเปลี่ยนเป็นสีแดงโดยมีค่าการดูดซึมสูงสุดที่ 505 นาโนเมตร และการดูดซึมเกือบจะเป็นสัดส่วนกับความเข้มข้นของกลูโคส
ดังแสดงในตารางที่ 1 ชุดสารละลายหมึกสีแดง (Ostrich Ink Co., Ltd., Tianjin, China) ถูกเตรียมโดยวิธีการเจือจางแบบอนุกรมโดยใช้ DI H2O เป็นตัวทำละลาย
วิธีอ้างอิงบทความนี้: Bai, M. et al.โฟโตมิเตอร์ขนาดกะทัดรัดที่ใช้ท่อนำคลื่นโลหะฝอย: สำหรับการวัดความเข้มข้นระดับนาโนโมลาร์ของกลูโคสวิทยาศาสตร์.5, 10476. ดอย: 10.1038/srep10476 (2015).
Dress, P. & Franke, H. เพิ่มความแม่นยำของการวิเคราะห์ของเหลวและการควบคุมค่า pH โดยใช้ท่อนำคลื่นแกนของเหลว Dress, P. & Franke, H. เพิ่มความแม่นยำของการวิเคราะห์ของเหลวและการควบคุมค่า pH โดยใช้ท่อนำคลื่นแกนของเหลวDress, P. และ Franke, H. การปรับปรุงความแม่นยำของการวิเคราะห์ของเหลวและการควบคุมค่า pH ด้วยท่อนำคลื่นแกนของเหลว Dress, P. & Franke, H. 使用液芯波导提高液体分析和pH 值控制的准确性。 Dress, P. & Franke, H. 使用液芯波导提高液体分析和pHDress, P. และ Franke, H. การปรับปรุงความแม่นยำของการวิเคราะห์ของเหลวและการควบคุมค่า pH โดยใช้ท่อนำคลื่นแกนของเหลวเปลี่ยนไปใช้วิทยาศาสตร์เมตร.68, 2167–2171 (2540).
Li, QP, Zhang, J. -Z., Millero, FJ & Hansell, DA การวัดสีอย่างต่อเนื่องของแอมโมเนียมร่องรอยในน้ำทะเลด้วยเซลล์หลอดเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลวแบบเส้นทางยาว Li, QP, Zhang, J.-Z., Millero, FJ & Hansell, DA การหาค่าสีอย่างต่อเนื่องของแอมโมเนียมร่องรอยในน้ำทะเลด้วยเซลล์เส้นเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลวแบบเส้นทางยาวLee, KP, Zhang, J.-Z., Millero, FJ และ Hansel, DA การกำหนดสีอย่างต่อเนื่องของปริมาณแอมโมเนียมในน้ำทะเลโดยใช้เซลล์ฝอยที่มีท่อนำคลื่นของเหลว Li, QP, Zhang, J. -Z., Millero, FJ & Hansell, DA 用长程液体波导毛细管连续比色测定海水中的痕量铵。 Li, QP, Zhang, J.-Z., Millero, FJ & Hansell, DALee, KP, Zhang, J.-Z., Millero, FJ และ Hansel, DA การกำหนดสีอย่างต่อเนื่องของปริมาณแอมโมเนียมที่ติดตามในน้ำทะเลโดยใช้เส้นเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลวช่วงยาวเคมีเดือนมีนาคม.96, 73–85 (2548).
