Nature.com saytiga tashrif buyurganingiz uchun tashakkur. Siz foydalanayotgan brauzer versiyasi CSS-ni cheklangan darajada qo‘llab-quvvatlaydi. Eng yaxshi tajriba uchun yangilangan brauzerdan foydalanishni tavsiya qilamiz (yoki Internet Explorer-da moslik rejimini o‘chirib qo‘ying). Ayni paytda qo‘llab-quvvatlashning davom etishini ta’minlash uchun biz saytni uslublar va JavaScript-larsiz ko‘rsatamiz.
Tajribalar to'rtta egilgan silindrsimon novdalarning ko'ndalang chiziqlari bilan to'sib qo'yilgan to'rtburchaklar kanalda o'tkazildi.Stepaning markaziy yuzasidagi bosim va kanal bo'ylab bosimning tushishi novdaning egilish burchagini o'zgartirish orqali o'lchandi.Uch xil diametrli novda majmuasi sinovdan o'tkazildi.O'lchov natijalari impulsning saqlanish printsipi va yarim o'lchovli o'lchovlar hosil qiluvchi o'lchov parametrlari yordamida tahlil qilinadi. tizimning kritik joylaridagi bosimni novdaning xarakteristik o'lchamlari bilan bog'laydiganlar. Mustaqillik printsipi turli joylarda bosimni tavsiflovchi Eyler raqamlarining ko'pchiligi uchun amal qilishi aniqlangan, ya'ni agar bosim sterjenga normal bo'lgan kirish tezligi proyeksiyasidan foydalangan holda o'lchovsiz bo'lsa, to'plam egilish burchagiga bog'liq emas.Olingan yarim empirik korrelyatsiya shunga o'xshash gidravlikani loyihalash uchun ishlatilishi mumkin.
Ko'pgina issiqlik va massa uzatish moslamalari modullar, kanallar yoki hujayralar to'plamidan iborat bo'lib, ular orqali suyuqliklar novdalar, tamponlar, qo'shimchalar va boshqalar kabi ko'proq yoki kamroq murakkab ichki tuzilmalarda o'tadi. Yaqinda ichki bosimning taqsimlanishi va murakkab ichki qismlardagi kuchlarni modulning umumiy bosimining pasayishi bilan bog'laydigan mexanizmlarni yaxshiroq tushunishga qiziqish yangilandi. raqamli simulyatsiyalar uchun al imkoniyatlar va qurilmalarni kichraytirish ortib bormoqda.Bosimning ichki taqsimoti va yo'qotishlarining so'nggi eksperimental tadqiqotlari turli shakldagi qovurg'alar 1, elektrokimyoviy reaktor hujayralari 2, kapillyar siqilish 3 va panjara ramka materiallari bilan qo'pollashtirilgan kanallarni o'z ichiga oladi.
Eng keng tarqalgan ichki tuzilmalar, shubhasiz, birlik modullari orqali silindrsimon novdalar bo'lib, ular o'ralgan yoki izolyatsiya qilingan.Issiqlik almashtirgichlarda bu konfiguratsiya qobiq tomonida odatiy hisoblanadi.Shell tomonidagi bosimning pasayishi bug 'generatorlari, kondensatorlar va evaporatatorlar kabi issiqlik almashtirgichlarning dizayni bilan bog'liq.Yaqinda o'tkazilgan tadqiqotda Vang va boshqalar.5 tayoqlarning tandem konfiguratsiyasida qayta biriktirish va qo'shma ajralish oqimi holatini topdi.Liu va boshq.6 turli moyillik burchaklariga ega bo'lgan o'rnatilgan er-xotin U shaklidagi trubka to'plamlari bilan to'rtburchaklar kanallarda bosimning pasayishini o'lchadi va g'ovakli muhitlar bilan novda to'plamlarini simulyatsiya qiluvchi raqamli modelni kalibrlash.
Kutilganidek, silindrli qatlamning gidravlik ishlashiga ta'sir qiluvchi bir qator konfiguratsiya omillari mavjud: joylashuv turi (masalan, stadlangan yoki in-line), nisbiy o'lchamlar (masalan, qadam, diametr, uzunlik) va moyillik burchagi va boshqalar. Bir nechta mualliflar dizaynlarni boshqarish uchun o'lchovsiz mezonlarni topishga e'tibor qaratdilar.7 103 dan 104 gacha bo'lgan tandem va stagger massivlar va Reynolds raqamlaridan foydalangan holda nazorat parametri sifatida birlik katak uzunligidan foydalangan holda samarali g'ovaklik modelini taklif qildi.9 yaw havo oqimida silindrsimon novda atrofida devor bosimining taqsimlanishini o'rgandi.Mityakov va boshqalar.10 stereo PIV.Alam va boshqalardan foydalangan holda egilgan silindrdan keyin tezlik maydonini chizdi.11 Reynolds soni va geometrik nisbatning vorteks to'kilishiga ta'siriga e'tibor qaratgan holda tandem tsilindrlarini keng qamrovli o'rganishdi. Ular beshta holatni, ya'ni qulflash, intervalgacha qulflash, qulflanmagan, subharmonik qulflash va kesish qatlamini qayta biriktirish holatlarini aniqlay oldilar. nders.
Umuman olganda, birlik hujayraning gidravlik ishlashi ichki strukturaning konfiguratsiyasi va geometriyasiga bog'liq bo'lishi kutiladi, odatda maxsus eksperimental o'lchovlarning empirik korrelyatsiyasi bilan aniqlanadi. Davriy komponentlardan tashkil topgan ko'plab qurilmalarda oqim naqshlari har bir hujayrada takrorlanadi va shuning uchun vakil hujayralar bilan bog'liq ma'lumotlardan umumiy gidravlik modellarning umumiy tuzilishini ifodalash uchun foydalanish mumkin. Qo'llaniladigan saqlash tamoyillari ko'pincha kamaytirilishi mumkin. Odatiy misol - teshik plitasi uchun tushirish tenglamasi 15. Eğimli novdalarning alohida holatida, cheklangan yoki ochiq oqimda bo'ladimi, qiziqarli mezon adabiyotda tez-tez keltirilgan va dizaynerlar tomonidan qo'llaniladigan dominant gidravlik kattalik (masalan, bosimning pasayishi, oqimning kuchlanishi, oqim komponentining chastotasiga bog'liqlik) hisoblanadi. silindr o'qi. Bu ko'pincha mustaqillik printsipi deb ataladi va oqim dinamikasi, birinchi navbatda, oqimning normal komponenti tomonidan boshqariladi va silindr o'qi bilan tekislangan eksenel komponentning ta'siri ahamiyatsiz ekanligini taxmin qiladi. Garchi adabiyotda ushbu mezonning haqiqiylik diapazoni bo'yicha konsensus mavjud bo'lmasa-da, u ko'p hollarda ko'p hollarda korreliyaviy tadqiqotlar bo'yicha foydali tajribalarni beradi. mustaqil printsipning haqiqiyligiga vorteksdan kelib chiqqan tebranish16 va bir fazali va ikki fazali o'rtacha tortishish 417 kiradi.
Ushbu ishda to'rtta eğimli silindrsimon novda ko'ndalang chiziqli kanalda ichki bosim va bosimning pasayishini o'rganish natijalari keltirilgan. Nishab burchagini o'zgartirib, turli diametrli uchta novda majmuasini o'lchash. Umumiy maqsad novda yuzasida bosim taqsimoti bilan bog'liq bo'lgan mexanizmni tadqiq qilishdir. Mustaqillik printsipining to'g'riligini baholash uchun impulsning saqlanishi. Nihoyat, o'xshash gidravlik qurilmalarni loyihalash uchun ishlatilishi mumkin bo'lgan o'lchovsiz yarim empirik korrelyatsiyalar hosil bo'ladi.