Páscoa, RNMJ, Tóth, IV & Rangel, AOSS ทบทวนเกี่ยวกับการประยุกต์ใช้เซลล์แคพิลลารีท่อนำคลื่นของเหลวในเทคนิคการวิเคราะห์การไหลเพื่อเพิ่มความไวของวิธีการตรวจจับทางสเปกโทรสโกปีล่าสุด Páscoa, RNMJ, Tóth, IV & Rangel, AOSS ทบทวนเกี่ยวกับการประยุกต์ใช้เซลล์แคพิลลารีท่อนำคลื่นของเหลวในเทคนิคการวิเคราะห์การไหลเพื่อเพิ่มความไวของวิธีการตรวจจับทางสเปกโทรสโกปีล่าสุดPascoa, RNMJ, Toth, IV และ Rangel, AOSS การทบทวนการใช้งานล่าสุดของเซลล์หลอดเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลวในเทคนิคการวิเคราะห์การไหลเพื่อปรับปรุงความไวของวิธีการตรวจจับทางสเปกโทรสโกปี Páscoa, RNMJ, Tóth, IV & Rangel, AOSS方法的灵敏度。 Páscoa, rnmj, tóth, IV & rangel, aoss 。。 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵灵敏度 灵敏度 灵敏度 灵敏度Pascoa, RNMJ, Toth, IV และ Rangel, AOSS การทบทวนการประยุกต์ใช้ล่าสุดของเซลล์หลอดเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลวในวิธีการวิเคราะห์แบบโฟลว์เพื่อเพิ่มความไวของวิธีการตรวจจับทางสเปกโทรสโกปีทวารหนักชิม.พระราชบัญญัติ 739, 1-13 (2012)
Wen, T., Gao, J., Zhang, J., Bian, B. & Shen, J. การตรวจสอบความหนาของฟิล์ม Ag, AgI ในเส้นเลือดฝอยสำหรับท่อนำคลื่นกลวง Wen, T., Gao, J., Zhang, J., Bian, B. & Shen, J. การตรวจสอบความหนาของฟิล์ม Ag, AgI ในเส้นเลือดฝอยสำหรับท่อนำคลื่นกลวงWen T., Gao J., Zhang J., Bian B. และ Shen J. การตรวจสอบความหนาของฟิล์ม Ag, AgI ในเส้นเลือดฝอยสำหรับท่อนำคลื่นกลวง Wen, T., Gao, J., Zhang, J., Bian, B. & Shen, J. 中空波导毛细管中Ag、AgI 薄膜厚度的研究。 Wen, T., Gao, J., Zhang, J., Bian, B. & Shen, J. วิจัยเกี่ยวกับความหนาของฟิล์มบางของ Ag และ AgI ในท่ออากาศWen T., Gao J., Zhang J., Bian B. และ Shen J. การตรวจสอบความหนาของฟิล์มบาง Ag, AgI ในเส้นเลือดฝอยท่อนำคลื่นกลวงฟิสิกส์อินฟราเรดเทคโนโลยี 42, 501–508 (2544)
Gimbert, LJ, Haygarth, PM & Worsfold, PJ การหาค่าความเข้มข้นของฟอสเฟตระดับนาโนโมลาร์ในน้ำธรรมชาติโดยใช้การฉีดโฟลว์ที่มีเซลล์แคพิลลารีท่อนำคลื่นของเหลวที่มีความยาวเส้นทางยาวและการตรวจจับสเปกโตรโฟโตเมตริกแบบโซลิดสเตต Gimbert, LJ, Haygarth, PM & Worsfold, PJ การหาค่าความเข้มข้นของฟอสเฟตระดับนาโนโมลาร์ในน้ำธรรมชาติโดยใช้การฉีดโฟลว์ที่มีเซลล์แคพิลลารีท่อนำคลื่นของเหลวที่มีความยาวเส้นทางยาวและการตรวจจับสเปกโตรโฟโตเมตริกแบบโซลิดสเตตGimbert, LJ, Haygarth, PM และ Worsfold, PJ การหาความเข้มข้นของฟอสเฟตนาโนโมลาร์ในน้ำธรรมชาติโดยใช้การฉีดโฟลว์กับเซลล์หลอดเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลวและการตรวจจับสเปกโตรโฟโตเมตรีสถานะของแข็ง Gimbert, LJ, Haygarth, PM & Worsfold, PJ尔浓度的磷酸盐。 Gimbert, LJ, Haygarth, PM & Worsfold, PJ การหาค่าความเข้มข้นของฟอสเฟตในน้ำธรรมชาติโดยใช้กระบอกฉีดของเหลวและท่อแคพิลลารีท่อนำคลื่นของเหลวช่วงยาวGimbert, LJ, Haygarth, PM และ Worsfold, PJ การหาค่านาโนโมลาร์ฟอสเฟตในน้ำธรรมชาติโดยใช้การฉีดโฟลว์และท่อนำคลื่นฝอยที่มีเส้นทางแสงยาวและการตรวจจับสเปกโตรโฟโตเมตริกแบบโซลิดสเตตทารันทา 71, 1624–1628 (2550).