Tajriba qurilmasi eksenel fan tomonidan ta'minlangan havo oqimini qabul qiluvchi to'rtburchaklar shaklidagi sinov qismidan iborat edi. Sinov bo'limi 1e-rasmda ko'rsatilganidek, kanal devorlariga o'rnatilgan ikkita parallel markaziy rod va ikkita yarim roddan iborat bo'lgan birlikdan iborat bo'lib, barchasi bir xil diametrga ega. 1a-e-rasmlarda eksperimental o'rnatishning har bir qismining batafsil geometriyasi va o'lchamlari ko'rsatilgan.
a Kirish qismi (uzunligi mm). Openscad 2021.01, openscad.org.Asosiy test qismi (uzunligi mm) yordamida b yarating. Openscad 2021.01 bilan yaratilgan, openscad.org Asosiy test qismining kesma ko‘rinishi (uzunligi mm). Openscad 2021.01 yordamida yaratilgan. ).Openscad 2021.01 bilan yaratilgan, openscad.org testlar bo‘limining kengaytirilgan ko‘rinishi e. Openscad 2021.01 bilan yaratilgan, openscad.org.
Turli diametrli novdalarning uchta to'plami sinovdan o'tkazildi. 1-jadvalda har bir holatning geometrik xarakteristikalari keltirilgan. Rodlar oqim yo'nalishiga nisbatan burchaklari 90 ° dan 30 ° gacha bo'lishi uchun o'rnatiladi (1b va 3-rasmlar). Barcha novdalar zanglamaydigan po'latdan yasalgan va ular orasidagi masofa bir xil bo'lgan mahkamlagichlar orasidagi masofani ushlab turish uchun sinovdan tashqarida joylashgan rodlar orasidagi masofa bir xil bo'ladi. .
Sinov uchastkasining kirish oqimi tezligi 2-rasmda ko'rsatilganidek, kalibrlangan venturi tomonidan o'lchandi va DP Cell Honeywell SCX yordamida nazorat qilindi. Sinov qismining chiqish joyidagi suyuqlik harorati PT100 termometri bilan o'lchandi va 45±1 °C da nazorat qilindi. Tezlikning tekis taqsimlanishini ta'minlash va oqim oqimining uch darajasida oqim tezligini kamaytirish uchun suv oqimining kuchlanish darajasini pasaytirish kerak. metall ekranlar.Oxirgi ekran va novda o'rtasida taxminan 4 gidravlik diametrli cho'kish masofasi ishlatilgan va chiqish uzunligi 11 gidravlik diametrga teng edi.
Venturi trubasining sxematik diagrammasi kirish oqimi tezligini o'lchash uchun ishlatiladi (uzunligi millimetrda). Openscad 2021.01, openscad.org bilan yaratilgan.
Sinov uchastkasining o'rta tekisligida 0,5 mm bosimli kran yordamida markaziy rodning yuzlaridan biridagi bosimni kuzatib boring.Kran diametri 5 ° burchak oralig'iga to'g'ri keladi;shuning uchun burchak aniqligi taxminan 2 ° dir. Nazorat qilingan novda o'z o'qi atrofida aylantirilishi mumkin, 3-rasmda ko'rsatilganidek. Rod yuzasi bosimi va sinov qismiga kirishdagi bosim o'rtasidagi farq differentsial DP Cell Honeywell SCX seriyasi bilan o'lchanadi. Bu bosim farqi har bir novda joylashuvi uchun o'lchanadi, o'zgaruvchan oqim tezligi va burchagi \\tha, ).
oqim sozlamalari.Kanal devorlari kulrang rangda ko'rsatilgan. Oqim chapdan o'ngga oqadi va novda tomonidan bloklanadi. "A" ko'rinishi novda o'qiga perpendikulyar ekanligiga e'tibor bering.Tashqi novdalar lateral kanal devorlariga yarim ko'milgan. Nishab burchagini o'lchash uchun transportyor ishlatiladi \(\alpha ochiq \\C0.0.1cad. 0.0.0.0.1000000000000000000000000000000000/000000000).