Belz, M. , Dress, P. , Sukhitskiy, A. & Liu, S. เชิงเส้นและความยาวแสงที่มีประสิทธิภาพของเซลล์เส้นเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลว Belz, M. , Dress, P. , Sukhitskiy, A. & Liu, S. เชิงเส้นและความยาวแสงที่มีประสิทธิภาพของเซลล์เส้นเลือดฝอยท่อนำคลื่นของเหลวBelz M. , Dress P. , Suhitsky A. และ Liu S. เชิงเส้นและความยาวเส้นทางแสงที่มีประสิทธิภาพในท่อนำคลื่นของเหลวในเซลล์เส้นเลือดฝอย Belz, M., Dress, P., Sukhitskiy, A. & Liu, S. 液体波导毛细管细胞的线性和有效光程长度。 Belz, M. , Dress, P. , Sukhitskiy, A. & Liu, S. ความเป็นเชิงเส้นและความยาวที่มีประสิทธิภาพของน้ำของเหลวBelz M. , Dress P. , Suhitsky A. และ Liu S. เชิงเส้นและความยาวเส้นทางแสงที่มีประสิทธิภาพในคลื่นของเหลวของเซลล์เส้นเลือดฝอยSPIE 3856, 271–281 (1999)
Dallas, T. & Dasgupta, PK Light at the end of the tunnel: การใช้งานเชิงวิเคราะห์ล่าสุดของท่อนำคลื่นแกนของเหลว Dallas, T. & Dasgupta, PK Light at the end of the tunnel: การใช้งานเชิงวิเคราะห์ล่าสุดของท่อนำคลื่นแกนของเหลวDallas, T. และ Dasgupta, PK Light ที่ปลายอุโมงค์: การใช้งานเชิงวิเคราะห์ล่าสุดของท่อนำคลื่นแกนเหลว Dallas, T. & Dasgupta, PK แสงสว่างที่ปลายอุโมงค์：液芯波导的最新分析应用。 Dallas, T. & Dasgupta, PK แสงสว่างที่ปลายอุโมงค์：液芯波导的最新分析应用。Dallas, T. และ Dasgupta, PK Light ที่ปลายอุโมงค์: แอปพลิเคชันการวิเคราะห์ล่าสุดของท่อนำคลื่นแกนเหลวTraC การวิเคราะห์แนวโน้มเคมี.23, 385–392 (2547).
Ellis, PS, Gentle, BS, Grace, MR & McKelvie, ID เซลล์ตรวจจับโฟโตเมตริกแบบสะท้อนกลับภายในที่หลากหลายสำหรับการวิเคราะห์การไหล Ellis, PS, Gentle, BS, Grace, MR & McKelvie, ID เซลล์ตรวจจับโฟโตเมตริกแบบสะท้อนกลับภายในที่หลากหลายสำหรับการวิเคราะห์การไหลEllis, PS, Gentle, BS, Grace, MR และ McKelvey, ID Universal เซลล์สะท้อนภายในแบบโฟโตเมตริกทั้งหมดสำหรับการวิเคราะห์การไหล Ellis, PS, Gentle, BS, Grace, MR & McKelvie, ID 用于流量分析的多功能全内反射光度检测池。 Ellis, PS, Gentle, BS, Grace, MR & McKelvie, IDEllis, PS, Gentle, BS, Grace, MR และ McKelvey, เซลล์โฟโตเมตริก ID Universal TIR สำหรับการวิเคราะห์การไหลทารันทา 79, 830–835 (2552).
Ellis, PS, Lyddy-Meaney, AJ, Worsfold, PJ & McKelvie, ID Multi-reflection photometric flow cell สำหรับใช้ในการวิเคราะห์การไหลของน้ำในปากแม่น้ำ Ellis, PS, Lyddy-Meaney, AJ, Worsfold, PJ & McKelvie, ID Multi-reflection photometric flow cell สำหรับใช้ในการวิเคราะห์การไหลของน้ำในปากแม่น้ำEllis, PS, Liddy-Minnie, AJ, Worsfold, PJ และ McKelvey, ID โฟลว์เซลล์แบบหลายแสงสะท้อนสำหรับใช้ในการวิเคราะห์การไหลของน้ำในปากแม่น้ำ Ellis, PS, Lyddy-Meaney, AJ, Worsfold, PJ & McKelvie, ID 多反射光度流动池，用于河口水域的流动注入分析。 Ellis, PS, Lyddy-Meaney, AJ, Worsfold, PJ และ McKelvie, IDEllis, PS, Liddy-Minnie, AJ, Worsfold, PJ และ McKelvey, ID โฟลว์เซลล์โฟโตเมตริกแบบหลายแสงสะท้อนสำหรับการวิเคราะห์การฉีดโฟลว์ในน้ำปากแม่น้ำทวารหนัก ชิม.พระราชบัญญัติ 499, 81-89 (2546).
Pan, J. -Z., Yao, B. & Fang, Q. โฟโตมิเตอร์แบบมือถือขึ้นอยู่กับการตรวจจับการดูดกลืนของท่อนำคลื่นแกนของเหลวสำหรับตัวอย่างขนาดนาโนลิตร Pan, J.-Z., Yao, B. & Fang, Q. โฟโตมิเตอร์แบบมือถือขึ้นอยู่กับการตรวจจับการดูดกลืนของท่อนำคลื่นแกนของเหลวสำหรับตัวอย่างขนาดนาโนลิตรPan, J.-Z., Yao, B. และ Fang, K. โฟโตมิเตอร์แบบมือถือที่ใช้การตรวจจับการดูดกลืนความยาวคลื่นแกนของเหลวสำหรับตัวอย่างระดับนาโนลิตร Pan, J. -Z., Yao, B. & Fang, Q. 基于液芯波导吸收检测的纳升级样品手持光度计。 Pan, J.-Z., Yao, B. & Fang, Q. อ้างอิงจาก 液芯波波水水水油法的纳法手手手持光度计。Pan, J.-Z., Yao, B. และ Fang, K. โฟโตมิเตอร์แบบมือถือพร้อมตัวอย่างระดับนาโนที่อิงจากการตรวจจับการดูดกลืนในคลื่นแกนของเหลวทวารหนักเคมี82, 3394–3398 (2553).