Tajribaning maqsadi kanal kirishlari orasidagi bosimning pasayishini va turli azimutlar va pastliklar uchun \(\teta\) va \(\alfa\) markaziy novda yuzasidagi bosimni o'lchash va izohlashdan iborat. Natijalarni umumlashtirish uchun differentsial bosim Eyler raqami sifatida o'lchovsiz shaklda ifodalanadi:
Bu erda \(\rho \) - suyuqlik zichligi, \({u}_{i}\) - kirishning o'rtacha tezligi, \({p}_{i}\) - kirish bosimi va \({p }_{ w}\) - novda devoridagi ma'lum bir nuqtadagi bosim. Kirish tezligi klapanning ochilish oralig'ining uch xil oralig'ida o'rnatiladi velet60m dan boshlab natijada aniqlanadi. /s, kanal Reynolds raqamiga mos keladi, \(Re\ekviv {u}_{i}H/\nu \) (bu yerda \(H\) - kanal balandligi va \(\nu \) kinematik yopishqoqlik) 40 000 dan 67 000 gacha. Rod Reynolds soni (\(Re\u) 0 dan {u}_{nu)v 5 gacha. 500.Venturida qayd etilgan signallarning nisbiy standart og'ishi bilan hisoblangan turbulentlik intensivligi o'rtacha 5% ni tashkil qiladi.
4-rasmda \({Eu}_{w}\) ning azimut burchagi \(\teta \) bilan bog'liqligi ko'rsatilgan, \(\alfa \) = 30°, 50° va 70° ga teng. .T ga umumiy bog'liqlik aylana to'siqning perimetri atrofidagi devor bosimining odatiy tendentsiyasiga mos keladi. Oqimga qaragan burchaklarda, ya'ni th 0 dan 90 ° gacha, novda devorining bosimi pasayadi va 90 ° da minimal darajaga etadi, bu novdalar orasidagi bo'shliqqa to'g'ri keladi, bu erda oqim tezligi 9D dan yuqori bo'lgan bosim maydoniga to'g'ri keladi. 100 ° gacha, shundan so'ng novda devorining orqa chegara qatlamining ajralishi tufayli bosim bir xil bo'lib qoladi.Minimal bosim burchagida hech qanday o'zgarish yo'qligiga e'tibor bering, bu esa qo'shni kesish qatlamlaridan mumkin bo'lgan buzilishlar, masalan, Coanda effektlari ikkinchi darajali ekanligini ko'rsatadi.
Turli egilish burchaklari va novda diametrlari uchun novda atrofidagi devorning Eyler sonining o'zgarishi. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Quyida biz Eyler raqamlarini faqat geometrik parametrlar, ya'ni xususiyatlar uzunligi nisbati \(d/g\) va \(d/H\) (bu erda \(H\) kanal balandligi) va moyillik \(\alfa \) bo'yicha baholanishi mumkin degan taxminga asoslanib, natijalarni tahlil qilamiz. rod o'qiga perpendikulyar, \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \alpha \) .Buni ba'zan mustaqillik printsipi deb ham atashadi. Quyidagi tahlilning maqsadlaridan biri bu printsipning oqim va to'siqlar yopiq kanallar ichida chegaralangan bizning holatimizga tegishli yoki yo'qligini tekshirishdir.
Oraliq novda yuzasining old tomonida o'lchangan bosimni ko'rib chiqaylik, ya'ni th = 0. Bernulli tenglamasiga ko'ra, bu holatdagi bosim \({p}_{o}\) qanoatlantiradi:
Bu erda \({u}_{o}\) th = 0 da novda devori yaqinidagi suyuqlik tezligi va biz nisbatan kichik qaytarilmas yo'qotishlarni qabul qilamiz. Dinamik bosim kinetik energiya terminida mustaqil ekanligini e'tiborga oling. Agar \({u}_{o}\) bo'sh (ya'ni turg'un holat) bo'lsa, Eyler raqamlari =\ 4 da kuzatilishi mumkin. 0\) natijada paydo bo'lgan \({Eu}_{w}\) bu qiymatga yaqin, lekin unchalik teng emas, ayniqsa kattaroq egilish burchaklari uchun. Bu shuni ko'rsatadiki, novda yuzasida tezlik \(\theta =0\) da yo'qolmaydi, bu oqim chiziqlarining yuqoriga egilishi bilan bostirilishi mumkin, bu esa novda tomonidan yaratilgan oqim chiziqlarining yuqoriga egilishi bilan bostirilishi mumkin. ikkilamchi resirkulyatsiya, pastdagi eksenel tezlikni oshirish va yuqoridagi tezlikni kamaytirish. Yuqoridagi burilishning kattaligi kirish tezligining milga proyeksiyasi (ya'ni \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha \)) deb faraz qilsak, tegishli Eyler soni natijasi:
5-rasmda tenglamalar solishtiriladi.(3) Tegishli eksperimental ma’lumotlarga yaxshi mos kelishini ko‘rsatadi. O‘rtacha og‘ish 25%, ishonch darajasi esa 95% edi. Tenglamaga e’tibor bering.(3) Mustaqillik tamoyiliga muvofiq. Xuddi shunday, 6-rasmda Eyler soni sinovning orqa, {0} va {0} yuzasidagi bosimga mos kelishi ko‘rsatilgan. segment, \({p}_{e}\), Shuningdek, \({\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) ga mutanosib tendentsiyaga amal qiladi.Biroq, har ikkala holatda ham koeffitsient novda diametriga bog'liq, chunki ikkinchisi to'sqinlik qiladigan hududni aniqlaydi. Bu xususiyat, teshikning bosim pasayishiga o'xshaydi. novdalar orasidagi bo'shliq bilan o'ynaydi.Bu holda, bosim drosselda sezilarli darajada pasayadi va orqaga kengayganida qisman tiklanadi.Cheklovni novda o'qiga perpendikulyar bo'lgan blokirovka sifatida hisobga olsak, rodning old va orqa qismlari orasidagi bosimning pasayishi 18 sifatida yozilishi mumkin:
Bu erda \({c}_{d}\) th = 90° va th = 180° orasidagi qisman bosimning tiklanishini tushuntiruvchi qarshilik koeffitsienti va \({A}_{m}\) va \ ({A}_{f}\) novda oʻqiga perpendikulyar boʻlgan birlik uzunlikdagi minimal boʻsh kesma va uning novda oʻqiga perpendikulyar boʻlgan minimal boʻsh kesma va uning diametri \{_}d {_} ga boʻlgan munosabati {_} Chap (g+d\o'ng)/g\). Tegishli Eyler raqamlari:
Devor Eyler raqami \(\theta =0\) dip funksiyasi sifatida. Bu egri chiziq tenglamaga mos keladi.(3). Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Wall Euler raqami o'zgaradi, \(\theta =18{0}^{o}\) (to'liq belgi) va chiqish (bo'sh belgi) dip bilan. Bu egri chiziqlar mustaqillik tamoyiliga mos keladi, ya'ni \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \).Gnuplot.4 bilan yaratilgan, www.infogn.up.
7-rasmda \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) ning \(d/g\) ga bogʻliqligi koʻrsatilgan boʻlib, u oʻta Yaxshi konsistensiyani koʻrsatadi.(5). Olingan qarshilik koeffitsienti \({c}_{d}=1.28\pm 0.07% ga teng boʻlgan konstitutsiyani ham koʻrsatadi. sinov qismining kirish va chiqishi o'rtasidagi umumiy bosimning pasayishi shunga o'xshash tendentsiyani kuzatadi, lekin bar va kanalning chiqishi orasidagi orqa bo'shliqda bosimning tiklanishini hisobga oladigan turli koeffitsientlar bilan. Tegishli qarshilik koeffitsienti \({c}_{d}=1,00\pm 0,05\) 67% ishonch darajasiga ega.
Sug'orish koeffitsienti novdaning \(d/g\) oldinga va orqa tomonidagi bosim pasayishiga\(\chap({Eu}_{0-180}\o'ng)\) va kanal kirish va chiqish o'rtasidagi umumiy bosim tushishiga bog'liq. Kulrang maydon korrelyatsiya uchun 67% ishonch bandidir. Gnuplot, www.infolot 5 bilan yaratilgan.