Zhang, J.-Z.เพิ่มความไวของการวิเคราะห์การไหลของการฉีดโดยใช้เซลล์การไหลของเส้นเลือดฝอยที่มีเส้นทางแสงยาวสำหรับการตรวจจับสเปกโตรโฟโตเมตริกทวารหนักวิทยาศาสตร์.22, 57–60 (2549).
D'Sa, EJ & Steward, RG Liquid capillary waveguide ประยุกต์ใช้ในการดูดกลืนแสงสเปกโทรสโกปี (ตอบกลับความคิดเห็นโดย Byrne และ Kaltenbacher) D'Sa, EJ & Steward, RG Liquid capillary waveguide ประยุกต์ใช้ในการดูดกลืนแสงสเปกโทรสโกปี (ตอบกลับความคิดเห็นโดย Byrne และ Kaltenbacher)D'Sa, EJ และ Steward, RG การประยุกต์ใช้ท่อนำคลื่นเส้นเลือดฝอยเหลวในสเปกโทรสโกปีแบบดูดกลืน (ตอบกลับความคิดเห็นโดย Byrne และ Kaltenbacher) D'Sa, EJ & Steward, RG 液体毛细管波导在吸收光谱中的应用（回复Byrne 和Kaltenbacher 的评论）。 D'Sa, EJ & Steward, RG การประยุกต์ใช้สเปกตรัมการดูดซึมของเหลว 毛绿波波对在 (回复Byrne和Kaltenbacher的评论)D'Sa, EJ และ Steward, RG ท่อนำคลื่นเส้นเลือดฝอยเหลวสำหรับสเปกโทรสโกปีแบบดูดกลืน (ตามความคิดเห็นของ Byrne และ Kaltenbacher)ลิโมนอลนักสมุทรศาสตร์.46, 742–745 (2544).
Khijwania, SK & Gupta, BD ไฟเบอร์ออปติกเซ็นเซอร์การดูดกลืนฟิลด์แบบระเหย: ผลกระทบของพารามิเตอร์ไฟเบอร์และรูปทรงเรขาคณิตของโพรบ Khijwania, SK & Gupta, BD ไฟเบอร์ออปติกเซ็นเซอร์การดูดกลืนฟิลด์แบบระเหย: ผลกระทบของพารามิเตอร์ไฟเบอร์และรูปทรงเรขาคณิตของโพรบHijvania, SK และ Gupta, BD Fiber Optic Evanescent Field Absorption Sensor: อิทธิพลของ Fiber Parameters และ Probe Geometry Khijwania, SK & Gupta, BD 光纤倏逝场吸收传感器：光纤参数和探头几何形状的影响。 Khijwania, SK & คุปตะ, BDHijvania, SK และ Gupta, BD Evanescent เซ็นเซอร์ไฟเบอร์ออปติกแบบดูดกลืนสนาม: อิทธิพลของพารามิเตอร์ไฟเบอร์และรูปทรงเรขาคณิตของโพรบออพติกส์และควอนตัมอิเล็กทรอนิกส์ 31, 625–636 (1999)
Biedrzycki, S., Buric, MP, Falk, J. & Woodruff, SD เอาต์พุตเชิงมุมของเซ็นเซอร์ Raman ท่อนำคลื่นที่มีเส้นโลหะกลวง Biedrzycki, S., Buric, MP, Falk, J. & Woodruff, SD เอาต์พุตเชิงมุมของเซ็นเซอร์ Raman ท่อนำคลื่นที่มีเส้นโลหะกลวงBedjitsky, S., Burich, MP, Falk, J. และ Woodruff, SD เอาต์พุตเชิงมุมของเซ็นเซอร์ Raman ท่อนำคลื่นกลวงพร้อมซับในโลหะ Biedrzycki, S., Buric, MP, Falk, J. & Woodruff, SD 空心金属内衬波导拉曼传感器的角输出。 Biedrzycki, S., Buric, MP, Falk, J. & Woodruff, SDBedjitsky, S., Burich, MP, Falk, J. และ Woodruff, SD เอาต์พุตเชิงมุมของเซ็นเซอร์ Raman พร้อมท่อนำคลื่นโลหะเปลือยการสมัครเลือก 51 พ.ศ. 2566-2568 (พ.ศ. 2555)
Harrington, JA ภาพรวมของท่อนำคลื่นกลวงสำหรับการส่ง IRการรวมเส้นใยเลือก.19, 211–227 (2543).