Minimal bosim \ ({p} _ _ {9} \ da joylashgan. Maydonlar orasidagi bosimni ({g} _ {{} \). Kanalning umumiy) quyidagi omillar bilan bog'liq:
Bosim \({p}_{g}\) o'rta nuqta va devor orasidagi markaziy novdani ajratuvchi bo'shliq ustidagi bosim taqsimotini integratsiyalash orqali th = 90 ° da novda sirt bosimi bilan bog'liq bo'lishi mumkin (8-rasmga qarang).Quvvat balansi 19 ni beradi:
Bu erda \(y\) - markaziy novdalar orasidagi bo'shliqning markaziy nuqtasidan novda yuzasiga normal koordinata va \(K\) - \(y\) pozitsiyasidagi joriy chiziqning egri chizig'i. Rod yuzasidagi bosimni analitik baholash uchun, biz \({u}_{g}\) bir xil va \(K\\) chiziq bo'yicha bir xil (y\) yig'indisi bo'lgan deb faraz qilamiz. novda devorida egrilik novda ellips kesimi tomonidan \(alfa \) burchak ostida aniqlanadi, ya'ni \(K\left(g/2\o'ng)=\left(2/d\o'ng){\ mathrm{sin} }^{2}\alpha \) (8-rasmga qarang). y, universal koordinatadagi egrilik \(y\) quyidagicha ifodalanadi:
Xususiyat ko‘ndalang kesimli ko‘rinish, old (chap) va yuqorida (pastda). Microsoft Word 2019 bilan yaratilgan,
Boshqa tomondan, massani saqlash yo'li bilan, o'lchov joyida oqimga perpendikulyar tekislikdagi o'rtacha tezlik \(\langle {u}_{g}\rangle \) kirish tezligiga bog'liq:
Bu erda \({A}_{i}\) - kanal kirishidagi ko'ndalang kesimdagi oqim maydoni va \({A}_{g}\) - mos ravishda o'lchov joyidagi ko'ndalang kesimdagi oqim maydoni (8-rasmga qarang):
E'tibor bering, \({u}_{g}\) \(\langle {u}_{g}\rangle \) ga teng emas. Haqiqatdan ham 9-rasmda tezlik nisbati \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \) tenglamasi bilan hisoblangan.(10)–(14), identifikatsiya qilingan tendentsiyaga ko'ra chizilgan \(a/g) bo'lsa-da, bu nisbat \D bo'lishi mumkin. ikkinchi tartibli polinom bilan belgilanadi:
Kanal markazi kesmasining maksimal\({u}_{g}\) va o'rtacha\(\langle {u}_{g}\rangle \) tezligining nisbati\(.\) Qattiq va chiziqli egri chiziqlar tenglamalarga to'g'ri keladi.(5) va mos keladigan koeffitsientlarning o'zgarish diapazoni\(\pm 25\%n, G. lot.)
10-rasmda \({Eu}_{90}\) tenglamaning eksperimental natijalari bilan taqqoslanadi.(16). O'rtacha nisbiy og'ish 25%, ishonch darajasi esa 95% edi.
Wall Euler soni \(\theta ={90}^{o}\). Bu egri chiziq tenglamaga mos keladi.(16). Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Uning o'qiga perpendikulyar bo'lgan markaziy tayoqqa ta'sir qiluvchi aniq kuch \({f}_{n}\) sterjen yuzasiga bosimni quyidagicha integrallash orqali hisoblanishi mumkin:
bu erda birinchi koeffitsient kanal ichidagi novda uzunligi bo'lib, integratsiya 0 va 2p oralig'ida amalga oshiriladi.
Suv oqimi yo'nalishi bo'yicha \({f}_{n}\) proyeksiyasi, agar ishqalanish novda parallel bo'lmasa va keyingi qismning to'liq rivojlanmaganligi sababli kichikroq bo'lsa, kanalning kirish va chiqishi orasidagi bosimga mos kelishi kerak Impuls oqimi muvozanatsiz.Shuning uchun,
11-rasmda tenglamalar grafigi ko'rsatilgan.(20) barcha eksperimental shartlar uchun yaxshi kelishuvni ko'rsatdi. Biroq, o'ng tomonda ozgina 8% og'ish bor, bu kanal kirish va chiqish o'rtasidagi impuls nomutanosibligini taxmin qilish va baholash sifatida ishlatilishi mumkin.
Kanal quvvat balansi. Chiziq tenglamaga mos keladi.(20).Pirson korrelyatsiya koeffitsienti 0,97 edi. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Rodning moyillik burchagini o'zgartirib, novda yuzasi devoridagi bosim va to'rtta eğimli silindrsimon novdalarning ko'ndalang chiziqlari bilan kanaldagi bosimning pasayishi o'lchandi. Uch xil diametrli novda majmuasi sinovdan o'tkazildi. Sinov qilingan Reynolds raqamlari oralig'ida, 2500 dan 6500 gacha, Eyler sonining markaziy yuzasida bosim tezligiga bog'liq emas. s, old tomondan maksimal va novdalar orasidagi lateral bo'shliqda minimal bo'lib, chegara qatlamini ajratish tufayli orqa qismda tiklanadi.
Eksperimental ma'lumotlar, Euler raqamlarini kanallar va novdalarning xarakterli o'lchamlari bilan bog'laydigan o'zgarmas o'lchamsiz sonlarni topish uchun impulsni saqlash masalalari va yarim empirik baholashlar yordamida tahlil qilinadi.Blokirovkaning barcha geometrik xususiyatlari novda diametri va novdalar orasidagi bo'shliq (lateral) va kanal balandligi (vertikal) o'rtasidagi nisbat bilan to'liq ifodalanadi.
Mustaqillik printsipi turli joylarda bosimni tavsiflovchi Eyler raqamlarining ko'pchiligi uchun amal qilishi aniqlandi, ya'ni agar bosim novda uchun normal bo'lgan kirish tezligi proyeksiyasidan foydalangan holda o'lchamsiz bo'lsa, to'plam egilish burchagiga bog'liq emas.Bundan tashqari, xususiyat oqimning massasi va impulsi bilan bog'liq. Saqlash tenglamalari yuqoridagi empirik printsipni qo'llab-quvvatlaydi.Faqat novdalar orasidagi bo'shliqdagi novda yuzasi bosimi bu printsipdan biroz chetga chiqadi.O'xshash gidravlik qurilmalarni loyihalash uchun ishlatilishi mumkin bo'lgan o'lchamsiz yarim empirik korrelyatsiyalar hosil bo'ladi. ,21,22,23,24.
Sinov qismining kirish va chiqishi o'rtasidagi bosimning pasayishi tahlilidan ayniqsa qiziqarli natija paydo bo'ladi.Tajribaviy noaniqlik doirasida, natijada olingan qarshilik koeffitsienti birlikka teng bo'lib, bu quyidagi o'zgarmas parametrlarning mavjudligini ko'rsatadi:
Tenglamaning maxrajidagi \(\left(d/g+2\right)d/g\) o'lchamiga e'tibor bering.(23) tenglamadagi qavs ichidagi kattalikdir. joriy tadqiqot doirasida qoladi (kanallar uchun 40000-67000 va rodlar uchun 2500-6500).Agar kanal ichidagi harorat farqi mavjud bo'lsa, u suyuqlik zichligiga ta'sir qilishi mumkinligini ta'kidlash muhimdir.Bu holda Eyler sonining nisbiy o'zgarishini kutilgan maksimal issiqlik kengayish koeffitsientiga ko'paytirish orqali baholash mumkin.
Ruck, S., Köhler, S., Schlindwein, G. va Arbeiter, F. Devordagi turli shakldagi qovurg'alar bilan qo'pollashtirilgan kanalda issiqlik uzatish va bosimning pasayishi o'lchovlari.expert.Heat Transfer 31, 334-354 (2017).
Wu, L., Arenas, L., Graves, J. va Walsh, F. Oqim hujayralarining tavsifi: oqim vizualizatsiyasi, bosimning pasayishi va to'rtburchaklar kanallarda ikki o'lchovli elektrodlarda massa tashish.J.Elektrokimyo.Sotsialistik partiya.167, 043505 (2020).
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. Kesmalar siqilgan kapillyarlarda Jamin effektining asosiy parametrlari.J.Benzin.fan.Britaniya.196, 107635 (2021).